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6' situ.

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(B) Voici deux des expériences que rapporte fauteur pour prouver que la N° XIII. nature et la forme du corps n'influent pas sur la position des bandes diffractëes. «J'ai recouvert une glace non étamée d'une couche d'encre de Chine unie à une «feuille mince de papier formant ensemble une épaisseur d'un dixième de milli- « mètre. Avec la pointe d'un instrument tranchant, j'ai tracé deux lignes parallèles, <t et j'ai enlevé soigneusement la portion de papier et d'encre comprise entre ces «deux traits, et qui adhérait à la surface du verre. Cette ouverture, mesurée au «micromètre, s'est trouvée de 7. J'ai pressé ensuite l'un contre l'autre deux «cylindres de cuivre de t4"",5 de diamètre, et en introduisant entre eux une lame «graduée en forme de coin, je les ni écartés jusqu'à ce que l'intervalle qui les «séparait fût aussi de 1 m™, 1 7. Ces cylindres, posés à côté de la glace noircie, ^étaient comme elle à 4",oi5 du point lumineux et à i",663 du micromètre. J'ai «mesuré la largeur des franges produites par ces deux ouvertures, et, comme on «va le voir, elles se sont trouvées parfaitement égales. Ces observations ont été «faites dans la lumière blanche.

«Intervalle compris entre les points les plus sombres des deux bandes obscures «du 1" ordre, à la séparation du rouge bistre et du violet :

«Sur le verre, im"*,/i9 ; sur les cylindres, t"",4o,.

«Intervalle compris entre les limites des deux franges du 3e ordre, à la sépa- « ration du rouge et du vert :

«Sur le verre, 3"",aa; sur les cylindres, 3"-,aa.

rll serait difficile de trouver, quant à la masse et à la nature des bords d'une «ouverture, des circonstances plus dissemblables que celles de l'expérience précédente. Dans un des cas, la diffraction était produite par une couche mince «djencre de Chine; dans l'autre, deux cylindres de cuivre, de quatorze millimètres «et demi de diamètre, et qui présentaient dès lors aux rayons, sur les bords de «l'ouverture, des masses et des surfaces considérables; et l'on voit cependant qu'il «y a eu, dans les deux expériences, parité parfaite de dilatation du faisceau lu- «mineux.n

L'expérience qui suit montre d'une manière non moins évidente qu'on peut changer la forme du corps sans altérer pour cela, en aucune manière, la position des bandes diffractées.

«J'ai fait passer, dit l'auteur, un faisceau lumineux entre deux plaques d'acier « très-rapprochées , dont les bords verticaux, bien dressés sur toute leur longueur, «étaient tranchants dans une partie, arrondis dans une autre, et disposés de ma- «nière que le bord arrondi d'une des plaques répondait au tranchant de l'autre, «et réciproquement. Il en résultait que le tranchant se trouvant à droite, par «exemple, dans la partie supérieure de l'ouverture, était à gauche dans la partie

N* XJII. «inférieure. Par conséquent, pour peu que la différence d'action des deux bords ^eût porté les rayons plus d'un côté que de l'autre, je m'en serais aperçu aux positions relatives des parties supérieures et. inférieures de l'intervalle clair du milieu, «et surtout a celles des franges qui l'accompagnent, et qui auraient paru brisées «dans la partie correspondante au point où le tranchant supérieur s'arrondissait «et où commençait le tranchant inférieur de l'autre plaque. Mais en observant « attentivement ces bandes, je n'ai remarqué aucun point de rupture ni d'inflexion «dans toute leur longueur; elles étaient droites et continues comme si les plaques ff avaient été disposées de manière que les parties de même forme fussent opposées « l'une à l'autre. On pourrait varier l'expérience, ajoute M. Fresnel, en composant crées plaques de deux parties de natures différentes, et l'on obtiendrait le même « résultats Je me rappelle, en effet, avoir vu, il y a quelques années, dans le cabinet de physique d'Arcueil , des lames ainsi composées de corps de diverses natures, et qui cependant déviaient également la lumière dans toute leur étendue, comme MM. Berthollet et Malus l'avaient reconnu par des mesures multipliées et

mm

jpi

(C) Les expériences qui suivent démontrent également qu'on ne peut pas attribuer les phénomènes de la diffraction aux seuls rayons qui touchent les bords des corps, et qu'une infinité de rayons séparés de ces bords par des intervalles sensibles sont écartés de leurs directions primitives, et concourent aussi à la production des franges.

