INTERVALLE

BAPPOBT

èt^ cbaqve

rétif.

cAté.

dffMVf.

Uncet.

mèi.

indéfini

aGo ÀcnoN de l'eau

Cette relation indique que lorsque la section du canal est 6,46 fois plus grande que celle du

Srisme, il se meut comme dans un fluide indéfini, [ais, pour qu'il en soit ainsi, il £aiut que la largeur du canal soit au moins quatre fois celle du corps.

En adaptant à la base des prismes droits qui ont servi aux expériences, des proues angulaires, on a bien diminué la résistance, mais beaucoup moins que dans un fluide indéfini, et d'autant moins que le canal a été plus étroit, le corps étant obligé de pousser devant lui à peu près la même quantité d'eau, quelle que soit la forme de sa partie antérieure. En désignant par q le rapport entre la résistance du prisme avec proue à celle du prisme sans proue , mus , l'un et l'autre, dans un fluide indéfini 3 et en appelant P" la résistance effective dans le canal, Dubuat est conduit, par des analogies, à admettre

= Fii-o,i83(i-^)(i-i)[

Wststances Comparons le résultat de cette formule avec celui d'aue lur les bar- expérience faite sur le plus grand de nos canaux , le canal les u cana ^^ ^di ou canal du Languedoc , par M. Maguès ingénieur ^^ en chef de ce canal et par moi.

Dans un lieu, près de Toulouse, où la section du canal était moyennement de 26""55, une barque, pareille aux barques marchandes , chargée de 1 08 tonneaux , et dont la section transversale était de 6""84, étant tirée par deux cheyaux^a parcouru 5G76™ en 1^ i5', c'est o"8i68 par seconde : ïw

Par sa résistance. 261

dynamomètre^ ûxé d'une part à la bàrqne et de l'autre au trait^ marquait^ au milieu de petites oscillations^ 120^^ réduction faite à la traction directe.

On avait donc dans ce cas i> = 0,81 7 ; c = 26,55 ; s = 6,84,

et par conséquent - = 3,88. Nous ferons ç = o,4 > c'est , je

croîs, la plus faible valeur qu'on puisse lui donner dans ces barques, espèces de g^os coffres garnis d'une proue et d'une poupe fort obtuses, à faces courbes il est vrai. Quant k n, dans la valeur de P, il est i. Nous aurons en conséquence

Ainsi le résultat du calcul est presque double de celui de l'expérience : il est 1,91 fois plus grand. Dans certains momens, il est iTai, il a été moindre; mais il n'est pas descendu au-dessous de 1,60. De sorte que la formule de Dubuat ne saurait être appliquée aux barques du canal du Languedoc.

229. L'expérience de tous les jours donne une résistance bien moindre.

J'expose le fait, et d'abord les principales dimensions du canal et des barques.

Le profil de la masse d'eau contenue dans le canal éprouve de petites variations, suivant les localités et la sécheresse des saisons. Terme moyen, on peut admettre r

Largeur à la surface fluide i7™5<>

Largeur aii fond. 9^5o

Profondeur d'eau 2™oa

Ainsi la section mojenne serait de. ....... 27'

Les grandes barques ont environ :

En longueur • 26'

En larsfeur du milieu) f / ,^

^ (en bas • .. .. 4,4&^

Sous la charge complète de • .. • • «^ • • -^ • • 1^0 tonneaai^

Le tirant d'eau, au maximum permis, est de i™6o

La section au-dessous du plan dé flottaison est

alors de. ..;.►........ 7"*"5q

.mm

Boteiirft.

^64 MACHINES HTDRÂCUQIJES.

duire par leur intetmédiaire , fixons Facceptioa qu'on donnera ici aux termes de moteur et Îl effet, et établissons l'expression de leur grandeur.

Des moteurs.

oT«e :a5i. Lorsqu'un moteur, ou cause continue

de mouvement , agit sur une machine, il exerce sur celle de ses parties à laquelle il est appliqué luie pression ou un effort; et, tout en l'exerçant, il s'aTance avec une certaine vitesse dans la direction de refTort, ou dans une direction qui peut y être ramenée (en multipliant l'effort par le cosinus de langle compris entre les deux directions). Plus letfort sera grand, plus la vitesse sera considérable, et plus le moteur aura exercé d'action au bout d'un certain tems, c'est-à-dire plus il sera fort. Sa force sera donc en raison composée de 1 effort et de la vitesse; elle sera exprimée par ^^' , si n représente la première de ces quantités et v la seconde.

Un exemple, en fixant nos idées sur une telle force, mènera à une expression plus appropriée à la mesure de la force des courans d'eau. — Un cheval , traînant un corps pesant sur un chemin, parcourt un espace A, en un tems 6, d'un mouvement uniforme (peu importe d'ailleurs l'espèce de mouvement). L'effort qu'il exerce peut être mesuré à l'aide d'un dynamomètre convenablement placé entre lui et le corps : le nombre de kilogrammes indiqué par l'aiguille de l'instru^

MOTEURS ET EFFETS. :i6S

ment exprimera cet effort , que nous désignerons toujours parll. En admettant que ce moteur pei% agir continuellement ainsi , il est évident que sa force sera en raison directe de II et de A, ainsi

qu'en raison inverse de ô , et qu'elle sera -r-. La

fraction j étant la vitesse , cette expression équivaut à Hv. Le produit IIA de l'effort par le chemin parcouru , qui n'est au fond que la somme des efforts faits, des coups de collier donnés (qu'on me permette cette locution), le long du chemin, sera la quantité d'action développée par le moteur durant cette opération. Cette quantité, que MM. Poncelet et Coriolis nomment le travail mécanique effectué, est indépendante du tems. Mais il n'en est plus de même de la force du moteur : l'âne n'est pas aussi fort que le cheval ; cependant il peut développer la même quantité d'action , effectuer le même travail 5 mais il y mettra plus de tems : une petite machine à vapeur peut élever une même quantité d'eau à une même hauteur qu'une grande, seulement il lui faudra plus de tems : de sorte que les quantités d'action de différens moteurs ne représentent leurs forces respectives, qu'autant qu'elles sont développées dans un même tems. En conaéquence, et nous restreignant, pour plus de simplicité, à l'unité de tems , la ybrce dynamique d'un moteur sera , pour nous , la quantité d'action qu'il développe en une seconde.

Aevenons à l'exemple ci -dessus. Supposons