QUATRIÈME PARTIE. CHAPITRE I. l
on fait il vient
et, dans cette équation, les forces intérieures, égales deux à deux et de sens contraire ont disparu, puisqu'elles ne figurent que par la somme de leurs projections. En intégrant la formule précédente entre les limites o et 0, on a
L'intégrale / Fdt d'une force F relative au temps 9 pen-
Jo
dant lequel elle agit est ce que Ton appelle Vimpulsion de la force F pendant le temps 0. Le produit de la masse d'un point par sa vitesse est ce que l'on appelle la quantité de mouvement de ce point.
On représente souvent la quantité de mouvement d'un point au moyen d'une droite portée à partir du point dans le sens de la vitesse, et numériquement égale à la quantité de mouvement.
L'équation (i) permet alors d'énoncer la proposition suivante :
La somme des impulsions des forces extérieures d^un système quelconque projetées sur un axe est égale à la quantité dont "varie la somme des projections des quantités de mou\^ement de tous les points du système pendant tout le temps de r impulsion.
l6 TRAITÉ DE MÉCANIQUE RÀTIONIT ELLE.
VU. — Principe des moments des quantités
DE mouvement et DES AIRES.
