OTT
conférence au diamètre).
Le choix de cette unité résulte de la nouvelle théorie de la pile, qui assimile ses fonctions à celles des sources d'électricité statique; c'est* ce que nous essayerons d'exposer dans ce qui suit.
La quantité d'électricité n'est pas la seule grandeur que l'on rencontre dans les phénomènes électriques ; il faut y joindre la tension ou potentiel électrique.
Le potentiel d'un corps électrisé peut être défini par la quantité d'électricité qu'acquiert une sphère conductrice isolée,- de rayon égal à l'unité, lorsqu'elle communique par un fil conducteur long et fin avec le corps électrisé ; par suite, V unité de potentiel tsi celui qui donne à notre sphère l'unité d'électricité.
Pour comprendre la difFérence qui existe entre cette fonction électrique et la quantité d'électricité que possède un corps, il suffit de considérer un conducteur éleclrisé d'une forme quelconque autre que celle de la sphère. Dans ce cas, la quantité d'électricité distribuée sur sa surface n'est pas la même en divers points; c'est ce que montre le plan d'épreuve, petit disque conducteur isolé, avec lequel on touche les divers points de la surface du corps. Il acquiert des quantités différentes d'électricité, plus grandes dans les points où la courbure est plus prononcée que dans ceux où elle est moindre. Mais, si Ton fait communiquer avec une sphère isolée un point quelconque du conducteur électrisé par le moyen d'un fil fin et long, cette sphère acquiert toujours la même quantité d'électricité, quelle que soit la position du point dans le conducteur ou sur sa surface.
En d'autres termes, le potentiel, électrique est une qualité du corps électrisé essentiellement différente de la distribution d'électricité qui a lieu sur sa surface. Plus le potentiel est grand, plus longue est l'étincelle qu'on tire du corps quand on en approche un corps à l'état naturel. Le potentiel est la mesure exacte de ce qu'on a appelé depuis longtemps tension électrique, sans préciser suffisamment le sens de cette expression.
h' électromètre absolu de Thomson sert à mesurer le potentiel absolu d'un corps électrisé, rapporté à l'unité que nous venons de définir. En voici le principe.
Deux plateaux de métal égaux sont disposés horizontalement, de façon que leurs centres soient sur la même verticale. Le plateau inférieur est fixe et communique par un fil métallique long et fin avec le corps électrisé. L'autre plateau est suspendu au fléau d'une balance et communique avec le sol. Il y a entre les deux plateaux une attraction que l'on mesure en poids.
Soient
F le poids dont il s'agit;
D la distance des deux plateaux;
S la surface de chacun d'eux.
Le potentiel du corps électrisé est, en valeur absolue,
C'est de cette formule que se déduit Tunité de force électromotrice donnée plus haut.
Thomson a réalisé comme il suit un appareil fondé sur le principe que nous venons de mentionner. Nous n'en ferons connaître que les parties essentielles. Les développements se trouvent dans l'Ouvrage intitulé Reprint of papers on electrostatics and magnetism, by Sir W. Thomson ( Londres, iSy-z), et un résumé a été donné dans le Traité d'électricité statique de M. Mascart ( Paris, 1 876 ) .
Un disque de métal A [Jig. 16), horizontal et isolé, peut être
Fig. 16.
élevé ou abaissé d'une quantité connue à l'aide d'une vis micromélrique.
In plateau de métal B, évidé en son centre, est maintenu (ixe horizontalement au-dessus du précédent. 11 porte sur une lige isolante une lentille ou loupe L, au foyer de laquelle se trouve une plaque percée de deux petits trous.
Un disque de métal C horizontal est suspendu par trois fils métalliques à l'extrémité du fléau d'une sorte de balance en métal, dont l'axe de rotation est formé par un fil métallique DE,
Cet A. 5
tendu horizontalement entre deux colonnes de métal reliées par un conducteur au plateau B. Le disque C passe librement à travers le plateau annulaire R, et, lorsqu'il est dans le même plan que ce plateau» on aperçoit, en regardant dans la loupe L, on petit cheveu tendu au bout du fléau, lequel paraît au milieu de Tintervalle des deux points noirs très voisins.
Voici comment on mesure la différence des potentiels Vf et V2 de deux corps éleclrisés. Supposons-les positifs Tun et l'autre.
