Dans le mouvement varié, la masse de la poupe

IIC8IJ1IÉ DBS PORMULBS DE BALISTIÛUK. 529

fluide qoi accompagne le corps, agit comme si elle était ajoalée à celle de ce corps ; elle est négligeable relativement à celle des projectiles en fonte de fer.

40. Pour un plan mince des dimensions des projectiles et dans le mouvement rectiligne, on aurait, d'après M. Poncelet, k=.i ,30, lorsque le corps est en mouvement et le Qoide en repos.

42. La valeur de k varie avec la forme antérieure du corps, avec sa forme postérieure et avec sa longueur.

4d. Pour des sphères animées de vitesses qui ne dépassent pas 8 à 9"" dans l'air, à la densité ordinaire, on a k = 0,54.

5i à 55. Lois de la résistance de Vair sur des projec-^ nies animés de grandes vitesses. La résistance de l'air croit plus rapidement que le carré de la vitesse; on en représente assez exactement la loi, en ajoutant un terme proportionnel an cube de la vitesse, ce qui lui donne

pour expression f = AirRv(l + -)•

D'après les expériences de Metz, sur des boulets de 0»12à 0<|^15 de diamètre, et les expériences de lIutlon,en Angleterre, la densité moyenne de l'air étant 1 ,2083, en nommant R le rayon du projectile, on aurait A = 0,0270

f^i - = 0,0023, ou r = 435" ••, et par conséquent

P =3 0,02704rR«t;'(l + 0,0023 1),

P«=.0,0270^Rv(l + ^).

Avec les projectiles oblongs tirés dans les canons rayés, an lieu de A = 0,0270, on aura (57) A = 0,018, pour les projectiles terminés par un plan, et A = 0,020, pour les ballet creuses à la partie postérieure.

530 RKSUUÉ DES FORMULES DE BALlSnOUB.

56. Limite des vitesses que les projectiles peuvent acquérir par l'effet de leur chute dans l'air. CeLte vitesse étant