TT, + VV

se trouvera évidemment remplacé par le suivant uË F. on + wE£

ou, ce qui revient au même, par la quantité

qui représente la dilatation du volume de l’éther au point (æ, y, =). Cela posé, la formule (1) de la page 217 donnera

Lis [Ga + H(6D,+ cD.) + K(cD,— bD.)JE (2) +[La+M(bD,+cD.)+N(cD,—0bD.)]lu

| +P(bn+cé)+Q(bE—-cn)+Ra(D:n—D,£), la valeur de 2 étant (3) 8—aË + bn + cé.

Si, après avoir substitué cette valeur de 2 dans la formule (2), on égale entre eux, dans les deux membres, les coefficients de &, b, c, alors, en posant, pour abréger,

ad

on obtiendra les équations

| DE = GË +Lu+RE, Din=Pn + Qt + (HD, — KD. )E + (MD, — ND. )v, D? — PE + Qn + (HD, + KD,)£ + (MD. + ND, )v.

Ainsi qu'on devait s’y attendre, les équations (5) comprennent, comme cas particulier, les formules (4), page 219, auxquelles on les réduit en posant

GES ReNSo LFD,,; M=F, Q=KD., Re K:

Si l'on veut que le second membre de la formule (1) satisfasse à la condition de rester inaltérable quand on remplace le demi-axe des y positives par le demi-axe des y.négatives, on devra supposer

ne D, ND, :. D =e0, H-<0, Alors les équations (5), réduites à la forme ‘D

16 = GE + Lu, 2n—=Pn+D,(HE+ Mo), 26 —P6 + D.(HË + Mr),

s'accorderont avec les formules obtenues dans le Mémoire lithographié de 1836, page 69.

Si dans les calculs qui précèdent on prenait pour point de départ, non plus l’équation (2), mais l'équation (1) du ST, alors, à la place des formules (5), on obtiendrait les suivantes :

{ D?E — GE + L(D,n+D,6) + R(D:n + D,6), 9) D?n — Pn + QE + (HD, — KD.)é + (MD,;— ND:) (D,n + D:0), ÉDILRTÉ — Qn + (HD, + KD,)E + (MD: + ND,) (D, n + D.£).

Dans un prochain article, je dirai comment les formules (5) ou (7) s'appliquent à la détermination des vibrations de l’éther dans les cristaux à un axe optique.

PaysiQuE MATHÉMATIQUE. — Note sur la différence de marche entre les deux rayons lumineux qui émergent d’une plaque doublement réfringente à

faces parallèles.