CHAPITRE m. De VéquiUbre des fluides pesons

page 554

Équilibre d*un liquide homogène contenu dans un vase ; la pression sur le fond du vase est indépendante de sa forme ,

Équilibre de plusieurs liquides superposés ; valeur de la pression sur le fond du vase , n® 5g6

Lois de l'équilibre des liquides contenus dans des yases cornmuniquans , n® 697

Énumération des applications principales dont ces lois sont susceptibles*; siphon, presse hjrdraulique ^ baromètre, pompe, n® 5g8

Pression exercée par un liquide sur une paroi plane inclinée ; le centre de pression est toujours plus bas que le centre de gravité , n® Sgg

Exemples de la détermination du centre de pression , n** 600

Pression exercée sur un corps plongé dans un liquide; les pressions horizontales se déti*uisent ; résultante des pressions verticales , n*^ 601 , 60a , 6o3

Perte de poids d'un corps pesé dans un fluide ; détermination de la pesanteur spécifique , au moyen de la balance h ; drostatique , ù^ 6o4

Pression exercée par un liquide sur la surface entière du vase qui le contient ; principe des machines à réaction , n® 6o5

CHAPITRE IV. De VéquiUbre et du mouvemerU des corps flottons j page 679

Conditions de l'équilibre d'un corps flottant; problème de géométrie auquel se réduit la détermination des positions d'équilibre d'un corps homogène , n^ 606

Solution complète de ce problème , dans le cas d'un prisme triangulaire couché horizontalement , n^' 607 et 608

Cas où la base de ce prisme* est un triangle isocèle ; cas où elle est un triangle équilatéral, n^* 609 et 6io>

TABLE DES MATIÈRES. ixvij

Équilibre d'an prisme, d'un cylindre et d'un solide de lévolulion , dam une «tuation verticale ; uuge dea pèie- Uqtieurt, ■ n" 6ii

Règle du méiacenm pour s'auurer, dan> an cas particnlier, de la stabilité de l'équilibre d'un corps flottant , n' 6ia

Application do principe dea forces Tires au moiwemeDt d'yii corps flotiant de formf qaelconqne , très peu écarté d'one powtion d'équilibre ; condition générale de la stabilité de cet équilibre, n**6i3, 6i4,6i5et6i6

Détermioation des petites oscillations d'un coipa flottant, sjKtétrique par rapport k une section verticale; oscillations verticales du centre de gravité ; oscillations do CMps autour d'un axe passant par ce point et perpendiculaire à cette secUon , ""lÉtf ** ^'^

CHAPITRE V. De la mesure des hauteitrs par tobservation du karol^tre , ■ ^ft page 6og

La pression baroinétpque est ^le au poids de la colonne d'air supérienra ; sa dimiaotien fera connaître la bauteur verticale de l'élévation , n* 619

liasse totale de l 'atmosphère comparée à celle de la terre ; limite de la bautear de l'atmosphère ; déoroissement de la température à mesure qu'on s'élève au-dessus de la terre ,

n" 6ao

Manomèlrc; usage qu'on pourrait faire de cet instrument pour comparer les intensités de la pesanteur i difierentes latitudes, n°6ai

A température ^1e, la densité d'un fluide élastique est proportionnelle à la pression qu'il éprouve , ce qui constitue la loi de Marioue , n* 63a

Usage de cette loi pour calculer l'élévation de l'eau dans une pompe , quand il se trouve de l'air au-dessous du piston , u° 6a3

Dilatation égale et uniforme de tous les gai par les vapeurs, pour des dsgrés égaux de température , mesures sous une

utiij TABLE DES MATIÈRES.

pression constante par le thermomètre à air ; coefficient de la dilatation pour chaque degré; ce coefficient, commun à tous ks fluides élastiques , n'est pas rigoureusement constant , quand la température est mesurée par un thermomètre à mercure; équation qui donne la pression en

* fonction de la densité et de la température ; calcul du rapport dé la pression à la densité , dans l'air parfaite-