Les plateaux A et B étant à Télat naturel, on place sur le disque C un poids connu p et on Téquilibre par un contrepoids placé sur le fléau, de façon que le cheveu se voie au milieu de rintervalle des points; puis on ôte le poids/? : le fléau remonte et vient buter contre un arrêt convenablement placé.
On fait communiquer le plateau A avec une source constante d'électricité négative, telle que le pôle négatif d'une pile de Volta bien isolée, dont Tautre pôle communique avec le sol. Ce plateau acquiert le potentiel V. On fait communiquer le plateau Bavec le corps au potentiel Y t. Parle fléau de balance et les fils de suspension, le disque C acquiert Télectricité positive et le potentiel V<. Une attraction se produit entre G et A, et Ton amène le cheveu entre les points servant de repères, en faisant mouvoir la vis roicrométrîque qui déplace le plateau A. Alors la force attractive est égale au poids p. Soit d la distance des deux plateaux A et C; on a
s étant la surface connue du disque C; d n'est pas connu, mais on a noté avec la vis micrométrique la position du disque C. On ne connaît pas davantage V.
On fait communiquer le plateau B avec le corps au potentiel Va, et l'on répète la manipulation précédente. Soit d' la distance des plateaux A et C quand l'équilibre est établi ; on a, sans que cette distance soit connue.
-y. = cf^':
Googk
d'où
La nouvelle position de la vis micrométrique donne d' — rf, et Ton calcule V| — V2 par la dernière formule.
Pour expliquer Tusage de celte formule dans la pile, il suffît de remarquer que la théorie donne pour l'équivalent de la formule de Ohm, trouvée par expérience ou appuyée sur d'autres considérations théoriques, la suivante,
dans laquelle V désigne la différence algébrique des potentiels qui existent aux deux pôles de la pile et I la quantité de chaque électricité qui disparaît dans le circuit pendant l'unité de temps. C'est ce qu'on a appelé le débit d'électricité.
Quant à R, c'est, comme précédemment, la résistance totale du circuit fermé que constitue la pile.
On voit que la quantité V est proportionnelle à la force électro-motrice définie par Ohm et qu'elle lui est égale si l'on prend pour l'intensité du courant I la définition que nous venons de donner.
Quand les unités sont choisies de cette manière, la pile ne diffère plus d'une source d'électricité statique ordinaire. Concevons une machine électrique à plateau de verre, dont le conducteur communique avec le sol. Soient R la résistance du fil de communication, V le potentiel du conducteur de la machine ; il y aura dans le fil un courant électrique d'intensité I tant que la machine sera en activité.
Celte généralisation du courant justifie suffisamment Tadoplion des unités précédentes.
Il nous reste à définir V unité de résistance; mais, à cause de la formule de Ohm, cette unité est la conséquence de l'adoption de l'unité d'intensité et de l'unité de force électromotrice.
Vunité de résistance est celle d'un fil conducteur qui est
G8 IXTRODUCTIOX.
traversé par l'unité de courant lorsque ses deux extrémités présentent une différence de potentiel égale à Tunilé.
Telles sont les unités que Ton peut appeler mécaniques ou électro^statiqiies et qui sont à considérer dans Tétude des piles. II n'y en a que trois que l'on puisse regarder comme arbitraires : ce sont celles de longueur, de masse et de temps. On se fonde, pour les choisir, sur leur invariabilité et la facilité de les réaliser avec précision. A ce double point de vue, il est évident qu'on doit adopter quelque multiple ou sous-multiple décimal du mètre pour la longueur, l'eau pour la masse, le jour ou l'un (le ses sous-multiples usuels pour le temps.
En électricité, les physiciens font encore usage de la capacité électrique d'un corps. C'est la quantité d'électricité que doit acquérir le corps isolé pour que son potentiel soit égal à l'unité. A ce point de vue, la pile n'a pas de capacité électrique; mais, lorsqu'un de ses pôles communique avec un conducteur isolé, elle lui donne une quantité d'électricité égale au produit de la capacité électrique de ce corps par le potentiel de ce pôle.
Il résulte de la corrélation établie par Ohm entre l'intensité du courant, la force électro-motrice et la résistance, que, deux des trois unités correspondantes étant choisies, la troisième se trouve déterminée. C'est ce que nous avons fait dans l'exposé des mesures que nous avons adoptées précédemment. Nous avons choisi arbitrairement l'unité de résistance, celle de Siemens, et l'unité de courant qu'on appelle électro-chimique. Notre unité de force électro-motrice a été la conséquence des deux autres.
