II. — PHYSIOLOGIE DE L'APPAREIL DIOPTRIQLE

L^œii considéré comme appareil dioptrique. — Formation de l'image rétinienne. — Œil

schématique. — Œil réduit.

Rôle physique des milieux. — (lornée, humeur aqueuse, cristallin, corps vitré. Conditions normales de la réfraction. — Anomalies. — Myopie, hypermétropie. Images de dilTusion sur la rétine.

Accommodation ou mise au point de Tapparcil dioptrique pour les diverses distances

Rôle du cristallin.

Agents et mécanisme de Taccommodation.

Amplitude et limites de l'accommodation. — Expérience de Scheiner.

Perte de l'accommodation. — Presbyopie.

Champ visuel monoculaire.

Réglage de la quantité de lumière. — Iris.

Mouvements de la pupille, leurs causes.

Innervation de l'iris. — Centre cilio-spinal. Imperfections de l'appareil dioptrique.

Aberration de sphéricité.

Aberration de réfrangibilité.

Astigmatisme.

Phénomènes entoptiques objectifs

Mouches volantes.

Fluorescence.

Lueur oculaire. — Ophtalmoscope.

L'œil oonsidéré comme un appareil d'optique. ~ Par la physiologie générale de ses tissus l'œil ne dilTère pas des autres organes, mais si Ton élu-

DIOPTIUQUE OCULAIRE 563

die les fonctions spéciales que remplissent ses parties transparentes, on peut faire entièrement abstraction des propriétés vitales de ces parties et les considérer simplement comme des milieux transparents limités par des surfaces courbes. Un examen rapide permet de s'assurer que l'appareil dioptrique de Toeil est biconvexe dans sa forme générale et qu'il donne une image réelle des objets placés au-devant de lui. Ces propriétés physiques sont celles des lentilles convergentes. Etudions d'abord ces lentilles et leur action sur la marche des rayons lumineux pour comprendre la marche de ces rayons dans l'œil.

Lentilles convergentes. — Nous ne nous occuperons que des lentilles sphériques, convergentes, homocentriques, c'est-à-dire dont les centres de courbure des deux faces sont situés sur une même droite qui est Vaxe optique de la lentille. Si nous considérons un point lumineux quelconque A, situé sur Taxe optique, nous verrons que les rayons qu'il émettra suivant cet axe ne seront pas réfractés, comme normaux aux deux surfaces courbes. Mais les rayons qui, partis du point A, iront tomber sur la lentille en divergeant de Taxe optique subiront une première réfraction à leur entrée dans la lentille et une seconde à leur sortie ; après ces deux réfractions, suivant leur angle d'incidence, ou ils continueront à diverger, ou bien ils émergeront parallèlement à l'axe optique, ou bien ils convergeront pour aller couper cet axe en un point A' dit foyer conjugué du point A; les rayons partis de A' suivraient en sens inverse le même chemin et iraient former leur foyer en A. Dans les deux cas le foyer est réel. Le point de l'axe optique tel que les rayons qui en partent émergent après réfraction parallèlement à l'axe optique est par suite le foyer des rayons incidents parallèles. On le nomme foyer principaL On considère un foyer principal antérieur situé en avant de la lentille, un foyer principal postérieur sitJié en arrière. On appelle distance focale principale la distance qui sépare un des foyers principaux du centre optique de la lentille. Elle égale approximativement la moitié de l'espace compris entre le centre optique et le centre de courbure. Des plans focaïuc sont les plans menés perpendiculairement à l'axe optique par les foyers principaux.

Dans les lentilles convergentes il existe un point tel que tous les rayons passant par ce point émergent parallèlement à leur direction d'incidence. En effet (fig. 245), menons de chaque centre de courbure de la lentille M N deux rayons de courbure parallèles 01, OT. Puis au point ou chacun de ces rayons coupe la surface sphérique à laquelle il appartient, menons des plans tangents aux deux faces de la lentille. Ces plans tangents seront perpendiculaires à 01 et 0' r et par suite parallèles entre eux. Supposons maintenant un faisceau de rayons lumineux incident en F. Ces rayons iront émerger à travers tous les points de la face opposée et nécessairement il s'en trouvera un qui sortira par 1, c'est-à-dire parallèlement à sa direction primitive. 11 aura en effet traversé un milieu à faces parallèles. Prolongeons le rayon incident R l' et le rayon émergent I E jusqu'à l'axe optique.. Nous obtenons ainsi deux points N et N' qui sont les points nodavx antérieur et postérieur de la lentille. Ces

deux points sont Tun par rapport à Tautre des foyers conjugués. Supposons en effet, que le centre optique G soit un point lumineux, les rayons qu'il émettra dans les directions CI et CI' prendront après leur émergence les directions I E et r R. Un œil situé en R verra le point G en N, c'est-à-dire dans le prolongement de RI', un œil situé en E le verra en N*. — N et N' sont les images virtuelles du point G. Leur position étant constante dans chaque lentille, leur connaissance remplace celle du centre optique qui existe dans les milieux à

FiG. 2i5. — Points nodaux, axes secondaires.

une seule surface réfringente. Quand l'épaisseur de la lentille est négligeable on fusionne les deux points nodaux en un seul que l'on appelle par analogie centre optique, on considère tout rayon lumineux passant par ce centre optique comme ne se réfractant pas. Dans une lentille épaisse pour obtenir la direction après réfraction d'un rayon lumineux passant par le premier point nodal on mène une droite parallèle à la direction d'incidence et passant par le second point nodal. Ces deux rayons parallèles, l'un incident, l'autre émergent sont les directrices du point lumineux qui a émis le premier rayon. Ce sont elles que l'on appelle axe secondaire du point quand on les considère comme dans le prolongement l'une de l'autre et passant par un centre optique. Nous avons dit que les deux points nodaux sont l'image l'un de l'autre. Si par chacun de ces points (fig. !246) nous faisons passer des plans perpendiculaires à l'axe optique tels que A B et G D on pourra démontrer que des points pris sur ces plans à une même distance et du même côté de l'axe sont des points conjugués comme N et N'. A' est vu en G' par un œil situé à droite de la lentille et vice versa. Il en est de même pour tous les points symétriques de AB et

DIOPTRIQUE OCULAIRE

de CD. Ces deux plans sont donc Timage Tun de Tautre, on peut en conclure que à tout rayon incident qui rencontre le premier plan en un point quelconque, correspond un rayon émergent qui coupe le second plan en un point situé à la même distance et du même côté de Faxe optique. On appelle ces deux plans les plans principaux antérieur et spostérieur. Le points N et N* où ils coupent Taxe optique sont les points principaux. Dans les lentilles les points principaux se confondent avec les points nodaux, mais ces points sont distincts lorque les rayons lumineux traversent après leur émergence un milieu qui diffère par son indice de réfraction du premier milieu traversé par les rayons lumineux. La connaissance des points focaux (foyers principaux), des points nodaux et des points principaux (désignés par le terme collectif de points cardinaux) , et celle des plans focaux et principaux nous permet de construire géométriquement la direction, après réfraction, d'un rayon incident quelconque.

