CHAPITRE II LES PRISMES POLARÏSEURS

î~PROPAGATIONDELALUMIÈREDANS UN CRISTAL UNIAXE

18. Surface d'onde. — Propagation d'une onde plane. — Nous avons expliqué (§ 12) la propagation des vibrations lumineuses dans un milieu isotrope en admettant que les vibrations provenaii^ d'un point S avaient même phase en tous les points d'une sphère 2 de centre S, autrement dit qu'elles se propageaient avec la même vitesse dans toutes les directions. Il n'en est plus de même dans un milieu cristallisé, et la surface d'^onde S n'y est plus .une sphère; l'existence de la biréfringence conduit d'ailleurs à admettre qu'elle se compose de deux nappes distinc|:es. Nous n'étudierons sa forme que pour les cristaux dits cristaux uniaxes, où'les phénomènes optiques présentent la symétrie de révolution par rapport à un axe; le spath et le quartz appartiennent à ce type et la surface d'onde S y est de révolution autour de l'axe optique défini aux paragraphes 5 et 7 : die se décompose en deux surfaces distinctes , une sphère So ^«^ î*^ ellipsoïde de révolution Se; ces deux surfaces sont tangentes aux deux sommets A A' de V ellipsoïde situés sur Vaxe optique. Cette propriété a été établie par Huygens [39] pour le spath d'Islande : dans ce cristal la sphère est inscrite à l'intérieur de l'ellipsoïde (frg. 26). .

Fig. 26.

Considérons une onde plane P à l'intérieur du cristal (fig. 27) : tous les points S;i, 82,... du plan d''o:idePse comportent comme des sources synchrones (■§ 12), et les vibrations qu'ils émettent sont arrivées au bout d'un temps égal à l'unité sur une série'de surfaces d'onde Si, Sa,.-- J lenouveau plan d'onde

lèiir-