On rencontre dans les Mémoires des physiciens d'autres unités rationnelles, dont l'adoption provisoire marque l'acheminement graduel de la science vers un choix d'unités absolues dépouillé, autant que possible, de toute considération arbitraire.
Le mérite d'avoir ouvert la carrière revient à Gauss, qui a, pour la première fois, appliqué au magnétisme les règles de la philosophie naturelle. 11 a été suivi par Weber, en ce qui concerne l'électricité.
L'unité de magnétisme est celle qu'on doit appliquer à un pôle d'aimant pour que, en agissant sur. un pôle semblable placé à l'unité de distance du premier, il donne lieu à une répulsion égale à l'unité de force.
Le moment magnétique d'un aimant à deux pôles est le produit de la quantité de magnétisme qui réside à chacun des pôles par leur distance mutuelle.
Le moment d'un couple magnétique est le produit de la force appliquée à l'un des pôles par la perpendiculaire abaissée de l'autre pôle sur la direction de cette force.
Ces définitions sont nécessaires pour l'intelligence des unités électro-magnétiques de Weber.
Unités électro-magnétiques.
Le point de départ des trois unités électro-magnétiques d'inlensité, de force électro-motrice et de résistance proposées par Weber est la formule qui représente l'action d'un élément de courant sur un pôle magnétique, action perpendiculaire au plan passant par l'élément et par le pôle. Cette formule est
i est la longueur de l'élément, d sa distance au pôle magnétique, a l'angle que fait cette distance avec la direction du courant qui passe par l'élément; m est le magnétisme résidant au pôle; enfin Im est ï intensité du courant, évaluée en unités électro-magnétiques .
Toutes les conséquences mathématiques de cette formule qui sont susceptibles de donner lieu à une expérience réelle peuvent servir à définir l'unité de cette intensité. Weber a choisi la conséquence suivante.
Imaginons (Jig, 17) un courant circulaire ABC, et sur la perpendiculaire OD passant par son centre, à une très grande distance OD == d, le milieu d'un aimant NS, parallèle au plan du cercle.
70 INTEODUGTION.
Soient
I,„ rinlensilé du courant en unités électro-magnétiques ; m le magnétisme résidant à chaque pôle N, S deTaimant; /la distance NS; s la surface du cercle.
L'aimant est sollicité par un couple qui a pour moment
Si donc on suppose /n = i , Im = i, /== ï , .y = i , on a, pour le moment considéré, la quantité -7^* De là la définition :
Fig. 17.
Vunité électrO' magnétique d'intensité est l'intensité du courant qui, traversant un conducteur circulaire dont Taire est égale à l'unité de surface et agissant sur un aimant dont le moment magnétique est égal à l'unité, placé à une grande distance, de façon que son axe soit parallèle au plan du conducteur circulaire et que son milieu soit sur la perpendiculaire au cercle élevée par son centre, produit un couple ayant pour moment l'unité divisée par le cube de la distance qui sépare le milieu de l'aimant du centre du cercle.
Pour l'unité de résistance, Weber a eu recours à l'induction électro-magnétique, dont les formules se rattachent simplement à celles de l'électro-magnétisme. Imaginons un fil conducteur circulaire, comme le précédent, mais à l'état naturel, et plaçons-le parallèlement à l'aiguille d'inclinaison. Lorsqu'on fait tourner ce cercle jusqu'à ce qu'il soit perpendiculaire à l'ai-
guiile d'inclinaison, il donne lieu à. un courant induit dont Finteasité dé|>end du magnétisme terrestre, de la surface du cercle, de la résistance du fil et de la durée du déplacement.
Lunité électro-magnétique de résistance est celle d'un fil conducteur formant un circuit fermé plan, de surface égale à l'unité, et produisant l'unité de courant [électro-magnétique] . lorsque, placé dans un lieu où Tinlensilé magnétique terrestre est égale à l'unité, ce fil passe, pendant l'unité de temps, de la position parallèle à l'aiguille d'inclinaison à la position perpendiculaire.
l! intensité magnétique terrestre est la force appliquée au pôle d'un aimant possédant l'unité de magnétisme quand cet aimant est soumis à l'action de la Terre seule. Elle est égale à l'unité dans un lieu où cette force est elle-même l'unité.
V unité électro-magnétique de force électro-motrice est la conséquence des deux autres, conformément à la loi de Ohm et à la remarque faite plus haut sur ce sujet, à savoir : Cette unité est celle d'une pile qui produit l'unité électro-magnétique de courant dans un circuit dont la résistance totale est égale à l'unité électro-magnétique de résistance.
