VIBRATIONS COMPOSEES

oa+b

serait éloignée de sa position d'équilibre, par l’impulsion reçue de cio, à une distance proportionnelle à l’ordonnée a ; si l’autre diapason vibre simultanément (en admettant qu’il ait commencé à vibrer juste au même moment), cette même particule d’air reçoit au même moment une impulsion qui lui est communiquée par do1 et qui, dans le cas où elle eût agi seule, eût communiqué une élongation proportionnelle à l’ordonnée b : l’élongation effectivement atteinte sera donc proportionnelle à la somme de a et de b. En tenant compte des signes, la même considération s’applique à tous les moments du temps, et on arrive ainsi à construire la courbe C. D’une manière analogue on peut représenter, en superposant un nombre quelconque de courbes sinusoïdes simples à fréquence diverse et à amplitude quelconque, des formes d’oscillation très diverses. La variété des formes de courbes obtenues de cette sorte s’accroît encore dans une très large mesure si on abandonne la restriction posée ci-dessus, à savoir que le point initial des courbes superposées correspond au moment où ces courbes passent par la position d'équilibre dans la même direction, si l’on superpose les courbes qui présentent « des déplacements de phases ».

La grande variété des courbes qu’on obtient de la sorte fait que la loi suivante, démontrée avec une rigueur mathématique, étonnera peu : chaque

Cad, Heymans et Masoin. Physiologie 19