« ment sec et dans l'air au maximum d'humidité, pour la température zéro , n^ 624 et 626

Équation d'équilibre d'une colonne verticale de l'atmosphère ; loi de la pression et de la densité ; on vérifie que le poids total de la colonne est équivalent à la pression inférieure ,

Mouvei|^|^ d'un ballon qui s'élève dans Tair , n® 627

Formule pSur lIP mesure des hauteurs par l'observation du baromètre ; le coefficient constant de cette formule s'accorde avec ^f^Êtoyenne d'un grand nombre de hauteurs mesurées tngPTométriquement , n^ 628

Modification qu'on doit faire subir à cette formule , d'après la remarque du n® 255, quand on veut la faire servir à calculer la hauteur d'un lieu ai^-dessus du niveau de la mer ; exemple de ce calcul , n^ 629

Formule moins exacte , mais plus simple que la précédente , et qui suffit aux usages ordinaires ; comment on peut substituer à l'observation du baromètre , celle du degré de l'ébullition de l'eau à différentes hauteurs , n^ 63o

Remarques relatives à la densité et à la force élastique ou tension des vapeurs ; formule oui donne la densité de l'air mouillé , d'après la tension delà vapeur qu'il renferme , et la densité de l'air parfaitement sec , u® 63 1

Comparaison de ^atmosphère aqueuse qui se formerait , si notre atmosphère n'existait pas, à la quantité de vapeur d'eau que notre atmosphère peut contenir , j^^ 682

TABLE DES MATIÈRES. xiix

CHAPITRE VI. De la force élastiat^ et de la chaleur des gaz, «IP page 637

Cas 911 Ton a besoin de connaître les variations de la pression et de ta température d'nn gaz^ produites par celles de la densité , sans que la quantité de chaleur irarie , n* 633

Déûnition de la chaleur spécifique, soit à volume constant, soit à pression constante; équation aux différences par^ tielles d'où dépend la quantité de chaleur en fonction de la' pression et de la densité , n^ 634

Expérience propre à déterminer l'accroissement de température d'un gaz , correspondapt à une petite condensation sans perte de chaleur ; calcul numérique de cet accroissement de température , qui peut aussi se déduire de la vitesse du son , n® 635

Comment cet accroissement de température est lié au ra|vport des deux chaleurs spécifiques du gaz • valeurs différentes de ce rapport, données par Texpérience; on le regarde comme indépendant de*la température et de la pression dans l'air atmosphérique , n^ 636 et 6?7

Int^ration de l'équation du n"* 634 9 ^^^^ l'hypothèse de ce rapport constant ; lois de la pression et de la température en fonctions de la densité , quand la quantité de chaleur est invariable , n^ 638

Expression de la quantité de chaleur en fonction de la température et de la densité , dans l'hypothèse que la chaleur spécifique du gaz est indépendante de la température mesurée par un thermomètre à air ; chaleur spécifique en fonction de la pression ; application à l'air atmosphérique ; rapport des quantités de chaleur perdue , par un même volume d'air , sous différentes pressions ; ce rapport est confirmé par l'expérience , n** 639

Application des formules précédentes à la vapeur d'eau ; remarque relative aux machines à vapeur à hautes pressions,

n"^ 640 et 641

xxir TAfiLE DES MÂTIÈMS.

LIYRE CINQUIÈME.

CHAPITR£ I". Notions prélùnineUrekj page 5o5

Objet de VHjrdrosUUique; comment on y considérera les fluides , n® 574

Distinction entre les liquides, les fluides aériformes et les vapeurs y n" 5^5

Propriété caractéristique des fluides, que l'on prendra pour une donnée de Texpérieuce, et qui servira de base à THydroatatique » n® 676

Explication détaillée de cette propriété; définition de la pression rapportée à l'unité de. surCaice » n*** 677 et 578

Démonstration du principe des vitesses virtuelles dans l'équilibre d'un liquide , n* 679

Pression exercée par un fluide élastique , u® 58o