CHAP. VI. — LDHIËRE CONVERGENTE

d'une certaine surface définie par la propriété suivante : t Si

m rayon vectear OM de la surface, les deux vibralions rec-

ijui partent simultanément de 0 et se propagent suivant OH, point H avec une différence de marche qui est la même,

it le rayon vecteur OM qui ait été clioisi. » Celte surface est

<tl retard ou ùochromatiqae*.

n peut en être mise sous la forme

ns maintenant isolée dans le milieu cristallin indéfini une êe par deux plans parallèles dont l'un passera par le point i) qui sera considéré comme l'origine de toutes los ondes lineuses. L'intersection du plan supérieur de la lame avec la gai relard est une courbe mn telle que les deux ondes planes angle droit, qui sortent de la lame par chacun des points urbe, en sortent avec un même retard relatif, ne est placée entre deux niçois croisés, et si l'on donne à k entière quelconque, la courbe est une courbe noire. En donute la série des valeurs entières, on obtiendra une série de égal retard correspondantes qui dessineront sur le plan sula lame une série de courbes noires, obtenir toute cette série de courbes en construisant une ce d'égal retard, celle qui correspond, par exemple, à ( = 1. la surface correspondant ù A-^2, est semblable à celle qui 1 à A — 1, et le rapport de similitude de toutes les longueurs bre 2. En coupant cette surface par le plan place à une dis- 1 centre on obtient donc une courbe semblable à celle qui mue en coupant la première surface par un plan distant du

-, avec le même rapport de simililudc égal à 2. De là, la

mte qui permet d'obtenir, avec la surface d'égal retard corresi^i, toutes les courbes successives : i Pour obtenir la courbe dant k k=:p, on coupe la surface correspondant à J:= 1 par

inti. de chimie et de phyiique, 3* s., t. LXIII, 1861.

•fii

.V-iïî-

un plan distant du centre de - , et on agrandit cette courbe daos Ir rapport de ;? à i . »

Fig. 68.

Si la lame est placée sur le porte-ohjet du microscope à lumière eoovergenle qui a été décrit plus haut, les courbes dessinées surlepbi supérieur de la lame par les intersections des diverses surfaces d'égal retard viennent former une image au foyer du collecteur.

Soit 00' une normale au plan de la lame, et supposons la courbe mi connue par son équation polaire rapportée au point 0' comme centre. La longueur 00' est l'épaisseur e de la lame. La direction de propagation On, après avoir traversé la lame en faisant un angle R arec k normale, en ressort en faisant avec celle-ci un angle F et on a

sinr=n^sin R.

n» étant Tindice moyen de la lame cristalline.

Nous supposerons que la lentille du collecteur est plan conTexe, et que la face plane est tournée du côté de la lame. En passant àm 1^ verre, la direction de propagation se réfracte et vient fiBÛre avec la oo^ maie un angle I donné par la relation

n étant Tindice du verre.

sin I =: - sin T, n

CHAP. VI. — LUMIÈRE COHVERGEMIi. SOS

?sl le centre de la surface spbërique de la lentille, l'image du «]uî traverse la lame suivant On se produit sur la direction 0,n„ I n angle I avec la normale et en un point n, tel que 0,n, = F,

focale de la surface.

ce de la courbe mn est ainsi déterminée par l'intersection >hère ayant 0, pour centre et F pour rayon, avec un cAne dont let est 0,, et tel qu'à une géDératric& On du cdne Omn, faisant Ifî R avec la normale, con-espoiid une génératrice On, située plan qui passe par On et la normale et inclinée sur la normale gle I donné par la relation

siii I = - sin R.

iiigle R reste suffisamment petit, on pourra considérer l'iiilerde la sphère et du cdne commf! comprise dans un plan parallèle et dont la distance 0,0', = D A 0, sera peu différente de F. On ors à peu près, en appelant ^^ la distance OiC,,

• r,= Dtg[, r = e(3K;

me on peut assimiler tgl et tg R respectivement à sini et sinR,

>n reste dans cet ordre d'approximation, on obtiendra donc la mjti,, en traçant une courbe semblable A mn par rapport au

i allons examiner successivement la forme que prennent ces is, dans les cristaux uniaxes et dans les cristaux biaxes.

CRISTAUX UMAXES.

ikM d'ésal retard. — Dans les cHstaux uniaxes, l'équation de la ; d'égal retard est

p sin» 6 = m = *

est, bien entendu, de révolution autour de l'axe du cristal, et