La direction de deux rayons réfractés émanés d'un même point lumineux sufQt pour déterminer l'image du point, image qui se trouve au point d'intersection des deux rayons réfractés; c'est une image réelle. Tout système dioptrique centré peut être remplacé par ses points cardinaux, plans focaux et plans principaux. Nous aurons donc à déterminer la position de ces divers éléments dans les milieux réfringents de l'œil.

Voici maintenant un exemple de construction d'un rayon réfracté au moyen des divers éléments dont nous venons de parler :

FiG. 246. — Plans et points principaux.

FIG. 24 r* — Construction d'un rayon réfracté.

Soit (fig. 247) f et fies points focaux antérieur et postérieur coupés par les plans focaux, p et p* les points principaux coupés par les plans principaux et n et n' les points nodaux. Considérons le rayon incident a 6. Connaissant les propriétés des plans principaux nous saurons que ce rayon émerge du deuxième plan principal en un point c, situé à la même distance et du même côté de l'axe que le point b. Puis joignons le point a, où le rayon incident rencontre le premier plan focal, au premier point nodal n. D'après les pro-

o66 VISION

priétés des points nodaux la droite a n est parallèle au rayon réfracté, c d, qu'il nous sera dès lors facile de construire.

Dans la construction de Timage réelle fournie par une lentille convergente on ne considère généralement que les rayons émis par la source lumineuse parallèlement à Taxe optique et les rayons passant par le centre optique; c'est là une simplification dont les résultats sont suffisamment exacts pour faire comprendre la formation des images. Le rayon parallèle passe, après réfraction, par le foyer principal ; le rayon passant par le centre optique ne se réfracte pas. Ce rayon passant d*un côté à l'autre de Taxe optique en le coupant au centre optique, l'image du point considéré se formera toujours du côté opposé de Taxe optique, elle sera renversée.

Le point lumineux peut se trouver dans trois positions diverses par rapport à la lentille. Supposons le venant de l'infini et s'approchant graduellement, il se trouvera : 1** au delà du foyer principal ; 2^ au foyer; 3* entre le foyer principal et la lentille.

Dans le premier cas (au delà du foyer) l'image réelle et renversée grandit à mesure que l'objet lumineux s'approche. Elle est égale à l'objet quand celuici est au double de la distance focale — plus grande quand l'objet se trouve entre le point précédent et le foyer principal.

Quand l'objet est au foyer principal il n'y a pas d'image parce que l'axe secondaire du point est parallèle aux rayons réfractes et par conséquent ne les rencontre pas.

Quand l'objet est entre le foyer principal et la lentille, l'axe secondaire est divergent par rapport aux rayons réfractés; il n'y a donc pas d'image réelle: mais le prolongement de ces rayons et de l'axe secondaire donne une image virtuelle, droite, agrandie et située par rapport à la lentille du même côté que l'objet (loupe).

Milieux transparents de Toeil. — Connaissant la réfraction et la formation des images par les systèmes dioptriques convergents homocentriques, voyons quelles sont les dimensions et les formes des parties réfringentes de l'œil et comment les rayons' lumineux se comportent en les traversant.

Les milieux transparents de l'œil sont constitués d'avant en arrière par 1* la cornée dont la face antérieure est humectée par les larmes ; 2® l'humeuraqueuse: 3* le cristallin ; 4'^ le corps vitré. Il faudrait y ajouter la rétine quin*a pas d'action appréciable sur les rayons lumineux, mais qui est parfaitement transparente.

Cornée transparente. — La cornée est un milieu transparent, considéré comme homogène, convexo-concave, à convexité dirigée en avant, à faces sensiblement parallèles dans leur partie moyenne (elle n'est donc pas par elle-même une lentille). Son épaisseur chez l'homme est d'environ 1 millimètre. Sa courbure n'est pas exactement sphérique (elle représente le sommet d'un ellipsoïde de révolution) mais pratiquement, on peut la considérer comme telle. Le rayon de cette courbure est environ de 8 millimètre.s. L'indice de réfraction de la cornée est de 1,335 à 1,356 (W. Krause), en somme, il est très peu supérieur à celui de l'eau.

DIOPTRIQUE OCULAIRE o67

Vhumeur aqueuse qui remplit Tespace situé entre la face postérieure de la cornée et la face antérieure du cristallin, a une épaisseur de 2""*, 5. — Sa courbure antérieure est déterminée par celle de la face postérieure de la cornée (rayon de 8 millimètres) ; sa courbure postérieure par celle de la face antérieure du cristallin (rayon de 10 millimètres). Elle a donc la forme d'une lentille convexo-concave à convexité antérieure. Son indice de réfraction diffère très peu de celui de la cornée. Au point de vue optique, la cornée et Thumeur aqueuse ne forment donc qu'une seule lentille convergente. L'axe optique de cette lentille, obtenu en joignant les centres de courbure des deux faces (face antérieure de la cornée, face antérieure du cristallin), se confond avec la normale même au centre de la cornée, les deux courbures étant concentriques. Le foyer principal de cette lentille est à 28 millimètres en arrière de la face postérieure.

Le cristallin est une lentille bi-convexe de 4™",8 à 8 millimètres d'épaisseur chez l'homme suivant l'axe optique et à son maximum d'aplatissement.

Ses deux faces ont des courbures différentes. L'antérieure a un rayon de courbure de 10 millimètres; la postérieure de 6 millimètres environ, elle est donc plus bombée que la précédente. Ces courbures ne sont pas non plus exactement sphériques. — Le cristallin n'est pas homogène, il est formé de couches concentriques dont l'indice de réfraction va en augmentant de la périphérie au centre. Voici les chiffres de M. Krause : couche externe, 1,405; couche moyenne, 1,429; noyau 1,454. Son axe principal est le prolongement de celui de la première lentille (cornée, humeur aqueuse). Sa distance focale est de 13"*",79 à son maximum d'aplatissement.

Le corps vitré par sa face antérieure emboîte la face postérieure du cristallin. Sa face postérieure est appliquée sur la rétine. Son épaisseur est de 12"",5. Sa réfringence est sensiblement égale à celle de la cornée.

Les milieux réfringents de l'œil ne représentent pas un système dioptrique exactement centré, néanmoins on peut supposer un appareil dioptrique centré réfractant la lumière de la même manière que l'œil. Ces mêmes milieux présentent en outre des différences de taille considérables suivant les sujets. Aussi faut-il faire porter les calculs sur des dimensions prises dans un même œil. Il est évident que des calculs faits à l'aide de mensurations d'yeux différents donneraient des résultats erronés. Pour plus de simplicité, on considère en général des moyennes combinées de façon à donner les résultats d'un œil normal. D'après ces moyennes, Listing a construit un appareil dioptrique centré qui est la représentation schématique des milieux transparents de l'œil et qui réfracte les rayons lumineux comme l'œil adapté à la vision à l'infini.