Unités électro-dynamiques.
L'action mutuelle des courants, calculable par la formule d'Ampère, a encore servi à Weber à définir des unités d'une autre espèce, qu'il a appelées électro-dynamiques.
Le point de départ de cette théorie est la formule qui exprime l'action mutuelle de deux éléments de courant. Lorsque les intensités du courant sont égales à \d dans les deux éléments, on a, pour cette action, une force dirigée suivant la ligne qui joint les milieux des éléments et ayant pour grandeur
(6f) y=I^(C0SS— Jcosacosa');
(l, distance des milieux; (3, angle des deux éléments [fig, i8) ; a, GL y angles respectifs des éléments avec la droite qui les joint; /, /', longueurs des éléments.
7a INTRODUCTION.
Tous les systèmes de courants ayant des formes assez simples pour pouvoir être calculables et réalisables expérimentalement peuvent servir à définir et à mesurer l'intensité électrodynamique.
Fiç. i8.
Ainsi W eber a choisi le cas de deux conducteurs circulaires ABC, DEF, traversés par des courants égaux, ayant leurs plans perpendiculaires entre eux, placés loin l'un de l'autre, de telle sorte que le plan de Tun d*eux DEF coupe l'autre suivant un diamètre AG et que la ligne des centres PO soit perpendiculaire au cercle ABC [fig. 19). Dans ce cas, l'action des deux courants se représente par un couple calculable par la formule d'Ampère.
Fig. 19.
Si les deux cercles ont une aire égale à l'unité et si le moment du couple est égal à l'unité divisée par le cube de la dislance des deux centres, le courant a V unité électro-dynamique d'intensité.
Imaginons que le cercle DEF soit traversé par un courant, mais que ABC soit à l'état naturel. Faisons tourner ce dernier autour de son diamètre AG; nous créerons un courant induit dans DEF.
Si les deux cercles ont une aire égale à l'unité, si le courant inducteur DEF a une intensité égale au double du cube de la dislance OP des centres (en unités électro-dynamiques] et
SI le cercle ABC, partant de la position perpendiculaire au
cercle DEF, vient se rabattre dans le plan de ce dernier en
tournant autour de AG avec une vitesse angulaire égale à
l'unité, le circuit induit ABC acquiert V unité électro^ynamique
de force électro-motrice.
Quant à \ unité de résistance électro^ynamique^ elle est déterminée par la formule de Ohm.
Relations entre les unités électro-magnétiques et les unités électro-dynamiques, — 11 existe un rapport très simple entre l'unité électro-magnétique et l'unité électro-dynamique d'intensité :
(62) Irf==I,„v/ï.
En évaluant l'intensité du courant en unités électro-magnétiques, la formule d'Ampère devient
-^(acosp — Scosacosa').
L'unité électro-magnétique de force électro-motrice est aussi en rapport simple avec l'unité électro-dynamique:
Enfin l'unité électro-dynamique de résistance est double de l'unité électro-magnétique
11 est aisé de vérifier ces relations par la formule de Ohm. On a en unités électro-magnétiques, pour un circuit donné,
l/« = îf- •
^-xpnmons les trois quantités en unités électro-dynamiques;
on a
I/« V 2 ~ - : — ou bien \a~Tr-' <^' ^' ^' ^' y/a '^ ^d
« n a pas généralement adopté les unités électro-dynamiques.
Les unités éleciro-magnétiques, au contraire, sont très usitées; elles offrent l'avantage d'assimiler les aimants aux solénoïdes, car l'unité électro-magnétique d'intensité peut être définie le courant qui parcourt un cercle de surface égale à l'unité, en produisant la même action qu'un aimant qui possède Punité de moment magnétique,
§ X. — Règles de conversion.
Conversion des unités électro- magnétiques en unités électro-statiques, — Nous appellerons L, E<. et R^ les trois quantités du courant en unités électro-statiques, rapportées au millimètre, à la masse de i""*' d'eau et à la seconde, Qe la quantité de chaque électricité employée par le circuit dans le temps t, exprimée dans les mêmes unités.
