A.DL
au heu de îut+ / non plusque sur le défaut d’isochronisme des mouvements exécutés,
dans le cas général , par les divers éléments de ce prisme. Il suffit de rappeler que ces mou- 'ernents, se composent, eux-mêmes, d’une infinité d’oscillations simples analogues à celles qui nous ont occupé dans le texte , mais qui , étant privées d’une mesuré commune , quant a la durée, ne permettent pas, au prisme, de reprendre rigoureusement, à aucun instant, son état primitif d’équilibre, ou l’un quelconque des états intermédiaires par lesquels il a déjà passé, et qui vont ainsi constamment en se modifiant. Quant aux effets qui seraient dus séparément à l’action du poids Q, et à sa force vive initiale, on voit, par les exprès ■ S'OOX ci-dessus , qu’ils s’ajoutent, se superposent, en quelque sorte, sans se nuire réciproquement; circonstance qui se présente dans tous les phénomènes de vibration où le déplaçaient relatif des molécules demeure assez petit , pour que l’élasticité ne soit, à aucun ins ant > uùérée, et pour que ce déplacement relatif lui-mème demeure proportionnel à la force qui est censée directement le produire.
SA
que la longueur de la partie b A (Fig. 50 et 51 ) , est ici représentée par *, et que p — A. I) dans les formules du iN° olO « on en conclura que les valeurs qui doivent être ajoutées à celles de P , i et 2 mentionnées ci-dessus, afin de tenir compte du poids des éléments du prisme, sont respectivement :
pour la 4” ou P P • iB = AD(L — ac) ,
Z» B AI)(L — x) f
pour la 2“' ou ? ‘AË AE 1
pL p .3 AT)L AB ^
pour la ô"'ouj, ÂË ‘ 6A ~IaË ' * A ^TËT^IÂË
Mais on n’apercoit pas aussi clairement, par la voie du raisonnement ordinaire quelle est la nature des modifications qu’il faudrait faire subir aux formules primitives, pour tenir compte de l'influence exercee, aux divers instants par l’inertie des éléments matériels du prisme ; et, sous ce rapnort l’analyse algébrique offre un immense avantage sur les considérations*' directes de la géométrie ou du raisonnement, quoique les résultats n’v apparaissent alors, que dans un état de complication qui les rend peu applicables aux besoins de la pratique.
Du mouvement oscillatoire des prismes dont la charge permanente est soumise à l'action d'un choc vif.
*95 Des premiers effets d'un choc vif , ou de la vitesse initiale qui en résulte. Bars les K“512 et 518. nous avons examiné l’influence qui peut etre due à a force vive acquise, par la charge , lors des premiers allongements du prisme , ou à celle qu’elle possède déjà à l’instant où elle vient reposer sur son extrémité inférieure; ici nous supposerons que la char 0 e Q, toi Sûrs cenïe fixement attachée au prisme, reçoive elle-même un choc a l’instant où celui-ci est parvenu , sous l’action de cette charge et api es un nombre d’oscillations plus ou moins grand (316) , a l état de smm. e pour lequel son allongement permanent est mesure (312) par la quantité
= , ou, plus rigoureusement, si l’on veut avoir égard (510) à l’effet
initial de son propre poids pL = ABL , par la quantité