Œil 8ohématiq[ae de Listing (fig. 248). — Voici les dimensions de Vœil schématique de Listi7ig. Rayon de courbure de la cornée, 8 millimètres, — de la surface antérieure du cristallin, 10 millimètres, — de sa surface postérieure, 6 millimètres. — Distance de la face antérieure de la cornée à la face antérieure du cristallin, 4 millimètres. — Epaisseur du cristallin, 4 millimètres. Ces valeurs étant admises et pour des indices de réfrac-

lion déterminés, Listing trouve par le calcul que : le point focal antérieurV {foyer principal antérieur) est à 12°", 8326 en avant de la cornée; le point focal postérieur F'' k 44"",6470 en arrière de la face postérieure du cristallin.

FiG. 248. — Œil sdiômaliqne mliiit de Listine.

Le prernier point principal h' est à 2"",1746, le second h'' à 2"*,5724 en arrière de la surface antérieure de la cornée ; leur distance mutuelle est de 0~3978.

Le premier point nodal K* est à 0»",7380, le second K" à 0™",3602 en avant de la surface postérieure du cristallin;

La première distance focale principale de Tœil est, par suite, de 18""",0O72, la seconde de 20"'",0746.

Œil réduit (fig. 248.) — Sans trop modifier Texactitude des résultats, on peut fusionner entre eux les deux points principaux et les deux points nodaux; en plaçant le point principal unique à 2°°, 3448 en arrière de la surface antérieure de la cornée, le point nodal à 0,4764 en avant de la surface postérieure du cristallin; les foyers restent dans leur position. Tel est Vosil réduit de Listing. Il peut être encore simplifié et ramené à une surface sphérique de réfringence égale à celle de Teau dont le point principal serait au sommet, le point nodal au centre et dont le rayon de courbure serait de 8"",1248.

Rôle physique des milieux. — Etudions la marche des rayons lumineux dans l'œil schématique de Listing. Au moment où ils passent de Tair dans le système cornée-humeur aqueuse, les rayons lumineux subissent une première réfraction, ils sont rapprochés de Taxe optique de Tœil. Ils iraient converger à environ 10 millimètres en arrière de la rétine, mais ils tombent sur le cristallin et subissent à leur entrée dans cette lentille une nouvelle réfraction.

DI OPTRIQUE OCULAIRE 569

Nous avons vu que le cristallin est formé de couches dont la densité augmente de la périphérie au centre. Il est évident que chaque fois qu'ils rencontrent une couche d'une réfringence différente, les rayons lumineux subissent une nouvelle réfraction; leur marche à travers ces diverses couches n'est pas très exactement connue, mais on en connaît le résultat fînal. Ilelmholtz a pu établir que les distances focales du cristallin sont plus petites qu'elles ne seraient si toute la masse avait l'indice de réfraction du noyau. Une lentille homogène et ayant cette dernière réfringence n'aurait des distances focales aussi courtes que le cristallin qu'à la condition d'être plus épaisse que lui. — Après avoir traversé le cristallin, les rayons lumineux pénètrent dans le corps vitré ; l'indice de réfraction de celui-ci est inférieur à celui du cristallin, donc les rayons lumineux à leur entrée dans le corps vitré s'écarteront de la normale au point d'incidence, c'est-à-dire que leur convergence sera augmentée. Le corps vitré n'agit pas comme lentille, son mode d'action est uniquement dû au rapport de son indice de réfraction avec celui du cristallin. Il agit comme l'air dans lequel est placée une lentille convergente plus réfringente que lui. Du reste, le système cornée-humeur aqueuse et le corps vitré ayant des indices de réfraction sensiblement égaux, le cristallin peut être considéré comme une lentille située dans un milieu homogène.

Formation de limage rétinienne. — Ce que nous avons dit de la marche des rayons dans un système dioptrique centré et les indications que nous venons de donner sur les milieux réfringents de Tœil permettent de comprendre la formation de l'image dite rétinienne. Il est facile d'observer directement cette image en amincissant la sclérotique de la partie postérieure d'un œil devant lequel ou place une bougie allumée. A travers la sclérotique rendue translucide, on aperçoit une petite image renversée de la bougie.

Conditions normales de la réfraction. — On comprend que pour être perçue d'une façon nette l'image rétinienne doit se former, c'est-à-dire les points lumineux doivent former leurs foyers de réfraction, au point précis où. se trouvent les appareils nerveux terminaux chargés de transformer les vibrations de l'éther en sensations lumineuses. Ce point précis, comme nous le démontrerons plus loin, est l'extrémité libre des cônes et des bâtonnets, c'està-dire la face postérieure de la rétine. Dans un œil normal, la distance de la ^0. 249. - Œil emmétrope. (Masselon.) face postérieure de la rétine aux points

nodaux et principaux est telle que l'image d'un point lumineux extérieur se formera précisément sur la face postérieure de cette membrane (œil emmétrope). La rétine est dans ce cas au foyer des points lumineux situés de l'inflni au punctum proximum. Ce foyer de réfraction est le sommet du cône que forment les foyers lumineux réfractés en convergeant en un même point. En arrière de ce point de concours, ils divergent en formant un second cône

i<i- '.a rHttne se trouv» fO: srant oo n

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1 (AbailJF

. T'isi.'a ertdoe à la forme de la j.;::„-'qBi A- 'lï *-yIindrique. On iniM]it),> ]« f ,-3? i^ .;„ lu moyen d'un écran perciî d'iin^ t-iiT^.urr ^■•,1 i'imineun.

— Ouand la rétine coupe le cùœ d'^ nj'« tiet, c'est que le diamètre antérft-i-.'~lrrii-iirii' r—ii-^'.ropie (lip. 251).

i-n- du foyer, elle reçoit éj^alement une un»!:'' ii-postiTieurde l'œil est trop long; ilya wyc/"^

:. 3iS. — Œil ra.ïu|>e.

Uins. — Pour que les objets extérieurs le leurs images se forment exactement snr S'ous avons ru cependant, en étudiant it^ nvergenles, que ces images se déplaçaient

DIOPTRIQl'E OCULAIRE 571

suivant les déplacements de l'objet. Voici pour l'csil schématique de Listing quel est le déplacement do l'image et la valeur du cercle de diffusion, l'objet s'approchant de l'intini à 88 millimètrea de la rétine. On désigne par /' les distances du point lumineux au foyer antérieur, par l* celles de la rétine à l'image, par z le diamètre du cercle de diffusion.

O.OMl

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O.Oiô

Aooonunodatlon. — La connaissance de ces faits physiques, jointe au fait que nous pouvons voir nettement des objet» situés k des distances très différentes, conduit k cbercher dans l'œil une disposition qui ramène toujours l'image sur ta face postérieure de la rétine. Montrons d'abord que réellement deux objets assez rapprochés de l'œil et situés à des distances dilîérentes ne sont pas vus simultanément avec netteté, que par conséquent au moment où l'image de l'un se forme sur la rétine, celle de l'autre se forme en avant ou en arriére. Il sufiit pour cela de piquer sur une règle deux épingles distantes de 15 centimètres par exemple. On les observe en plaçant la régie dans la direction d'un axe visuel ; on constate alors que lorsque l'on regarde attentivement l'une des épingles, l'autre n'apparaît pas nettement.

Fin. 253.' — Imnges de l'urkïnjr.

