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On ne pouvait pas s'attendre à un accord plus frappant entre l'expérience et la théorie. Si l'on compare la petitesse des différences^ à l'étendue des largeurs mesurées, et si l'on fait attention aux grandes variations que a et 6 ont éprouvées dans ces observations diverses, ou se refusera difficilement à regarder l'intégrale qui nous a conduit ù ces résultats comme l'expression fidèle de la loi des phénomènes. Mais

X" XIV. ce qui augmente encore beaucoup les probabilités en faveur de la nouvelle théorie, c'est que la longueur d'ondulation employée dans ces calculs a été déduite de phénomènes très-différents, et dont la loi se laissait apercevoir aisément.

Si l'on substituait cette longueur d'ondulation dans les formules auxquelles nous avions été conduit par la première hypothèse, on trouverait des résultats qui différeraient sensiblement de ceux de l'expérience. Je ne présente ici qu'une application de ces formules, qui me paraît suffisante pour faire voir qu'elles ne s'accordent pas aussi bien avec les mesures. J'ai choisi l'observation n° q3, qui est une des plus favorables à la première théorie.

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66. On ne pourrait pas expliquer ces discordances en supposant que la longueur d'ondulation employée o^oooGSS est trop faible; car, si on l'augmente de façon à faire concorder le calcul avec la théorie pour la bande obscure du premier ordre, elle sera évidemment trop forte pour celle du quatrième. En effet, il résulte de ces formules que la distance du bord de l'ombre géométrique à la bande du quatrième ordre doit être le double de la distance du même point à la bande du premier ordre : or, en doublant amm, 1 1 , on trouve /inun,2îïau lieu de^^^g, que donne l'observation. Par conséquent, en partant de la plus grande quantité pour calculer la plus petite, d'après la distance observée pour la bande du quatrième ordre, celle de la bande du premier ordre de-

vrait être a""", 19 au lieu de a""",! 1 , et la différence est de o^'.oS. N" XIV. En faisant des calculs semblables sur toutes les observations comprises dans le tableau ci-dessus, on trouve :

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