DE OT
Sens
du
rayon
dliptique.
Me
du co
Le sens.
>uvement mpensateur.
L'étendue.
Signe de l'azimut de restauration.
Désignation
plus générale
du retard.
ir TT a 2
>w<-ir = ir-|-z.
(4/i-f-a^-hz
» entre 0 et
TT — a7T
Le mouvement du compensateur ayant, ainsi que celui du polariscope, deux sens, cela fait quatre combinaisons, que nous utilisons avec ce choix de limites. Eh bien, ces quatre combinaisons sont en correspondance, soit avec les quatre cas du retard, soit avec les quatre cas de l'avance, et permettent ainsi de les distinguer nettement. Mais si Ton ne savait pas auquel des deux cas, avance ou retard, on a affaire, il est clair qu'il y aurait toujours deux interprétations également admissibles, un certain retard ou une certaine avance équivalente. Mais alors il nous semble qu'en doublant le retard ou l'avance, on pourra comme au § 390 discerner celui des deux qui s'est réalisé. Quoi qu'il en soit, la méthode consistera à chercher la restauration par un
( soit dextrorsuro * * > ..
mouvement { . . . du compensateur, et a s alla-
soit sinistrorsum r 7
cher au moindre des deux mouvements. Il sera toujours moindre que — Son signe et celui de F azimut de res la u ration s rapprochés du précédent tableau résoudront la question.
§ 402. - Cas général.
Quand il y a à la fois altération des amplitudes et introduction d'une anomalie, faute de connaître p, on ne peut plus disposer d'avance le nicol oculaire dans l'azimut de restauration et opérer à son aise le rachat ty — tp : tout comme, faute de connaître <{/ — <f 9 on ne Peut P*us restaurer d'abord le rayon et chercher ensuite en toute sécurité l'azimut du nicol oculaire. On semble donc condamné à de doubles tâtonnements longs et pénibles.. Mais il n'en est rien et voici comment:
Si nous refaisons avec les données actuelles le calcul de l'intensité de l'image extraordinaire donné (§273), nous voyons que la vibration incidente 1 se décompose d'abord (Jtg. 208) en cos a et sin a; que ces vibrations, devenues après la réflexion h cos a et h sin a, donnent ensuite dans la section principale ON(*) du jiicol oculaire, h cos a sin s et — A sin a cos s. Qu'ainsi l'intensité Bf sera
à'cos'cc sin7 s -M'sin* a cos* s -+- - h/s sin 2a sin us cos (+'— + -H w),
ou bien en soumettant celle expression à l'élaboration connue, et ajoutant à l'anomalie <{/ — ty une anomalie £ issue du compensateur,
B' = ( h cos a sin s — X* sin a cos s)3
-h hk sin 2 a sin 25 sin* - (>)/ — + -+- I). Comme a et 5 ne peuvent dépasser 90 degrés , on voit que
( *) On doit celte orientation a la manière dont sont placés les zéros. En effet nous sommes convenus que quand a et «avaient la même valeur, on était à l'extinction.
