REFRACTION DE LA LUMIERE DANS LES LAMES
F(G. 168. — Réfraction de la lumière à trarert une lame à
faces parai lëlei.
ière face AB sous l'incidence t, pénétrera dans le verre en se rapprode la normale et prendra la direction lE ; arrivé à la seconde face, fl émergera en s'écartant de la normale, puisqu'il passera alors d'un 1 plus réfringent dans un autre qui l'est moins. Mais il est facile de voir ar suite du parallélisme (ux surfaces ÂB et CD, 9 d'incidence sur^la face rtie est égal à l'angle de tien relatif à la face ée ; par conséquent , l'anîmergence doit être égal idencedu rayon PI sur la ère face, car le rapport nus est le même dans ux cas ; d'où il résulte rayon EL a une direcparallèle à celle du incident PI.
si, les rayoDS lumineux, rersant une lame à faces
aies, ne sont pas déviés angulairement de leur direction première, mais t déplacés latéralement. Un œil placé sur le trajet du faisceau émer- ;L verrait donc le point lumineux sur le prolongement de ce faisceau, en ôté de sa position réelle. On reconnaîtrait aisément, en faisant les conions nécessaires, que la grandeur du déplacement latéral P^P' dépend >is de l'épaisseur de la lame, de son indice de réfraction et de l'incli- . du rayon incident. A mesure que l'obliquité décroît, c'est-à-dire que on lumineux se rapproche de la perpendiculaire PQ, le déplacement diminue, et devient nul, quand le rayon est normal à la lame ; le vient-il à passer de l'autre côté de la perpendiculaire, il éprouve un ement en sens opposé.
ileiir da déplaoement est facile à calculer. Du point I (fig. 168) abaissons la perpen- « rr sur le prolongement du rayon émergent. Daii^ le triangle rectangle JET, nous
IT = lE «in TET, me Tangle JET = i — r, il vient :
IT = lEsin(t- r).
Tt part, le triangle rectangle lEK donne :
IK
lE =
cos r
ni, dans ravant-demière équation, cette valeur de lE, nous obtenons :
