PROPAGATION DANS UN CRISTAL

est alors le plan tangent commun à toutes ces surfaces; mais comme chacune d'elles présente deux nappes, il y a deux plans tangents parallèles P^ et Po. II. peut se propager à Vintérieur du cristal dei4x ondes planes distinctes^ parallèles entre elles, avec ^es vitesses de propagation différentes, représentées sur la figure par les longueurs HK„ et HK,. L'onde P» est tangente aux sphères So : sa vitesse de propagation w„ = HK„ est indépendante de son orientation par rapport à l'axe optique AA' : c'est Vende ordinaire-, entre deux plans d'onde séparés par une distance e, la durée de propagation est

Fig. 27.

fVo', elle correspondrait dans le vide à une distance parcourue e c/z;„ =M„fi: 3. quantité «„ = cjv^ s'appelle l'indice ordinaire du cristal. Au contraire, 1 vitesse de propagation v = HK^ de Vende extraordinaire P, dépend de on orientation par rapport à l'axe optique;, il en est de même du retard itroduit par le parcours e, qui correspondrait dans le vide à un parcours clv = ne; la. quantité n = c/v est Vindice extraordinaire du cristal our l'onde P. . '

Si l'onde P est perpendiculaire à l'axe optique (fig. 28), les deux ondes o et Pg sont confondues, et l'indice extraordinaire est égal à l'indice ordiaire; le cristal se comporte poui: l'onde P comme un corps isotrope. Pour :s autres orient:ations de l'onde P, la' vitesse extraordinaire v, dans le cas u spath, est plus grande que la vitesse ordinaire, l'indice extraordina,irie n ît plus petit que l'indice ordinaire. La différence «„ — n croît' à mesure ue la normale à l'onde s'écarte de l'axe; elle est maximum quand l'onde est parallèle à l'axe. Dans ce cas (fig. 29),. la vitesse u^ = H K^ corres-,

LES PRISMES POLARISEURS

Ind au rayon équatorial de l'ellipsoïde, et l'indice correspondant-, Il cK est ^it l'indice extraordinaire principal; pour le spath et pour lu raie D, on a :

n„ = 1,6584, ni = 1,4864, w„ - w« = 0,1720.

Les deux ondes planes P. et P, correspondent aux deux faisceaux lumineux étudiés expérimentalement aux paragraphes 5 et 6 : elles sont pola-

y^ pp

Fig. 28.

■risées à angle droit. La vibration transportée par l'onde ordinaire est perpendiculaire au plan de section principale : sa direction est celle de la droite V, du plan d'onde perpendiculaire à l'axe optique A A' (fig. 30). La vibration transportée par l'onde extraordinaire est située dans le plan

Fig. 29.

■de section principale : sa direction est celle de la droite V^, projection do l'axe A A' sur le plan d'onde P.

Les lois de la propagation des ondes sont analogues pour tous les cristaux uniaxes, avec la différence que pour certains d'entre eux, et en par-