Considérons maintenant le cas de # — 1. On à alors

sn0= 64 /* — r+2b

cosô—(b—7r) Fe

que 3b r dû Y " pe pen Ad ci VOr—2b)(r270) dr

On remarquera que l'expression de tang n a perdu, au numérateur et au dé- - o : 2 D nominateur, le facteur b — r; r croissant de OD = 7, — 5 à OB = b, 0 croit de o à 90°, ce qui nous donne l’arc DB (fig. ro). Au point B, on à

tangn — 3; = 00°:

r continuant à croitre, 0 croit, dépassant 90°; pour r —, on a din d—:0; COS ——1, 0 180.

La courbe à une branche infinie BH qui a une asymptote parallèle à Oz, car on a

r sin0= 6(/5 — a? limr sin 9 — b 3.

Il faut prendre les parties symétriques, et l’on a pour la courbe méridienne l’ensemble représenté dans la fig. 10.

La surface a une nappe fermée, et deux nappes infinies. Il y a, tout le long de l'équateur, une arête saillante qui sert de jonction entre la partie fermée et les nappes infinies.

Fig. ro.

La surface de niveau qui répond à # — 1 est ce que l’on appelle a surface libre de l'atmosphère. Au point B, on a, d’après (2), AR ee De L'attraction est exactement égale et opposée à la force centrifuge; de sorte qu'une particule matérielle, placée en B, ne pèse plus vers le point S.