Si l'on observe un œil qui regarde successivement des objets situés h des distances différentes, on constate en lui les modifications suivantes : 1° la pupille ?<e resserre dans l'accommodation de l'œil à la vision des objets rapprochés; 2° le bord pupillaire de l'iris et la face ante'rieure du cristallin se portent un peu en avant ; 3° la face antérieure du cristallin se bombe dans la visioa rapprochée et s'aplatît quand on regarde au loin. Ce fait est démontré de la

façon la plus certaine par Texpérience de Purkinje (fig. 253); le sujet de Texpérience, placé dans une chambre obscure, regarde alternativement deux points situés sur une même ligne, Tun à 15 ou 20 centimètres, l'autre à 1 ou 2 mètres. A côté de Tœil que Ton veut observer, on dispose une bougie allumée et en se plaçant convenablement du côté opposé à celui de la bougie, on aperçoit dans cet œil trois images de la flamme. Ces images sont formées par les surfaces de séparation des milieux de Tœil jouant le rôle de miroirs sphériques. La première image est brillante, nette, droite^ par conséquent virtuelle ; eWe est formée par la face antérieure de la cornée (miroir convexe). La seconde image, beaucoup moins nette que la précédente, est plus grande, également droite, elle est due à la face antérieure du cristallin. La troisième image est petite, assez nette, renversée, réelle, formée par la face postérieure du cristallin, agissant comme miroir concave. — Dans tout ce qui précède,

FIG. 25i. — Schéma de l'accommodation, me, muicle ciliaire — pe, procès ciliaires — i, iris — c. cristallin — s, zonute de ZInn.

nous supposons l'œil regardant à distance. Si maintenant le sujet vient à regarder attentivement le point de mire le plus rapproché de son œil, nous observons les faits suivants : 1° l'image cornéenne reste invariable ; 2* l'image donnée par la face antérieure du cristallin diminue considérablement et se rapproche du centre de la pupille ; S** l'image formée par la face postérieure du cristallin diminue également un peu, mais cette diminution est très faible et peu appréciable à l'œil nu. — De cette expérience, nous pouvons conclure que la courbure de la cornée ne change pas dans l'accommodation rapprochée. — que la face antérieure du •cristallin subit une augmentation de courbure très notable (de 10"" de rayon à 6""î), — que la face postérieure du cristallin augmente également de courbure, mais bien moins que la face antérieure (fig. 254).

Rôle du oristallin. — Cette augmentation de courbure des deux faces du cristallin diminue la distance focale de cette lentille; les images des objets extérieurs se forment donc plus près de la face postérieure ; or, c'est juste-

^ DIOPTRIQUE OGULAIKE 573

ment là, d'une manière générale, la condition requise pour que ces images se forment toujours sur la rétine. En effet, à mesure qu'un objet se rapproche d'une lentille convergente, son image s'éloigne de la face postérieure de cette lentille. Dans l'œil la lentille convergente augmente de courbure à mesure que l'objet lumineux se rapproche, et cela dans des proportions telles que l'image de l'objet se forme toujours à la même distance de la lentille, c'est-à-dire sur la rétine. Les changements de courbure du cristallin suffisent pour expliquer l'amplitude d'accommodation de l'œil.

Les modifications du diamètre de la pupille, observées dans les changements d'accommodation, ne prennent aucune part à l'adaptation de l'œil aux distances. Donders a démontré qu'elles sont postérieures aux changements de courbure du cristallin. Du reste, si l'on regarde à travers une petite ouverture pratiquée dans un écran opaque, on constate que l'accommodation est conservée, bien que le diamètre de cette pupille artificielle soit invariable. D'autre part, la privation du cristallin (opérés de la cataracte) empêche l'accommodation.

Agents et mécanisme de raccommodation. Amplitude de raccommodation. — Etant prouvé que le cristallin est l'organe de l'accommodation, il nous faut chercher dans quelles conditions optiques celle-ci devient nécessaire. Listing a établi par le calcul que pour son œil schématique, l'image d'un objet s'approchant de l'infini jusqu'à 65 mètres du cristallin, ne s'éloigne pas de plus de 0°"*,005 de la face postérieure de la rétine. Il n'y a donc pas besoin d'accommodation de l'œil au delà de 63 mètres. Pour l'œil naturel, la théorie de Listing est sensiblement exacte. Nous voyons simultanément, avec une netteté égale, un point de mire situé à 65 mètres et des objets placés beaucoup plus loin. Jusqu'à une distance de quelques mètres, les différences d'accommodation restent très faibles, puis elles augmentent rapidement. Supposons un objet venant de l'infini et s'approchant graduellement d'un œil normal. 11 sera vu distinctement de l'infini jusqu'à une petite distance de l'œil (grâce à l'accommodation); ce dernier point dépassé, il deviendra de plus en plus confus jusqu'à son contact avec l'œil. Le point le plus rapproché de l'œil, auquel l'objet soit vu distinctement, est le punctum proximmu, P; c'est le point le plus rapproché pour lequel l'accommodation puisse se faire. On appelle punctum remotum le point le plus éloigné auquel la vision puisse être distincte. Pour un aûl normal, on le considère comme situé à l'infini. La dis* tance entre le punctum remotum et le punctum proximum est Vamplitude d'accommodation de l'œil.

Expérience de Scheiner. — On détermine le punctum proximum et le punctum remotum (ce dernier pour les yeux myopes) , par l'expérience de Scheiner. On perce dans une carte, A,B {ii{£, 235), deux trous très fins, séparés par une distance moindre que l'ouverture pupillaire. Appliquant la carte contre l'œil, on regarde à travers les deux trous une aiguille placée dans une position perpendiculaire à la ligne qui joint les deux trous. A une petite dis-

tance de l'œil, Taiguille parait double; en l'éloignant graduellement, on trouve une position à partir de laquelle elle parait toujours simple pour un œil normal, tandis que plus ou moins loin elle redevient double pour un œil myope. Voici la théorie de l'expérience. Considérons le point b. Les rayons

Fio. 255. — Expérience de Scheiner.

lumineux qu'il émet traversent les ouvertures de l'écran et tombent sur l'appareil dioptique de \\v\\ sous la forme de deux pinceaux de rayons lumineux. Après réfraction, ils vont se couper en V au delà de la rétine. Celle-ci reçoit donc deux images de diffusion 6" b'' du point 6, qui, par conséquent, est vu double. Si maintenant nous éloignons graduellement le point b de Tœil, il arrivera un moment où les deux faisceaux lumineux qu'il émet à travers

FKi. 256. — Expérience de Scheiner.

les trous de l'écran viendront, après réfraction, se couper sur la rétine et le points sera vu simple. Il sera alors au point le plus rapproché auquel il puisse être vu distinctement, c'est-à-dire ku punctuin proximum.