«Ayant découpé, dit M. Fresnel, une feuille de cuivre dans la forme représentée

p par la figure ci-jointe, je la plaçai devant un point luit mineux dans une chambre obscure, et j'examinai son * ombre avec une loupe : or voici ce que j'observai , en «m'en éloignant graduellement : lorsque les franges produites par chacune des ouvertures très-étroites CEE'C «et DFF'D' étaient sorties de l'ombre géométrique de «CDEF, qui ne recevait plus alors qu'une lumière sensiblement blanche de chaque fente considérée séparé- «ment, les franges intérieures provenant du croisement «de ces deux faisceaux lumineux présentaient des couleurs beaucoup plus vives et «plus pures que celles des franges intérieures de l'ombre ABDC, et avaient en «même temps plus d'éclat. En m'éloignant davantage, je voyais la lumière di- «minuer dans toute l'étendue de l'ombre de ABFE, mais plus rapidement dans «EFDC que dans la partie supérieure; en sorte qu'il y avait un instant où l'intensité de la lumière était la même du haut en bas, après lequel les franges deve-

t liaient plus obscures dans la partie inférieure quoique leurs couleurs fussent M" XIII. « toujours beaucoup plus pures.

«S'il n'y avait de lumière infléchie que celle qui a rasé les bords mêmes du corps f opaque, les franges de la partie supérieure devraient être plus nettes que celles *de la partie inférieure, et présenter des couleurs plus pures; car les premières ^proviendraient du concours de deux systèmes d'ondes ayant leurs centres sur les "deux côtés AC et RD, tandis que les autres seraient formées par le concours de "quatre systèmes d'ondes ayant leurs centres sur les bords CE', CE, DF, D'F' : "ce qui diminuerait nécessairement la différence d'intensité des bandes obscures "et brillantes dans la lumière homogène, ou la pureté des couleurs dans la lumière "blanche, puisque les franges produites par les rayons réfléchis et infléchis sur "CE' et DF ne coïncideraient pas parfaitement avec celles qui proviendraient du "concours des rayons partis de CE et de D'F' : or, comme je viens de le dire, "l'expérience prouve le contraire. On pourrait expliquer, dans la même hypothèse, "comment il se fait que l'ombre de ECDF est mieux éclairée que celle de ARDC "par la double source de lumière que fournissent les deux bords de chaque fente*, "mais il résulterait de cette explication même que la partie inférieure devrait toujours conserver sa supériorité d'éclat, et nous venons de voir qu'il n'en est pas ainsi.

"Il résulte des expériences que je viens de rapporter qu'on ne peut pas attrirbuer les phénomènes de la diffraction aux seuls rayons qui touchent les bords "des corps, et qu'il faut admettre qu'une infinité d'autres rayons, séparés de ces " corps par des intervalles sensibles, se trouvent néanmoins écartés de leur première direction, et concourent aussi à la formation des franges.

"La dilatation qu'éprouve un faisceau lumineux en passant par une ouverture "très-étroite démontre d'une manière encore plus directe que l'inflexion de la "lumière s'étend à une distance sensible des bords du diaphragme, ("est en réfléchissant sur ce phénomène que j'ai reconnu l'erreur dans laquelle j'étais tombé "d'abord. Lorsqu'on approche beaucoup l'une de l'autre deux lames opaques "placées devant un point lumineux dans une chambre obscure, on voit l'espace "éclairé par l'ouverture qui les sépare s'élargir considérablement : ce sont les deux "couteaux de Newton. Je suppose que, comme dans son expérience, les bords de "l'ouverture soient tranchants et parfaitement affilés, non que cela influe sur le "phénomène, mais seulement pour rendre plus évidente la conséquence qu'on doit "en tirer. La petite quantité de rayons qui ont touché les tranchants étant répandue "dans un espace aussi étendu ne pourrait produire qu'une lumière insensible, ou

