INFLUENCES QUI MODIFIENT LE REFKOIDISSEMENT

être remplacé par — . Mais comme le pouvoir absorbant est égal au pouvoir

éaissif, le thermomètre n'absorbera que la Traction — de la chaleur émise

pir l'enceinte, et l'équation restera la même. Le résultat ne dépend donc pas do ponvoir émissif du thermomètre.

S'il y a de l'air dans l'enceinte, il faudra ajouter la quantité P de chaleur fa'il enlève, à celle que rayonne le thermomètre, et l'équation deviendra

et comme P varie avec la nature de la surface du thermomètre, d'une autre manière que le pouvoir émissif, on voit que la valeur de T dépendra de ce pouvoir émissif. C'est pour cela que deux thermomètres d'égale dimension, l'un noirci et l'autre argenté, et exposés à une même source de chaleur, prennent (les températures slationnaires différentes. Si l'on regarde P comme constant, te qui a lieu quand on ne dépasse pas les limites de la loi de Newton, il en sera ncore de même.

Dans le cas ort la loi de Newton peut s'appliquer, on peut démontrer fadement ce résultat : soit S la quantité de chaleur qu'envoie la source do tUeur aux deux thermomètres que l'on en approche à la môme distance ; aeiv iei |K)uvoirs absorbants de leurs surfaces, égaux aux pouvoirs émissifs ; «il et /' les excès de température qu'ils ont sur l'air extérieur, quand ils sont «letenns stationnaires. Les quantités de chaleur reçues, pendant le même temps, jar les deux instruments, seront S« etSn, et les quantités de chaleur perdues seront, d'après la loi de Newton, kat-^-cl, et hnt'+cl'; k étant un <»ellicicnt qui dépend de l'étendue de la surface des thermomètres et de leur nasse, et c/, c/' les quantités de chaleur enlevées par l'air, proportionnelles 3w excès t ei t'. La quantité de chaleur reçue devant être égale, quand il y a Mibre, à celle qui est perdue, on a

d'où

On voit que, si n est plus grand que a, t' sera plus grand que t. Dans le vide, <"> aurait c = 0 et t = t\

Sa = kla H- et ,

Sn = kl'n-\'Ct\

a l(kn-\-r)

«1 - akn + cy

^^ i' ~ kan -^ en

i 32 CONDUCTIBILITÉ