Une expérience tout à fait analogue consiste à regarder avec un seul œil un fil tendu et placé à peu près dans la direction de Taxe optique de l'œil. Jusqu'à une certaine distance de l'œil, le fil est vu comme un cône mal délimité dont la base est du côté de l'œil. Le sommet de ce cône est le point le plus rapproché de l'œil auquel le fil soit vu distinctement, c'est le punctum proximum. Pour un œil normal, tout le reste de l'étendue du fil situé au delà du punctum proximum est vu nettenrent. Pour un (lûI myope, au delà du punctum proximum et à une distance variable, suivant le degré do la myopie, le fil apparaît comme un cône à sommet dirigé vers l'œil. En effet, les foyers de réfraction des divers points lumineux du fil se forment en avant de la rétine qui n'est plus impressionnée que par des cercles de diffusion. Le sommet du cône ainsi

DIOPTRIQUE OGULAIKE 575

vu par l'œil myope est le punctum remotum de cet œil. — Pour un œil hypermétrope, le punctum proximum est plus éloigné que pour un œil normal.

La carte à deux trous de Scheiner esiunoptomètre élémentaire qui permet de mesurer approximativement la distance du punctum proximum et du punctum remotum. A Taide d'optomètres perfectionnés, on détermine cette distance avec précision pour chaque sujet. -Les optomètres servent donc à mesurer le degré de myopie et d'hypermétropie. Le punctum proximum d'un œil normal est situé à environ 22 centimètres.

Théoriquement, la vision distincte des divers points lumineux, situés du punctum proximum à 65 mètres de l'œil, exigerait une accommodation spéciale pour chaque point. Mais l'œil étant adapté pour un point déterminé, les cercles de diffusion donnés par les points situés un peu en avant et un peu en arrière de celui-ci, pourront être suffisamment petits pour que la vision de ces divers points soit sensiblement nette. On appelle ligne (T accommodation la droite sur laquelle sont situés les divers points qui peuvent être vus nettement avec un même degré d'accommodation. Ces lignes, extrêmement courtes pour les points très rapprochés de l'œil, s'allongent jusqu'à la distance de 68 mètres. De 65 mètres à l'infini, on admet qu'il n'y a qu'une seule ligne d'accommodation.

Nous avons démontré par l'expérience de Purkinje que l'accommodation est due tout entière aux changements de courbure du cristallin, et principalement de sa face antérieure. Il nous faut rechercher quel est le mécanisme et la cause de ce changement de courbure. La découverte de muscles lisses (BrQcke) dans l'œil des vertébrés en général, de fibres striées dans l'œil des oiseaux — fibres disposées en anneaux autour du cristallin — a fait rechercher dans ces éléments contractiles les agents des changements de courbure du cristallin. La production de ces changements de courbure par un courant induit passant à travers l'œil ou spécialement porté sur le nerf moteur oculaire commun, sur le ganglion ophtalmique ou sur les nerfs ciliaires, la paralysie de l'accommodation par divers agents chimiques, prouvent bien que le phénomène de l'accommodation reconnaît une cause musculaire.

Le muscle ciliaire ou muscle de Brûcke, forme un anneau qui limite le bord antérieur de la choroïde. Il est situé immédiatement au-dessous de la sclérotique au niveau de la ligne où elle se continue avec la cornée. Ce muscle est formé de deux couches de fibres lisses. Celles de la couche externe sont antéro-postérieures, disposées radiairement par rapport à la circonférence de la cornée, celles de la couche interne, moins nombreuses sont perpendiculaires aux premières, c'est-à-dire que leur grand axe est situé parallèlement à la circonférence de l'œil. Les fibres radiaires (couche externe) sont fixées : en avant à la partie postérieure du canal de Schlemm, en arrière à la choroïde. Les fibres circulaires s'attachent aux procès ciliaires situés immédiatement au-dessous d'elles.

D'après Helmholtz le muscle ciliaire agirait de la façon suivante : Le cristallin à l'état vivant serait déprimé par la tension de la zone de Zinn^ qui d'une part s'applique exactement sur la partie périphérique de la face anté-

rieure de la lentille, d'autre part se continue avec Thyaloïde et la limitante interne de la rétine. Cette supposition est conflrmée par ce fait que le cristallin dans l'cpil vivant est moins bombé que dans l'œil mort depuis quelque temps. Dans ce cas, en effet, la pression intra-oculaire baisse par diminution de la quantité de liquide contenue dans Tœil, il en résulte un relâchement général des membranes de l'œil grâce auquel le cristallin peut preadre la forme à laquelle il tend par son élasticité. Les fibres radiaires du muscle ciliaire produiraient un effet analogue, en se contractant elles attireraient en avant avec la choroïde (muscle tenseur de la choroïde) le bord postérieur de la zone de Zinn, le relâchement de celle-ci permettrait au cristallin d'augmenter de convexité. Ilelmoltz avait voulu expliquer par une action de l'iris la prédominance de courbure de la face antérieure du cristallin. Mais un cas de perte totale de Tiris avec conservation complète de raccommodation a prouvé qu'il fallait chercher une autre cause à ce phénomène. 11 est dû probablement à la contraction des fibres circulaires du muscle ciliaire qgi auraient pour effet de rapprocher la partie moyenne de la zonule du bord du cristallin et de modifier, en augmentant son effet utile, l'action des fibres radiaires qui attirent la zonule vers le canal de Schlemm, leur point d'insertion fixe.

D'après Rouget la j)ression des fibres circulaires sur les procès ciliaircs amènerait une sorte d'érection de ces organes par réplétion sanguine. Cet érection aurait pour effet do transmettre au cristallin en la régularisant la pression des fibres musculaires. (iCllc pression s'exeroant sur le pourtour de la face antérieure du cristallin on pourrait peut-être expliquer par elle la saillie plus considérable de celte face.

En résumé, on ne peut encore faire que des hypothèses sur Taction du muscle ciliaire. Celle d'Hehnhollz est la plus satisfaisante et concorde assez bien avec les faits, mais il faut se rappeler qu'elle repose sur une première hypothèse (tension du cristallin par la zonule) et qu'on n'en possède pas de démonstration expérimentale. Une seule chose est bien démontrée : laccommodalion est due au muscle ciliaire ; elle résulte donc d'une contraction musculaire, d'un état actif. L'état j^assif correspond au maximum d'aplatissement du cristallin, par conséquent à la vision des objets éloignés. On a parfait4îment conscience de l'effort qui accompagne la vision des objets très rapprochés; après l'accommodation forcée on sent que la vue se repose en regardant au loin.

L'accommodation ne se fait pas instantanément, il faut en effet, un certain temps pour la contraction du muscle lisse qui la produit, outre le temps nécessaire à l'agent nerveux pour parcourir la voie du réflexe. (Voir paragraphe suivant.) Le temps nécessaire à l'accommodation croît avec le rapprochement du point observé ; en effet, le degré de contraction musculaire croît dans ce sens-là.

Le muscle ciliaire est soustrait à l'influence de la volonté. Il est innervé par un petit plexus nerveux ganglionnaire analogue à celui qui existe dans tous les muscles non volontaires. Ce plexus est formé par les fibres du moteur oculaire commun venues à travers le ganglion ophthalmique et les nerfs ciliaires.

DIOPTRIQUE OCULAIRE

L'excitation du moteur oculaire commun produit l'augmentation de courbure du cristallin (Trautweler). Ce nerf et les nerfs ciliaires représentent la voie centrifuge du réflexe de l'accommodation qui a pour voie centripète la rétine et le nerf optique. Ce réflexe montre qu'il doit exister des communications entre les noyaux d'origine du nerf optique et ceux du moteur commun.