(" Pour que cette différence d'éclat entre les très-étroites , et que la feuille de cuivre soit suffideux parties de l'ombre puisse être bien pro- samment éloignée du point lumineux, noncée. il faut que les fentes CE et DF soient

-•du moins extrêmement faible, et au milieu de Jaquette on devrait distinguer une -bande brillante tracée par le pinceau des rayons directs. Il n'en est pas ainsi -cependant, et la teinte blanche parait d'une intensité à peu près uniforme dans -un espace beaucoup plus grand que la projection de l'ouverture <"; elle s'affaiblit -ensuite, mais par degrés, jusqu'aux bandes obscures du i* ordre. C'était sans -doute pour rendre raison de la quantité considérable de lumière infléchie que -Newton avait supposé que l'action des corps sur les rayons lumineux s'étendait à -des distances très-sensibles; mais cette hypothèse ne peut soutenir un examen - approfondi. «

(D) L'auteur détermine d'abord la longueur d'une ondulation, pour l'espèce particulière de verre coloré qu'il employait, à l'aide d une méthode dont l'explication trouvera naturellement sa place dnns le chapitre du Mémoire que nous nous proposons de publier prochainement.

Cette valeur, par une moyenne entre cinq déterminations très-peu différentes, s'est trouvée égale à o"",ooo638. Voici maintenant comment M. Fresnel confirme l'exactitude de ce résultat.

On peut appliquer aux franges formées par la rencontre de deux faisceaux lumineux réfléchis sur deux miroirs légèrement inclinés l'un sur l'autre la formule a l'aide de laquelle M. Fresnel avait déterminé la largeur des franges qui s'observent dans l'ombre d'un corps étroit. Lorsqu'on suppose que ces dernières franges proviennent uniquement de la lumière infléchie dans l'ombre sur les bords mômes du corps, leur largeur, ou l'intervalle compris entre deux minima consécutifs se calcule par la formule ~ (Annales de chimie et de physique, 1. 1, p. 261 ) M. X est la longueur

(le l'onde lumineuse, b la distance du corps au micromètre. Quant à c, il représente la largeur du corps opaque; par conséquent, dans le phénomène produit par deux miroirs, il doit représenter la distance entre les deux images du point lumineux.

-N'ayant pas pu me procurer des miroirs métalliques assez exactement plans, -je me suis servi, dit M. Fresnel, de deux glaces non étamées travaillées avec une -grande perfection , que j'ai fait enduire d'un vernis noir, par derrière , pour éteindre

:i) «L'espace éclairé, est d'autant plus grund -par rapport à la projection conique do l'ouver- -lure, qu'on éloigne davantage du diaphragme -le rarlon blanc sur lequel on reçoit son ombre, -et que re diaphragme est lui-même plus éloigné

<•> V VIII, S i7.

«du point lumineux; de sorte qu'en augmentant -suffisamment ces deux distances, on pourrait -obtenir le même effet avec une ouverture d'une -largeur quelconque."