D'après la théorie mécanique de l'électricité, il y a entre les deux pôles de la pile une différence de potentiel E^ et le produit E<. X Qc mesure le travail mécanique développé dans le circuit pendant le temps /; si le courant ne sert qu'à produire de la chaleur, cette chaleur est équivalente au travail : c'est sous cette forme qu'il se manifeste. L'unité de ce travail est le travail de Tunité de force agissant sur un point matériel, de manière qu'il se déplace de l'unité de longueur dans la direction de la force. D'ailleurs Q^ = I<? X t.
En faisant usage des unités électro-magnétiques, nous conservons les mêmes unités de longueur et de force; le travail dont il s'agit conserve la même valeur numérique; ce que nous changeons, c'est l'unité de courant Pour pouvoir appliquer la considération du travail aux nouveaux nombres, il suffit de prendre pour unité d'électricité celle qui disparaît en l'unité de temps dans un circuit traversé par un courant d'intensité égale à l'unité électro-magnétique. Par suite, si cette intensité est I,«, la quantité de chaque électricité disparue en / secondes est Qm--^mXt en unités de quantité électro- magnétique. D'ailleurs la différence des potentiels est E^ et le travail élec-
INTRODUCTION. y5
irique peut être exprimé par Qm X Em. Si Tunilé d'électricité du système électro-magnétique est K fois plus grande que celle du système électro-statique, on a par compensation une unité de potentiel K fois plus petite, de sorte que
QeXEe^ Qm X E,«
ou bien
Qe Ëm K'
d'où
Nous allons voir que ce coefficient K est le seul nombre dont on ait besoin pour effectuer la conversion. On a, en effet.
d'où (66) lc=Kl„
Vf
R/rt
d'où (67)
De là on tire les règles suivantes :
On passe des unités électro-magnétiques aux unités électrostatiques y pour rintensité, en multipliant par le nombre K; pour la force électro-motrice, en (Wisant par ce nombre; pour la résistance, en divisant par le carré du même nombre.
C'est à Texpérience de faire connaître K, c'est-à-dire combiend'uniiésélectro-statiques de chaque électricité disparaissent en une seconde dans un circuit ayant une intensité électro-ma- {?nélique égale à l'unité. D'après les expériences de MM. Kohlrausch etWeber, ce nombre est 165370 millions d'unités élec- Iro-staiiques (millimètres). Ce nombre n'est pas, du reste, très exact; la méthode employée pour le déterminer ne comporte {,'uère qu'une approximation de ^,
Conversion des unités arbitraires (g'"^'' d'eau en une se-
conde, unité Siemens de résistance) en unités électro-magnétiques et électro-statiques de Weber.
i** L'unité de courant que nous avons adoptée jusqu'ici décompose 9'"**^ d'eau en une seconde. D'après les expériences de Weber et de plusieurs autres physiciens, elle vaut (j X io6,7 — 960,3 unités électro-magnétiques de Weber. C'est donc par ce nombre qu'on multipliera nos nombres d'intensité pour les réduire aux unités électro-magnétiques (millimètres).
i"" Notre unité de résistance, étant celle de i"" de mercure ayant une section de i»""*ï, vaut, d'après les expériences de Weber, 9040000000 unités électro-magnétiques. C'est par ce nombre qu'on doit multiplier nos nombres de résistance pour opérer la conversion.
'3® Il reste à calculer les forces électro-motrices. Appelons 1, E, R les trois valeurs de l'intensité, de la force électro-motrice, de la résistance, rapportées à nos unités. Pour passer aux unités électro-magnétiques, il faut les multiplier respectivement par les coefficients K', K", K'", et l'on doit, pour satisfaire à la loi de Ohm, avoir
Or 1 :::- - ; donc
Kn K' — -
K' et K'" étant connus par ce qui précède, on calculera
Pour réduire nos nombres de force électro-motrice à l'unité électromagnétique, on les multipliera par 8681 1 x io«.
Application des règles précédentes. — Nous allons exprimer, à Taide des trois sortes d'unités, arbitraires, électro-magnétiques, électro-statiques, les résultats d'une de nos expériences déjà décrite (p. 58).
Un circuit était formé par \ éléments de Bunsen, à auges
rectangulaires, et par une boussole de tangentes. Avec nos unités arbitraires, on a obtenu
1 — 0,011846 (unités électro-chimiques), E = 4x 0,024 = 0,096, 1\ = 8,104 (unités Siemens).