Champ visuel monoculaire. — Le champ visuel monoculaire est la portion de l'espace qui vient former son image sur Tune de nos rétines dans une position déterminée de l'œil. De cette portion de l'espace quelques points seulement sont perçus distinctement : ceux dont les foyers de réfraction tombent sur la tache jaune. Ce sont ceux que nous regardons; le reste du champ visuel est vu d'une manière indistincte. Mais si, la tête restant immobile, nous faisons exécuter à notre œil tous les mouvements dont il est susceptible, les divers points du champ visuel viendront successivement former leur image sur la tache jaune et seront vus distinctement. L'espace parcouru par l'œil dans ces positions successives est le champ du regard qu'on peut définir : la portion de l'espace renfermant les objets visibles pour l'un de nos yeux la tête restant immobile. Dans notre première définition nous supposions la tête et l'œil immobiles, dans la deuxième nous faisons intervenir les mouvements intrinsèques du globe oculaire, aussi faut-il considérer les muscles moteurs de l'œil comme destinés à permettre l'exploration des divers champs visuels du

FiG. 257. — dhamp visuel. (Masselon.)

champ du regard actiiel. Pour passer à un autre champ du regard, il faut déplacer la tête; le muscle qui agit alors est principalement le sterno-mastoïdien. Le champ visuel est limité par une surface irrégulièrement conique, dont le sommet est au centre optique de l'œil; elle est limitée par des droites, qui, partant de ce centre, sont tangentes aux parties opaques empêchant l'accès des rayons lumineux au cristallin, c'est-à-dire le bord pupillaire et les parties

PHYSIOLOGIE HUUAINE.

saillantes de la face qui entourent Tœil : sourcil, nez, joue. Ces diverses parties présentant des différences de saillie suivant le sujet, le champ visuel n'est pas exactement le même pour tous, son étendue varie en outre en raison directe du degré d'ouverture de la pupille. Dans la vision des objets rapprochés la pupille s'avance vers la cornée. Le champ visuel augmente alors un peu. Helmholtz a trouvé que, bien que la pupille soit un peu plus en arrière que la face postérieure de la cornée, elle peut recevoir des rayons qui tombent sur le bord de cette cornée perpendiculairement à l'axe de l'œil à cause de la réfraction qui se fait sur cette dernière. Le champ visuel d'un seul œil répondrait ainsi à peu près à une demi-sphère. D'après le D' Landolt, les limites du champ visuel de l'œil emmétrope sont en moyenne les suivantes :

°, ^„. > augle total vertical = 420*

En bas 65* ) ^

En dehors . . . . 85* ) i a * i l • « i i #>-* , , ^^.5 angle total horizontal = 13a*

En dedans 50* ) °

Chez les myopes, en raison de l'allongement de Taxe antéro-postérieur de l'œil, le champ visuel est un peu rétréci, pour une raison contraire; il est agrandi chez les hypermétropes.

Réglage de la quantité de lumière.— Iris. — La formation de l'image des objets extérieurs sur la face postérieure de la rétine est une des conditions de la vision distincte. Une seconde condition est que l'image ainsi formée soit sufûsamment éclairée. Il est évident que pour une rétine d'une sensibilité donnée il existe un degré de lumière avec lequel les images sont perçues le plus distinctement possible. Or, la lumière du jour étant périodiquement variable, il s'est formé dans les yeux arrivés à un certain degré de perfectionnement un organe qui a pour fonction de régler la quantité de lumière reçue par la rétine de manière à la maintenir le plus près possible du degré le plus avantageux pour la vision. Les paupières jouent bien un peu ce rôle, mais à elles seules elles seraient tout à fait insuffisantes. L'organe spécial du réglage de la quantité de lumière est l'iris. L'iris est un diaphragme opaque, percé vers son centre d'une ouverture pour le passage des rayons lumineux. Ce diaphragme est contractile, c'est-à-dire qu'il peut élargir ou resserrer son ouverture centrale. Là est son importance et sa raison d'être. Sa contractilité est due à des fibres lisses dont les unes forment un anneau autour de la pupille, les autres sont des fibres radiées. L'ouverture de l'iris, la pupille est circulaire chez l'homme, beaucoup de mammifères, les oiseaux, beaucoup de poissons; en forme de boutonnière chez le chat, le renard ; rectangulaire chez les ruminants, les solipèdes, etc.. Chez l'homme, elle n'est pas exactement au centre de l'iris, mais un peu rapprochée de son côté interne. Cette position est déterminée par celle de l'axe visuel. La pupille est d'autant plus resserrée que la lumière est plus intense ; les animaux qui chassent la nuit comme les chats, les hiboux, ont une pupille extrêmement dilatable qui permet à leur rétine de recevoir une quantité de lumière suffisante pour la vision là où l'œil d«3

DIOPTRIQUE OCULAIRE 579

rhomme n'en trouve plus assez. Dans la vision des objets éloignés la pupille se dilate parce que l'image de ces objets étant très petite a besoin d'un éclairage intense ; dans la vision des objets rapprochés, la pupille se contracte parce que l'image plus grande n'a pas besoin d'autant de lumière. Mais la pupille se contracte pour voir un objet éloigné et très éclairé, de même qu'elle se dilate pour voir un objet rapproché, mais éclairé d'une façon insuffisante.

Innervation de rixis. — Centre oilio-spinal. — Ces faits d'observation nous amènent à conclure que la lumière est l'excitant physiologique des fibres lisses de l'iris. Mais, du moins chez les animaux supérieurs, cette action de la lumière n'est pas directe, mais réflexe. L'excitation de la rétine par la lumière transmise aux centres par le nerf optique est réfléchie sur l'iris par des voies centrifuges. On comprend facilement qu'il en soit ainsi : la lumière n'agissant que sur la rétine, il appartient à celle-ci de régler la quantité de lumière qu'elle doit recevoir et ce réglage se fait d'après l'impressionnabilité de la rétine à un moment donné. Dans certaines maladies, la rétine n'étant plus sensible à la lumière ne réagit plus par voie réflexe sur l'iris qui se trouve ainsi paralysé. La section du nerf optique amène également la paralysie de l'iris. Les fibres nerveuses motrices qui agissent sur l'iris sont de deux sortes : il existe des fibres constrictrices et des fibres dilatatrices. — On admet que les premières agissent sur le sphincter de la pupille, les autres sur le dilatateur (fibres radiées). En réalité, la seule chose que l'on connaisse c'est l'action des deux ordres de fibres nerveuses. Les fibres constrictrices sont fournies par le moteur oculaire commun, les dilatatrices par le système grand sympathique. L'excitation du moteur oculaire commun rétrécit la pupille, sa section amène un légère dilatation. L'excitation du cordon cervical du grand symf)athique et spécialement du ganglion cervical supérieur, dilate la pupille. Si l'on sépare l'iris du ganglion cervical supérieur, la pupille se contracte d'une façon persistante. Fr. Franck a démontré que, chez le chat, les filets sympathiques irido-dilatateurs venaient de la moelle par les rameaux sympathiques émanés au niveau des quatre dernières paires cervicales et des six premières dorsales. Toutes ces diverses branches convergent sur le premier ganglion thoracique, puis de là remontent dans le cordon cervical; au niveau du ganglion cervical supérieur ces fibres réunies en un cordon se détachent pour aller se jeter dans le ganglion de Gasser, de là elles vont à l'iris en suivant la branche ophthalmique, la racine longue du ganglion ophthalmique et les nerfs ciliaires. Vulpian a vu qu'après l'ablation du ganglion cervical supérieur et la section de toutes les racines du premier ganglion thoracique, on pouvait encore obtenir une dilatation de la pupille par voie réflexe. D'autre part, après section du trijumeau en arrière de son ganglion, cette dilatation n'avait plus lieu. Vulpian a donc admis à côté des fibres médullaires irido-dilatatrices des fibres cérébrales ayant la même fonction et passant par le trijumeau et sa branche ophthalmique avec les fibres médullaires. — La partie de la moeUe de laquelle naissent les filets irido-dilatateurs est appelée

