à r r cessivement u par -^ — ' -^ i
à dx \da
•X la formule '^i) donne
da db de I ~
dx ^\ db
d dx ^ de
X = ki
J J s L dx\daj
Si donc on pose
U = Id I
dl
da
dx ^\ db
* dx \ de
ch.
on voit que X est la dérivée partielle de U par rapport à x. Un calcul analogue montre que Y et Z sont les dérivées partielles de U par rapport ■A y el z :
X = — , dx
dy
d^ dz
\yA force K dérive donc de la fonction des forces U. On peut écrire
U = Jd I I
du
la dérivée étant prise sui\ant la normale à S, dans le sens indiqué par le théorème de Stokes.
On voit que ce potentiel est identique à celui d'un feuillet magnétique
