CHAPITRE II. De rigmKbre du fréter, page

Définition du kriar, objet de ce chapitre, n" 40

Déplacement du point d'application d'une force appliquée à nu système de forme invariable , n» 41

Définition du moment d'une force par rapport u «m peint; équilibre de deux forces appliquées à un levier; cette équation est indépendante de l'an gle det deux bras du levier; os où les deui for ces donnée» sont parallèles, n°* 42 et 43

Deux forces parallèles agissant en sens contraires, et non directement opposées, ne sont pas réductibles à une seule; ce couple de forces peut être transformé d'une infinité de manières difTérentes, en un autre couple de forces irréductibles i une seule, n° 44

Condition d'équilibre d'un nombre quelconque de forces appliquées à un levier, n° 45

Théorème relatif nu moment de la résultante du

On vérifie que 1 équation des vitesses virtuelles a lieu dans I équilibre du levier, n° 49

CHAPITRE 111. De la composition rt de féguilibrt des forces parallèles, page 29

Démonstration directe de la composition de deux forces parallèles qu'on avait déduite, précédew-

deux forces ; extension de ce théorème au cas d'un nombre quelconque de forces dirigées dans un même plan ; quantité qui demeure invariable, dans toutes les transformations de ce système de forces ; équation d'équilibre de ces forces autour d'un point fixe, situe dans leur plan,

n°» 46, 47 et 48

TABLE DES MATIÈRES

rncntfo 0 43), de celle des forcet concourante» vers un même point; on en conclut la grandeur et le point d'application de la résultante d'un nombre quelconque de ces forces, n°» 60 et 51

Quand des forces parallèles tournent autour de leurs points d'application respectifs, en restant toujours parallèles, leur résultante tourne uussi autour de son point d'application; définition du centre des forces parallèles; définition du moment d'unt force par rapport a un plan, n°» 62 et 03

Le moment de la résultante d'un nombre quelconque de forces parallèles, par rapport à un plan, est égal à la somme des moment de ce» forces, par rapport h ce même plan; coordonnées du centre de» forcée parallèles , a— 64, 65 et 56

Equation d'équilibre d'un système de forces paral lèles , appliquées à un corps solide, soit que ce corps soit entièrement libre, ou qu'il soit retenu par un point ou par un axe fue, 67 et 68

C1LA PITRE IV. Considérations générales sur les corps pesons et sur Us centres de gravité, p. 33

On considère la pesanteur comme vme force con stantOj eu grandeur et en direction, duns tonte I étendue d'un même corps, n" 58

Dé 11 ni li on du poids et de la densité; équation» qui eiistent entre le poids, In masse, le volume d'un

corps, et la grandeur de la gravité,

Définition du gramme ; rapport de son poids à celui d'un même volume d'eau, à la température de la glace fondante ; densités de l'air et du nier-

cure,

Les poids servent de terme de comparaison mi an tres forces; ils fournissent la mesure la plu» commode de la masse, n» 62

Définition du centre d» gravité; règle pratique pour en déterminer U position dan» l'intérieur d'un corps solide, n 63

Equations d'après lesquelles on calcule les coordon nées du centre de gravité d'un système de corps, dont les centres de gravité sont déjà connu» ; cas où les masses des corps sont infiniment petite»; ce qu'on entend par les centre» de gravité d'un volume, d'une surface, et d'une ligne,

n°- 64 et 65

Equation quia lieu entre les distances mutuelles des centres de gravité de différens corps, et leur» distances au centre de gravité du système

entier,

Propriété curieuie de l'équilibre d'un point matériel entièrement libre , tv> 07

Euuinération dcilifférens cas où le centre de gra vité est immédiatement connu, n» 68