centre cilio-spinal. Par la méthode wallérienne Ghauveau est arrivé à le placer dans la région de la moelle qui s'étend entre la sixième cervicale et la deuxième dorsale.

Quanta la racine sympathique du ganglion ophthalmique, c'est une racine vaso-motrice ) son action est indépendante de celle des autres filets sympathiques de riris.

Imperfections de Tappareil dioptriqne.— Aberration de

— Les rayons lumineux qui traversent les lentilles convergentes homogènes ne viennent pas former leur foyer tous exactement au même point, comme nous l'avons supposé jusqu'ici. Les rayons qui passent par les parties périphériques de la lentille ont leur foyer plus près de celle-ci que les rayons plus rapprochés du centre. Il en résulte que l'image d'un point n'est pas ea réalité un point, mais un petit cercle de difiusion. Cette aberration de sphéricitépeui être corrigée de plusieurs façons, par exemple par une diminution de courhure de la partie périphérique de la lentille, ou par une diminution de réfringence de cette même partie. Le premier mode de correction s'observe dans la cornée qui est engendrée par la révolution d'un ellipsoïde dont l'extrémité da grand axe correspond à peu près avec le centre de cette membrane. Le second mode s'observe dans le cristallin dont l'aberration de sphéricité serait beaucoup plus considérable que celle de la cornée. Nous avons vu que l'indice de jréfraction du cristallin diminuait du centre à la périphérie ; par conséquent les rayons marginaux sont moins fortement réfractés que les rayons centraux et, au lieu de former leur foyer plus près de la lentille que ceux-ci, peuvent le former au même point. Le cristallin est donc sensiblement aplanétique. De plus, il faut remarquer que la partie la plus périphérique du cristallin est masquée par l'iris. Ce dernier joue donc probablement un rôle dans la correction de l'aberration de sphéricité, mais ce rôle n'est qu'accessoire ; en efiet, la vision reste nette après perte totale de l'iris.

Aberration de réfrangibilité.— On sait que la lumière blanche est composée de couleurs élémentaires dont la réfrangibilité va en augmentant du rouge au violet. Les lentilles ont à un degré moindre la même action que les prismes, elles décomposent la lumière blanche ; le rayon réfracté subit une légère dispersion; les rayons rouges vont former leur foyer plus loin que les rayons violets ; entre ces deux extrêmes s'échelonnent les autres couleurs. Si donc un point rouge placé à une distance donnée d'une lentille convergente forme son foyer en un point À, un point violet situé à la même distance de la lentille formera son foyer en un point A' plus rapproché de la lentille, et un çcran qui, placé en À, reçoit une image nette du point rouge, recevra un cercle de diffusion du point violet. Helmholtz a fait à ce sujet rexpérience suivante : il a regardé, à travers un écran opaque percé d'une petite ouverture, des rayons de différentes couleurs isolés au moyen d'un prisme. Cherchant ensuite la plus grande distance à laquelle son œil pouvait distinguer l'ouverture comme un point lumineux bien net, il a trouvé que cette distance

DIOPTRIQUE OCULAIRE

était de 8 pieds pour la lumière rouge et de 1 pied et demi pour la lumière violette. Ces différentes lumières ne formeiit donc pas dans Toeil leur foyer au même point, Tœil n*est pas achromatique. Fraunhofer a trouvé que la distance qui sépare les foyers extrêmes des diverses lumières est d'environ 1 demi millimètre. À ce compte-là la lumière blanche ne devrait pas nous présenter un aspect homogène puisqu'elle serait décomposée par notre œil. D'après M. Giraud-Teulon, elle serait recomposée dans l'œil de la façon suivante : Le cône lumineux émis par un point blanc à travers l'ouverture pupillaire se réfracte dans l'œil suivant deux cônes concentriques emboîtés, l'externe, le plus long formé par une nappe rouge-orangé, l'interne par une nappe bleu-violet. Prolongeons les rayons formant le cône interne au delà de leur foyer, ils iront couper les rayons du cône externe en avant du foyer de ceux-ci, et, au point d'intersection des deux nappes colorées, la lumière blanche sera reconstituée; ce point d'intersection est en réalité un petit cercle, c'est lui qui, grâce à l'accommodation, ira se former sur la rétine. Dans les limites de Taccommodation le chromatisme des milieux de l'œil serait donc corrigé. Quoi qu'il en soit, il ne gêne que très peu ou pas du tout la vision. Helmholtz en faisant usage de verres qui rendaient son œil achromatique n'a pas remarqué que sa vision fût plus nette.

Astigmatisme. — Toute surface réfringente à courbure régulière et symétrique autour de son axe principal donne uh faisceau de rayons réfractés

FiG. 258. — Schéma de la réfraction astigmatique. (Âbadie.)

enveloppé par une surface conique si le faisceau incident a la forme d'un cône ou d'un cylindre; en effet, tous les rayons incidents sont réfractés de la même quantité. Mais si la surface réfringente n'est pas symétrique autour de son axe, que deux de ses méridiens rectangulaires AB et G D soient inégaux, A B < CD par exemple, les rayons qui tomberont sur la surface réfringente suivant AB formeront leur foyer plus près que les rayons tombant suivant G D, puisque

la convergence d'une lentille est d'autant plus grande que sa courbure est plus forte. Une lentille dont les méridiens ne sont pas égaux est dite astigmatique (sans foyer). L'œil présente presque toujours un degré d'astigmatisme plus ou moins prononcé, ses divers méridiens ne sont pas rigoureusement égaux, le globe oculaire étant légèrement comprimé latéralement ou de hairt. en bas. Il sera myope suivant un méridien, emmétrope ou hypermétrope, ou affecté d'un degré de myopie différent suivant le méridien perpendiculaire au premier. Supposons un œil comprimé latéralement, son plan méridien vertical s'allongera, il sera myope pour une droite située en avant de lui et dans le plan du même méridien prolongé. Mais au moment où il cessera de voir distinctement cette droite, il distinguera encore nettement une seconde droite perpendiculaire à la première. En regardant avec un seul œil les divers rayons d'une circonférence (fig. 258), nous remarquons en effet que ces rayons ne nous apparaissent pas simultanément avec une netteté égale; quand notre œil est adapté pour certain d'entre eux, il ne l'est pas pour les autres.