fia seconde réflexion. Je les ai fixées lune à côté de l'autre sur un support, avec de IV" XIII. "la cire molle, en ne les pressant que très-légèrement pour éviter les flexions. Un * inconvénient qui résulte de cette manière de les fixer, c'est qu'il arrive souvent «qu'elles changent un peu de position pendant l'expérience, elles moindres variations rendent l'opération inexacte. Pour éviter les erreurs de ce genre, j'ai eu «soin de mesurer les franges avant et après la mesure de l'intervalle compris entre -ries deux images du point lumineux, afin de m' assurer qu'elles n'avaient point n changé de largeur pendant cette opération. J'ai déterminé l'intervalle compris "entre les deux images du point lumineux au moyen d'un écran placé à une cer- ■ laine distance du micromètre, et percé d'un petit trou circulaire, qui avait assez «de largeur cependant pour que le centre de son ombre, au lieu d'être clair et «dilaté, comme cela a lieu quand on se sert d'une ouverture très étroite, fût occupé «par un cercle obscur d'une très-petile étendue; ce qui rend les mesures plus précises. Cet écran était assez éloigné des deux miroirs pour que les bords du trou « fussent suffisamment distants des limites de la partie commune des deux champs «lumineux, de façon qu'elles n'eussent pas d'influence sensible sur les franges « centrales de ce petit trou. Je mesurais la dislance entre les centres des deux protections lumineuses du petit trou, qui étaient disposées d'une manière symétrique ^relativement aux frange* produites par les deux miroirs, et se trouvaient à la "hauteur du micromètre, de sorte que je n'étais point obligé de changer sa position; ce qui est indispensable, parce qu'il n'arrive presque jamais que ces franges "aient la même largeur dans toute leur étendue. Connaissant d'ailleurs la dislance "du petit trou au micromètre et aux deux images du point lumineux, je pouvais, "par une simple proportion , déterminer l'intervalle compris entre ces deux images. "Voici les résultais de mes observations : chaque mesure micrométrique a été prise «au moins quatre fois.»

F' R E M 1 ÈRE OBSMVAT10I».

Distance du point lumineux aux miroirs a ",39.3

des miroirs au petit trou 3 ,171

du petit trou au micromètre 1 ,59 2

Distance totale ou valeur de 6 7 ,016

Intervalle entre les centres des deux projections lumineuses du petit

trou 3"",37o

On en déduit pour l'intervalle entre les deux images du point lumineux 19 ,16

Si.

:V XIII. D'après ces données, on trouve, pour la largeur de onze franges,

au moyen de la formule et de la valeur précédente de X û"",o5

L'observation m'avait donné 4 ,06

DBUXIBMB OBSERVATION.

du point lumineux aux miroirs a",3ai

des miroirs au petit trou 3 ,io5

du petit trou au micromètre i,533

Distance totale ou valeur de b 6 ,969

Intervalle entre les centres des deux projections lumineuses du petit

trou 4"",i4

On en déduit pour l'intervalle entre les deux images du point lumineux . . '. 1 h ,65

D'après ces données, on trouve, pour la largeur de onze franges,

au moyen de la formule ■ ~— 3 ,33

L'observation m'avait donné 3 ,35

Différence — o ,oa

« On produit un phénomène absolument semblable à celui que présentent deux w miroirs légèrement inclinés entre eux, en se servant d'un verre plan d'un côté, «et dont l'autre surface est composée de deux plans formant un angle saillant trèst obtus, afin que les deux images du point lumineux produites par ce verre soient cassez rapprochées pour que les franges aient une largeur suffisante et puissent « être aperçues. L'interposition de ce verre fait naître, comme la réflexion sur deux (t miroirs, deux systèmes d'ondes lumineuses, dont les intersections produisent des ^bandes obscures ou brillantes, selon l'accord ou la discordance de leurs mouver ments vibratoires. Il est évident que les mêmes formules doivent s'appliquer aux 'deux phénomènes. Voici les résultats d'une expérience faite avec un verre prismatique, en suivant, du reste, les mêmes procédés que dans les observations précédentes sur les franges produites par deux miroirs.'»

Distance du point lumineux au petit trou 5m,877 N° XIII.

du petit trou au micromètre i ,365

Distance totale ou valeur de 6 7 ,tAa

Intervalle entre les centre» des projections lumineuses du petit trou. à*"",66

On en déduit pour l'intervalle entre les deux images du point lumineux 21 ,65

D'après ces données, on trouve, pour la largeur de onze franges,

au moyen de la formule 3 ,3i

L'observation m'avait donné 3 ,3o

Différence -+- o ,01

ff D'après les observations de Newton sur les anneaux colorés, la longueur d'on- "dulation des rayons rouges extrêmes est o""",ooo645; celle des rayons à la séparation du rouge et de l'orangé o'"'",ooo5q6, et par conséquent celle des rayons « rouges moyens o*",ooo63o. Ainsi, la longueur o"*,ooo638 répondrait à un « point du spectre solaire un peu plus voisin de l'extrémité que du milieu du rouge, -si toutefois les résultats de Newton ne sont pas un peu trop faibles, comme je <* serais porté à le croire. n

