CHAPITRE III. — POINTS BRILLANTS ET DEC.R VDATIONS DE TEINTES

trace c?'0'S', vientse confondre avec A'Æ'L'; le rayon lumineux (Oc?, O'c?'), entraîné dans ce mouvement, va se rabattre suivant O'c?" que l’on obtient en prenant la perpendiculaire â'â" égale à de; enfin, le rayon réfléchi (O 7, O') se rabat suivant la perpendiculaire O' 7" : donc, en tirant la droite (Y g" de manière à diviser par moitiés l’angle c?"0'7", le point pi" sera le rabattement du point brillant; et pour avoir sa vraie position, il faudra le ramoner en pJ par une perpendiculaire à la charnière d^O'S'.

Mais, comme nous l’avons déjà dit au commencement de ce numéro, on devra se souvenir que les points X et p' ne sont pas les deux projections d’un même point de la surface sphérique.

Sur les dégradations de teintes.

21 1. Lorsque dans un dessin colorié, ou simplement lavé à l’encre de Chine, on veut reproduire les divers effets de lumière qui ont lieu sur un objet en relief, il ne suffît pas de connaître les séparations d’ombre et de lumière, les contours des ombres portées, les points brillants ou les lignes brillantes de la surface; il faut encore savoir apprécier la clarté plus ou moins vive que devront offrir les parties éclairées, et les ombres plus ou moins intenses des régions qui ne reçoivent pas de lumière directe : car la partie de ces régions qui se trouve en dedans du contour apparent, reste visible pour l’observateur, et souvent d’une manière très-distincte, par suite des reflets de l’atmosphère (n° 195).

Or, le degré de clarté qu’un élément de surface présente à l’observateur, dépend de deux causes : i° de la quantité de lumière directe ou reflétée qui est reçue par cet élément superficiel; 2.0 de la portion plus ou moins grande de cette lumière reçue que cet élément renvoie vers l’œil du spectateur. Nous allons donc tâcher d’apprécier successivement ces deux causes, lesquelles dépendent de circonstances assez diverses, et dont quelques-unes même échappent à toute évaluation rigoureuse.

212. [Pl. 12, fig. 7.) Intensité de la lumière reçue par l'objet éclairé. Soit MN un élément, c’est-à-dire une portion infiniment petite, de la surface du corps T qui est éclairé par le point lumineux S. Ce point envoie, tout autour de lui, des rayons de lumière auxquels nous supposons la même intensité dans toutes les directions; et dès lors la quantité absolue de lumière qui tombera sur l’élément MN, ne dépendra que du nombre des rayons lumineux contenus dans le cône MSN. Or, sans changer la grandeur de l’élément MN, si l’on fait varier son inclinaison ou sa distance au [joint S, la capacité angulaire du cône SMN variera; donc, [jour estimer cette capacité d’une manière fixe, il faut couper ce cône par une sphère décrite du point S comme centre, avec un rayon constant SA que nous prendrons égal à l’unité linéaire ; et alors Y aire de la section AB sera proportionnelle à la quantité de lumière reçue par MN. En effet, pour un autre élément M'N', la quantité de lumière qu’il recevra sera évidemment double ou triple de celle qui tombe sur MN, lorsque la section A' B' aura une aire double ou triple de la section AB.

215. Pour obtenir une mesure plus précise, désignons par k la quantité de