Réduction aux unités électro-magnétiques:
logl ■i>073 5; 17
E,„ 868iiXio»xE
logE 2,982 2712
log868iixio*.. 12,938 5748
logE„, II ,920 8460 E,„ --= 83333 x 10'
R« 9o4xio'xR
logR 0,908 699i
log9o4 X 10' O.o56 168^1
logR„, 10,864 8678 R„, -rr 73260 X 10"*
Réduction aux unités électro-statiques. — Il suffit d'appliquer les règles de conversion des unités électro-magnétiques on unités électro-statiques avec
K = 15537 X io'> logK -^ 1 1 ,1913672, logK2r= 22,3827344 :
h KI„/
logl^... 12,2473458 I, :r=r 17674X10"
logE,.... 0,7294788 E,= 5,3639
log R,. . . n, 482 1 334 R^ = -Ij X 3o348
Sur les six nombres ainsi calculés, il n*y en a que deux qui soient d'un ordre de grandeur acceptable dans la pratique. Les autres sont énormément grands ou excessivement petits.
§ XI. — Unités de l'Association britannique.
C'est celte difficulté que l'Association britannique pour Tavancement des sciences a essayé de vaincre dans une série de recherches dont les résultats ont été publiés dans les Proceedings of the Royal Society de 1862 à 1867. On trouvera sur cette question les détails suffîsants dans un Volume intitulé Electricity and magnetism, dont l'auteur est M. Fleeming Jenkin (Londres, Longmans, Green et C'*, 1873), l'un des membres de la Commission qui a exécuté ces recherches.
On a renoncé à introduire dans la pratique les seules unités qui fussent vraiment rationnelles, à savoir les unités électrostatiques, à cause de l'énorme disproportion qui existe entre les unités d'intensité et de résistance, disproportion qu'on ne peut éviter par un changement dans l'unité de longueur. On a pris pour base le système des unités électro-magnétiques de Weber, et l'on a adopté des multiples décimaux de ces unités auxquels on a donné des noms qui rappellent les principaux électriciens dont les travaux ont préparé la solution du problème proposé.
Unités fondamentales de l'Association.
1** Résistance, Le ohm vaut 10' « unités électro-magnétiques de Weber (rapportées au millimètre).
1"^ Intensité du courant. Le weber (seconde) vaut 10 unités éleclro- magnétiques. Quelques auteurs anglais l'appellent farad,
3*» Force électro-motrice, Lei;o/^vaut 10** unités électromagnétiques.
Appliquons ces unités à notre exemple (p. 77).
Pour exprimer l'intensité électro-magnétique (millimètre) en webers, il faut diviser par 10, de sorte que
(68 ) l6 = Tôïm = 1 , 13757 webers.
Pour exprimer la force électro-motrice électro-magnétique (millimètre) en volts, il faut diviser par lo'* :
(69) E6=-^E«, = 8,3338 volts.
Enfin, pour exprimer en ohms la résistance électro-magnétique (millimètre), il faut diviser par lo'
(70) R6= ^R,„ = 7,326 ohms.
On peut d'ailleurs vérifier que
En exprimant les quantités que l'on considère dans les piles en unités britanniques, on a des nombres pratiques qui ont pour base des types peu différents de ceux auxquels on est habitué. Ces unités sont donc très recommandables, et leur emploi est maintenant à peu près général. Il faut bien remarquer toutefois qu'elles sont fondées sur les unités électromagnétiques de Weber et qu'en cela leur point de départ est arbitraire, puisque ces unités ne conviennent pas à l'électrostatique. Le seul système d'unités absolues qui soit vraiment digne de détruire tous les autres est celui que nous avons appelé mécanique ou électro-statique. Il est probable que les efforts des physiciens seront tournés de ce côté, surtout en Allemagne, où les unités britanniques ne sont pas partout accueillies avec beaucoup d'empressement.
. Pour faciliter la lecture des différents auteurs, nous croyons utile de faire connaître quelques autres unités qui se rattachent aux précédentes. Nous empruntons la plupart de ces renseignements à l'Ouvrage de M. Fleeming Jenkin.
Outre Finlen site du courant, la force électro-motrice et la résistance, on considère en électricité, surtout en télégraphie, la quantité d'électricité et la capacité électrique d'un conducteur. Rappelons que cette dernière est la quantité d'électricité nécessaire pour faire acquérir au conducteur isolé et soustrait a
8o INTRODUCTION.
Tinfluence des corps voisins l*unilé de potentiel électrique, ei que, si le conducteur est électrisé à un potentiel quelconque V, on obtient la quantité d'électricité Q qu'il possède en multipliant ce potentiel par la capacité C :
