II

ïjS TRAITÉ DE MÉCANIQUE EÀTIONNELLE.

293. Considérons un fluide en équilibre. Nous pouvons considérer une partie de ce fluide comme solidifiée; la partie non solidifiée exercera alors une action contre la partie solidifiée, à laquelle on donne le nom de prèssion, La pression moyenne, la pression en un point déterminé se définissent alors comme nous Pavons fait plus haut en considérant Taction du liquide sur une véritable paroi solide.

294. Théorème fondamental. — La pression exercée dans un fluide en équilibre sur un élément superficiel infiniment petit ne dépend pas de V orientation de cet élément»

On exprime cette proposition dans un langage abrégé, en disant que la pression est la même en tous sens.

Pour démontrer cette proposition^ faisons passer parle point M (fig» 4o), pris à volonté dans le fluide, deux plans. Soient MA et MB les traces de ces plans sur le plan

Fig. 40.

de la figure supposé perpendiculaire à leur intersection; considérons celte intersection comme la base de deux rectangles égaux ayant pour hauteurs les lignes égales MA, MB ; les deux rectangles en question pourront être considérés comme les faces d'un prisme triangulaire droit dont la base serait MA6.

Les forces qui sollicitent le prisme triangulaire sont : I** les pressions exercées sur ses faces; 2° les forces extérieures. Or ces dernières sont négligeables vis-à-vis des