MESURE DES FORCES ÉLECTRIQUES

le rapport entre ces deux charges est d’autant plus grand que l'ellipsoïde est plus allongé.

3" Disqtie plût (fig. 347). — La charge électrique, presque nulle

Fig. 3i5. — Disposition de IVIectricité Fig. 3i6. — Disposition de r»5lectriciié à la surface d’une sphère. à la surface d’un ellipsoïde.

au centre et jusque prés des bords, s’accroît très-vile sur les bords eu-x-uiéines, où elle est maxiina.

U’' Cylindre terminé par des hémisphères (ftg. 348.) — Charge minima et très-faible au milieu , maxima 4 l’extrémité. Celte dernière tend d’ailleurs à devenir d’autant plus grande que le rayon du cylindre est plus petit par rapport ù sa longueur.

Fig. 3 tî. — Disposition de l’électricité Fig. 348. — Disposition de l'électricité sur un sur un disque. cylindre terminé par des hémisphères.

5“ Sphères en contact. — Dans les cas de sphères égales, la charge, nulle au point de contact et très-faible justju’à 30° de ce point, croît très-rapidement de 30 à 60°, moins rapidement de 60 à 90°, et d’une manière insensible de 90 à 180°. Quand les sphères sont inégales, la charge, en un point quelconque de la pciitc sphère, est plus forte que dans le point semblable de la grande ; lorsque l’une des sphères devient de plus en plus petite, le rapport des charges aux extrémités de la ligne des centres tend à devenir égalé 2.

422. Méthode d'expérience. — Les résultats précédents ont été obtenus par Coulomb de la manière suivante : Il appliquait le plan d’épreuve sur un des points du corps électrisé et le portait ensuite à la place de la boule fixe dans la balance de torsion, la boule mobile ayant préalablement reçu de l’électricité de môme nature. Il se produisait une répulsion, et il mesurait, à l’aide du micromètre, la torsion nécessaire pour maintenir les deux boules il une distance déterminée. Il répétait ensuite l’expérience pour