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donc sur OA le premier cercle obscur. On verrait de même qu'elle rencontre le second cercle obscur sur le prolongement de OP, etc.

Les trois autres branches de la courbe ont des formes analogues.

Ces courbes spiraloîdes ont reçu le nom d*Airy, le premier savant qui en ait donné la théorie.

Lorsque &> est positif, c'est-à-dire lorsque la première pile est dex-

trogyre, les spirales sont dextrogyres ; elles sont lëvogyres 4orsque la première pile est lèvogyre.

Dans la lumière blanche, les spirales sont vivement colorées, parce que pour chaque longueur d*onde, &> varie. Pour le rouge, c'est-à-dire

pour le plus grand A, oy est le plus petit ; les spirales noires correspondant au violet sont donc les plus éloignées de OP, et comme elles sont colorées en rouge dans la lumière blanche, la concavité des spirales est colorée en rouge.

Les figures de la planche YIIl peuvent donner une idée des spirales d*Airy; la première correspond au cas où la première lame est dextrogyre ; la seconde au cas où la première lame est lévogyre.

Ffaéiioniéiiea pro4«it» en loanlèrc conTers^evle par me plàe placée ealre lui polarisear recllligne e( lui anmMjmemr drrvlalre. — Nous supposons maintenant une pile placée entre un polariseur rectiligne et un analyseur circulaire.

Nous avons vu que la vibration qui émerge de la pile, suivant une

direction de propagation pour laquelle le retard contracté est 3-79 se

décompose en deux vibrations circulaires. Le rayon R de la vibration circulaire dextrogyre est donné par la formule (F. p. 28r>) :

il 1

R* = j + j sin 2tt cos 2a 4- r cos 2ti sin 2a sin 9.

Si on superpose un analyseur circulaire droit, la vibration dextrogyre se propage seule, et Tintensité de la lumière qui émerge de Tanalyseur est 1 = 2R*, ou, en remplaçant sin 2m par 2m et cos 2tf par 1 — 2mS

I =^ (1 + sin 2a sin ?) -f- u cos 2a — u* sin 2a sin 9.

Pour ç=0, c'est-à-dire au centre de Timage, on a 1=^; le centre

de rimage est donc occupé par du blanc dans la lumière blanche. Pour trouver ce qui se passe à une certaine distance du centre, nous pou*

sin»|

vons négliger le terme en m', et, en remplaçant m par — 2(a -* il

vient

I = -(t + sin2asin9) — 2o)ocos2a •

Comme nous ne nous proposons que d'acquérir quelque idée sur la

forme des courbes d'intensité miiiima à une certaine distance du centre,

c'est-à-dire lorsque les variations detp sont petites par rapport à f, nous