TT

Fig.

tème, dont le poids total est P, et si nous désignons par h la longueur OG, il est facile de voir que l’on a l’équation :

[x(H -f A H) sin i cos a — pd cos a — P h sin a =» 0

qui, à cause de la relation précédente, seréduit à : jxAH sin i cos a = P h sin a;

d’où l’on déduit :

A H sin i « = V- P/f-

ct enfin

MESURE DE L’INTENSITÉ MAGNÉTIQUE

Comment peut-on comparer les moments magnétiques de deux barreaux aimantés? On y arrive aisément en les faisant osciller dans les mêmes conditions et évaluant les durées des oscillations.

On peut, par exemple, faire osciller les barreaux dans le plan du méridien magnétique : soient p. et p/ leurs moments, I et I' les moments d’inertie, t et t' la durée de chaque oscillation1. On a :

vt*

S’il s’agit d’un même barreau dont on ait changé l’aimantation, comme il arrive dans la détermination de l’inclinaison2, on a l = V et alors la formule se réduit à :

ÏL

On peut faire osciller les barreaux considérés dans un plan horizontal, comme pour les boussoles de déclinaison : on arrive alors à la même formule3.

234. Mesure absolue des moments magnétiques. — Si l’on avait un barreau magnétique étalon qui possédât un moment magnétique égal à l’unité, la comparaison avec cet étalon d’un autre barreau

AH P h tg a H ~ pd

Ou peut déterminer directement la valeur du coefficient constant par la

mesure de la durée des oscillations dans un plan perpendiculaire au méridien magnétique.

1. La formule générale du pendule composé donne immédiatement :

d’où l’on déduit :

ce qui donne la formule ci-dessus.

2. Dans ce cas, la formule (225, note) qui donne tg i ne contient en réalité que le rapport des deux quantités Fj et F2, rapport qui est égal à celui de p. à y! et, par suite, de t'2 à t 2 que l’on peut introduire directement dans les calculs à la place de Ft et F2.

3. Dans ce cas, la force terrestre n’agit que par sa composante horizontale : si donc on appelle i l’inclinaison au point considéré, il vient :