QUATRIÈME PARTIE, CHAPITRE QUATRIÈME. ii.r

le plus près du zénith , c’cst-à-dire lofs de son passage au méridien supérieur ou inférieur, et un maximum d’abaissement, au moment où il s’approche le plus de l’horizon , c’est-à-dire, s’il y a lieu, lorsqu’il se lève ou se couche. La période naturelle de ces intermittences ne sera pas le jour sidéral proprement dit, mais le jour relatif à l’astre proposé , ou le temps écoulé entre ses deux retours consécutifs au méridien ou à l’horizon du lieu, ce qui doit, en chaque cas , dépendre de son mouvement propre. Tel est le second élément fondamental de la théorie des marées : la déformation fixe considérée d’abord devient ainsi une succession alternative de diverses figures, suivant une période exactement définie.

Nous n’avons plus maintenant , pour recomposer rationnellement le phénomène , qu’à y introduire un troisième élément indispensable , l’appréciation comparative de la puissance perturbatrice propre , à cet égard, aux différents astres intérieurs , •

afin de savoir sur lequel d’entre eux doit habituellement se régler la marche effective de ces oscillations. Or l’idée mère de cette théorie fournit aisément cette mesure générale , puisqu’il suffit d’estimer, d’après la lof fondamentale de la gravitation, l’inégalité de tendance des points opposés de l’Océan vers l’astre considéré. Celle soustraction montre aussitôt que le pouvoir de chaque astre pour produire une marée est , comme la force, principale, proportionnel à sa masse, mais en raison inverse du cube de sa distance et non du carré. En appliquant cette règle aux différents cas , d’après les données que nous avons établies, le lecteur reconnaîtra aisément que l’astre prépondérant est ici la lune, dont l’extrême proximité faitplus que compenser alors la faible masse. Ainsi se trouve enfin expliquée, d’une manière pleinement satisfaisante, l’observation initiale de Descartes sur l'identité de la principal ■ période des marées avec le jour lunaire : car, en vertu de cette prépon-

dérance de la lune , c'est sur sou retour au méridien ou à l’horizon que doit se régler le renouvellement du flux, ou du reflux, l’opposition ou le concours des autres influences quelconques ne pouvant dès lors affecter que la quantité et non l’époque du phénomène. La même règleindiquc ensuite l’action du soleil comme élan lia plus prononcée après celle de la lune. Tous les autres astres intérieurs sont, à cet égard, dépourvus de toute influence sensible. Quanta l’énergie comparative des doux forces qui seules participent au phénomène, on trouve ainsi que l’action lunaire équivaut environ à fois l’action solaire : en sorte que leur disproportion n’est pas assez considérable pour que le moindre agent doive être jamais négligé dans l'appréciation des effets produits.

En vertu de ce concours permanent , la théorie des marées présenterait d’inextricablesdiflicultés mathématiques, si Daniel Bcrnouilli, qui l’a surtout constituée, n’y avait très-heureusement appliqué son lumineux principe sur la coexistence des petites oscillations résultées de diverses sources dans tout système infiniment peu dérangé d’une situation d'équilibre stable. D’après cet important théorème, qiy mérite bien de figurer ici à titre de complément essentiel des notions fondamentales relatives à l’élude rationnelle des marées, on peut continuer à spéculer séparément sur les marées simples , soit lunaires , soit solaires , dont la composition finale s’opérera ensuite par une pure superposition. Après avoir conçu le niveau de 1 Océan .amené au point où l’aurait élevé la seule action de la lune, il suffira de l'exhausser ou de l’abaisser de la hauteur correspondante à la1 seule action du soleil , selon que celle-ci devra concourir avec la précédente ou s'y opposer, suivant la marche nécessaire que nous allons expliquer.

Telles sont les quatre notions fondamentales dont la combinaison normale représente, d’une manière très-satisfaisante, les