La cornée étant en réalité un segment d'ellipsoïde à 3 axes inégaux est légèrement astigmatique, mais ce défaut est peu sensible dans les yeux normaux, c'est là l'astigmatisme régulier normal. Il peut s'exagérer et demande alors à être corrigé par des verres cylindriques. L'astigmatisme irrégulier est dû à des déformations de la cornée ou du cristallin à la suite de productions pathologiques ou d'opérations.

Phénomènes entoptiques objectifs. — A côté des imperfections de forme, imperfections physiques des lentilles oculaires, en existent d'autres dues à ce que les milieux de l'œil renferment des parties plus ou moins opaques. On comprend que ces parties peuvent projeter leur ombre sur la rétine, mais en réalité cette ombre ne se forme pas dans les conditions ordinaires de la vision. En effet, si une particule opaque empêche l'arrivée de certains rayons lumineux sur un point de la rétine, ce point n'en sera pas moins éclairé par les rayons arrivés sous des angles différents et il n'y aura pas d'ombre portée, la particule opaque donnera un petit cône d'ombre dont le sommet n'ira pas jusqu'à la rétine. Mais si cette particule est assez près de la rétine, le cône d'ombre qu'elle projettera sera coupé par cette membrane suivant un cercle et il y aura perception d'un point obscur. C'est le cas des vaisseaux rétiniens situés dans les couches antérieures de la rétine, c'est-à-dire un peu en avant de la couche sensible et dont l'ombre peut être rendue visible par une expérience due à Purkinje et sur laquelle nous reviendrons. L'ombre des particules opaques des milieux transparents de l'œil pourra également apparaître si on ne laisse arriver h l'œil que les rayonslumineux provenant d'une certaine direction; dans ce cas, en effet, ces particules donneront non plus des cônes d ombre, mais des cylindres d'ombre. On fait l'expérience en regardant la flamme d'une lampe à travers un trou percé à l'aiguille dans une carte, celle-ci étant appliquée contre l'œil. Par ce procédé et d'autres analogues, on est arrivé à voir entoptiquement les figures suivantes : taches, points brillants, produits par les humeurs qui humectent la cornée ; taches perlées dues à des

DIOPTRTQUé OCULAIRE 583

particules du cristallin, figfures radîaires dnes à la structure rayonnée de cette lentille; mouches volantes généralement en forme de chapelets, de boules brillantes, de filaments contournés, etc., dues à des points opaques du corps vitré. Dans le même œil on constate toujours les mêmes images entoptiques; elles paraissent rester toi^ours identiques durant de longues périodes.

Flooreioenoa. — Les milieux transparents de l'mil, principalement le cristallin présentent un certain degré de fluorescence. On entend par fluorescence la propriété de certains corps transparents d'émettre une lumière propre d'une coloraUon spéciale quand ils sont vivement éclairés. On connaît, par exemple, la fluorescence des corps gras répandus sur l'eau. Hais pour un corps fluorescent donné la fluorescence n'est pas déterminée par une lumière quelconque. Tel corps fluorescent & la lumière rouge ne manifeste pas sa propriété s'il est éclairé par des rayons bleus. Pour la cornée et le cristallin la fluorescence est déterminée par les rayons ullra-violets; frappés par de tels rayons, ils émettent une lumière propre blanc bleuâtre. Ces rayons ultraviolets sont ceux que le cristallin absorbe, G'est-&-dire affaibUt le plus. L'expérience suivante le prouve : La résine de gaîac se colore en bleu sous l'influence des rayons bleus, violets, ultra- violets; les rayons moins réfringents ne lui donnent pas cette coloration. Mais avec la lumière blanche la fluorescence bleue se produit. Or, la lumière blanche qui a traversé un cristallin de bœuf colore cette résine en vert jaunâtre, donc les rayons bleus et violets ont été absorbés en partie par le cristallin.

Laenr ocnlaire. — Ophthalmos-

oope. ^ Si nous considérons un point lumineux A. allant former son imagesur la rétine en un point A', il est évident que les rayons réfléchis par la face antérieure de la choroïde & partir de ce point A', iront former leur foyer en A, A et A' sont donc deux foyers conjugrués; du point A il semble que l'on t'o. '. devrait voir l'image rétinienne A'. Ce- ,""•

pendant la pupille paraît noire, elle ne lundou.) ' , » -—

semble donc pas être traversée par des rayons lumineux réfléchis du dedans au dehors. La raison de ce fait est que le pigment choroîdien ne réfléchit que très peu de rayons lumineux et que d'autre part quand l'œil observateur est placé de fagon h vbir une image formée exactement sur la rétine de l'œil

observé, cette image est nécessairement celle de sa propre pupille, d'après ce que nous avons dit plus haut. La' pupille étant noire, c*estrà-dire émettant peu de rayons lumineux, on voit une image noire. Dans les cas des choroïdes noires on ne voit donc pas. sans artifice spécial de lueur oculaire, mais ce phénomène se manifeste très nettement chez les animaux dont la choroïde possède un tapis, c'est-à-dire une surface claire qui réfléchit assez vivement la lumière (chiens, -chats, etc.). . • > .' • ;

Si Ton projette uneforté quantité derljornière dans un œil à choroïde noire, celle-ci n'absorbera pas tous. kesrrayoïis lumineux et une partie sera réfléchie au dehors à travers la pupille; ^iice8•)Ç8^pals réfléchis viennent alors à pénétrer dans uû'âiutrô œil, oelui-ci verrai que: ta .pupille du premier est plus ou moinslutntneuse.Qn peut faire r^xpèriëmèe! en regardant, àtravers un adroir, un œil éclairé par les i^âyons quet-' réfléchit ce miroir. L*œil à observer étant éclairé latéralement au moyen d-\ïne lainpe; on place au-devant de lui une glace sans tainj^c^uiréflêc'falituûiaipâr.tid jdes rayons d'avant en arrière dans le fond de cet œiL.Ces rAyons. seront. fix\ partie réfléchis d'arrière «n avant par la choroïde, iront frapper le miroir que quelques-uns d'entre eux traverseront. L'œil observateur reçoit ces derniers rayons et,grétce'à eux, voit luire le fond de l'œil observé. Tel est le principe de Vophthalmoscopie. Le problème qu'elle pose est celui-ci : éclairer le fond de l'œil à observer, faire arriver les rayons réfléchis par cet œil dans l'œil observateur sans que celui-ci soit gêné par les rayons incidents ; réunir les rayons réfléchis en un foyer qui donne l'image du fond de l'œil observé. Tout ophthalmo$cope se compose donc : 1® d'une flamme éclairante; 2<^ d'un miroir réflecteur (on se sert d'un miroir concave percé à sa partie centrale d'un trou par lequel regarde l'observateur); 3® d'une lentille qui donnera une image renversée ou droite de la rétine.