L-Lo

qu'on donne le nom de pression moyenne des gaz sur le projectile; c'est la pression constante, dont les effets remplaceraient ceux des actions variables des gaz. L'équation des forces vives devient alors

/>V?^ (L-Lo)S jj g ^

l44 PREMIÈRE PARTIE. — CHAPITRE I.

d'où

^(L-Lo)S

C'est l'expression de la pression moyenne, estimée en kilogrammes et par décimètre carré.

Lorsque le canon n'a pas de chambre, C = LS. Si l'on n'emploie ni valets ni sabots, et si l'on ne laisse aucun vide soit à l'avant, soit à l'arrière de la charge, il est clair que la distance Lo est égale à la longueur X de la gargousse. D'après

le § 2, X=i,4 — ) et d'ailleurs, lorsqu'on veut obtenir le a

maximum d'effet, a = o,9i6A, d'où

équation qu'on peut remplacer par la suivante :

Par suite,

(L — Lo)S-—(L — X)S =±0 — 1,31737 et

^(G — i,3iBj)

La pression atmosphérique est évaluée moyennement à loS'^s^S par décimètre carré. Si donc, conformément à l'usage, on veut exprimer la pression moyenne des gaz en atmosphères, il faut diviser le second membre de l'équation par io3,3. En prenant alors ^ = 9,81 (§ 2), on obtient la formule

2o3(G — 1 ,3iBj)

On peut en faire l'application au canon de 3o n** 1, en adoptant pour les vitesses initiales les valeurs données dans

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le § 19. On forme ainsi le Tableau suivant :

UNON DE 3o,

CHARGES

{^«fi.

Poids da boalet.

Vitesse

Pression

vitesse

Pression

Vitesse

Pression

moyenne.

i5,4oo

atm

Lorsque, pour revenir à la réalité, on suppose le diamètre du boulet inférieur au calibre de l'âme, on est naturellement conduit à remplacer V, par V et la section transversale de Fâme par le grand cercle du projectile; soit s l'aire de ce grand cercle.

On obtient ainsi

g{L — ho)s

Mais cette formule doit donner une valeur un peu trop faible ; en effet, les gaz qui s'échappent par le vent du boulet exercent nécessairement une certaine pression sur la partie antérieure de ce dernier, en sorte que le mobile n'est poussé en avant que par la diff^érence des pressions que supportent ses deux hémisphères, et c'est la valeur moyenne de cette difi'érence qui est réellement donnée par l'expression précédente.

§ 34. — L'inclinaison de la bonche à feu a-t-elle quelque influence sur la vitesse initiale du projectile.

Lorsque le canon est incliné au-dessus de l'horizon, le

poids du projectile donne une composante opposée à l'action

de la poudre, et, si elle était assez forte pour occasionner un

retard sensible dans le déplacement du mobile, la combustion

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l46 PREMIÈRE PARTIE. — CHAPITRE I.

de la charge serait certainement plus complète. De là l'opinion souvent émise que la vitesse initiale du boulet croît avec l'inclinaison de la bouche à feu, et ce qui semblait lui donner quelque fondement, c'est que l'équation généralement adoptée pour la trajectoire ne s'accordait avec l'expérience qu'en admettant un accroissement assez rapide, même sous de faibles inclinaisons, en sorte que, réel ou fictif, il était nécessaire d'en tenir compte lorsqu'on voulait faire usage de cette équation.

Mais la pesanteur, comparée à l'immensité des pressions produites par les gaz, est une force trop faible pour que de pareils effets puissent lui être attribués.

Voici d'ailleurs les résultats des expériences faites â ce sujet par M. Navez :

OBSERVATIONS

INCLINAISON

du canon.

VITESSE

initiale moyenne.

NOMBRE

de coups.

dm Calibre du canon o . o55

Tjonfirueur de l'âme i5.28

, \ Diamètre moyen 0,928

Boulets. \ ^ .j t, oc / Poids moven 2"8f.oDi

Un sabot en papier pesant o''«f,07 était fixé

au boulet par des bandelettes en coton.

Poudre de Wetteren.

La faiblesse et l'irrégularité des différences montrent que la vitesse conserve la même valeur dans l'intervalle de o**

D'autres expériences ont été faites à Metz en 1861 sur un canon de siège de 1 2 rayé. Les boulets étaient ogivaux et du poids de la*'^ environ. On mesurait les vitesses à l'aide de l'appareil électro-balistique.

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^ CHAROB DO CANOn.

O'^^lOO.

Vitesse j Taxe du canon horizontal, initiale 1 le canon incliné à 45**

Il4,2

i53,i7 i54,io

Ainsi, rinclinaison du canon n'a aucune influence appréciable sur la vitesse initiale du projectile.

§ 35. — Tir des boulets sphériqaes dans les canons rayés. Application des formules.

11 peut se présenter des circonstances qui obligent à employer des boulets sphériques dans des canons rayés ; les formules données précédemment suffisent pour calculer leurs vitesses initiales ; il y a seulement quelques observations à faire à ce sujet.

Soient S Taire de la section transversale de l'âme et des rayures, A, le diamètre d'un cercle équivalent à cette section. Il est clair que

et que la bouche à feu peut être considérée comme un canon du calibre A,.

Si les rayures existent dans toute la longueur de l'âme, on obtient la capacité C par l'équation G = LS, et, dans ce cas, le diamètre qu'il convient de donner au mandrin de la gargousse pour avoir le maximum d'effet doit être déterminé par l'équation a = 0,916 A,.

Mais, ordinairement, les rayures ne commencent qu'à partir de remplacement du projectile dans le chargement ; alors il faut se servir de l'équation a == 0,916 A, A désignant le diamètre du cylindre de l'âme, et, pour obtenir C, cal-

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l48 PREMIÈRE PARTIE. — CHAPITRE I.

culer séparément le volume de la partie rayée et celui de la partie non rayée.

Suivant la valeur du rapport p? on calculera, comme à l'ordinaire, la fonction y par Tune ou l'autre des trois formules établies à cet effet, et, quant à la fonction ^, il n'y aura qu'à y remplacer A par A„ c'est-à-dire qu'on prendra l'expression