Principes

11. Soit xm vase X entretenu constamment ThéMrhi plein d'eau jusqu'en AB. Si, sur ses faces hori- *^°"^

<1) SperimmUi iirayiici. Toii|. H, 1/* part., art. 3.

20 ÊGOCLEMENT DE l'eau.

lOAtales CD et EF, on perce les orifices M et N, le fluide en sortira sous forme de jets verticaux, lesquels s'élèveront à très-peu près jusqu'au niveau AK de l'eau dans le réservoir : ils atteindraient même entièrement ce niveau, si quelques causes^ dont il sera question par la suite, n'y mettaient obstacle. Or , d'après les premiers principes de la dynamique (Poisson , Mécan. , §. 1 90) , pour qu'un corps lancé verticalement atteigne une certaine hauteur, il faut qu'au point de départ il ait reçu une vitesse égale à celle qu'il aurait acquise s'il était librement tombé de cette même hauteur. En conséquence, puisque les molécules fluidles qui sont sortis des orifices M et N se sont élevées aux hauteurs respectives MG et NH , à leur sortie, elles auront été animées des vitesses dues à ces hauteurs , qui sont celles de la surface du réservoir au-dessus, des orifices.

De même, si sur une £sice verticale FR, on pratique une ouverture O, nous verrons ultérieu* rement (56) que , d'après la valeur respective des lignes OP et PQ , le fluide est sorti , en O , avec une vitesse due à la hauteur OK. On aurait un résultat analogue pour un orifice ouvert sur le fond RT du vase.

En général, et abstraction faite de tout obstacle ou de toute cause de perturbation, la vitesse d'un fluide s à sa sortie d'un orifice pratiqué dans les parois d'un réservoir, est celle qu'au-, rait acquise un corps grave en tombant libre-ment de la hauteur comprise entre le niveau