DEUXIÈME PARTIE. CHAPITRE V. l

ce parallélépipède, et Tintégrale

étendue à tout le volume du corps donné, représentera très-approximativement le moment d^inertle total du corps.

Les considérations précédentes suffisent à tous les besoins de la Mécanique appliquée, vu rextrêrae petitesse des molécules et des intervalles qui les séparent.

En Physique mathématique, on n'a pas toujours le droit de substituer aux intégrale Z les intégrales y*, parce que Ton ne considère souvent qu'un nombre restreint de molécules, et que les distances intermoculaires sont comparables aux plus grandes dimensions des figures que Ton doit considérer. On peut lire à ce sujet la préface et les premières pages du Traité de M. Lamé, sur la théorie de l'élasticité dans les corps solides.

Quoi qu'il en soit, si nous considérons un corps géométrique continu, nous pourrons définir le moment (Vinertie de ce corps par rapport à Vaxe des z l'intégrale suivante étendue à tout le corps

du désignant un élément de volume, de surface ou de ligne, selon que le corps géométrique sera un volume, une surface. ou une ligne, et p désignant une fonction donnée de x^j^ z que l'on appelle la densité au point [x^j^ z) .

IL — Problèmes sur les moments d'inertie.

134. Problème L — Étant donné le moment d^inertie d'un corps par rapport à un axe, calculer le moment dHnertie du même corps par rapport à un axe déterminé de position et parallèle au premier,