(E) M. Poisson, depuis le rapport de la commission, ayant fait remarquer à M. Fresnel que l'intégrale qui représente l'intensité de la lumière diffractée peut aisément s'obtenir pour le centre de l'ombre d'un écran ou d'une ouverture circulaires, celui-ci 6t le calcul pour ce dernier cas, et trouva que l'expression générale d'intensité devenait alors semblable à celle de la lumière réfléchie dans le phénomène des anneaux colorés; que ses minima étaient tout à fait nuls et devaient présenter ainsi un noir à peu près parfait dans une lumière sensiblement homogène; du moins pour les trois premiers ordres, où le défaut d'homogénéité de la lumière rouge employée ne se faisait pas encore trop sentir : c'est aussi ce que l'expérience a confirmé. En plaçant le foyer de la loupe du micromètre aux distances calculées, on apercevait comme une tache d'encre au centre de l'ouverture circulaire.

En observant le phénomène dans la lumière blanche, et en se rapprochant graduellement de l'ouverture, on voyait le centre de sa projection présenter successivement toutes les teintes qu'on observe dans les franges produites par le concours de deux faisceaux lumineux réfléchis sur deux miroirs, et avec le même degré de viva-

:Y XIII. cité. M. Fresnel, après avoir calculé, pour une distance donnée et pour une ouverture circulaire dont il avait mesuré le diamètre, l'intensité de chacune des sept principales espèces de rayons simples, substitua les nombres qu'il avait ainsi obtenu», dans la formule empirique de Newton qui sert à déterminer la teinte produite par un mélange quelconque de rayons colorés, et trouva un résultat conforme à l'observation. On peut regarder cette expérience comme une vérification des formules de M. Fresnel, sous le rapport de l'intensité de la lumière diffractée; on voit, du moins, qu'elles représentent les intensités relatives des différentes espèces de rayons.

=___===___==^^ iV M\

N° XIV

MÉMOIRE

SUR

LA DIFFRACTION DE LA LUMIÈRE1

COCROXNÉ PAR L'ACADÉMIB DBS SCIBNCBS

INTRODUCTION

1 . Avant de m'occuper spécialement des phénomènes nombreux et variés compris sous la dénomination commune de diffraction, je crois

M En publiant ce Mémoire, qui a été couronné par l'Académie en 1 8 1 9 , on a fait quelques changements à la rédaction du manuscrit déposé à l'Institut, le 99 juillet 1818, mais sans apporter aucune modifi-

cation à la théorie et aux expériences qu'il contienL Désirant y ajouter quelques expériences nouvelles et quelques développements théoriques, on les a placés dans des notes à la suite du Mémoire.

M Nous reproduisons ici le texte du Mémoire sur la diffraction , publié en 1 896 , par ordre de l'Académie des sciences, et inséré dans le tome V de son recueil, pour les années i8ai et 182a.

L'auteur fait observer lui-même que sa rédaction primitive a subi quelques changements, et qu'il a ajouté, à la suite du Mémoire, deux notes. La seconde, relative à la réfraction, avait déjà paru dans le Bulletin de la Société philomathique de 1891 , p. 1 5a , et dans les Annales de chimie et de physique, t. XXI, p. aa5 , cahier de novembre i8aa.

Nous avons comparé le texte imprimé au texte manuscrit du Mémoire couronné , conservé au secrétariat de l'Institut, et, sans nous occuper des modifications ou de pure forme.

'v XIV. devoir présenter quelques considérations générales sur les deux systèmes qui ont partagé jusqu'à présent les savants relativement à la nature de la lumière. Newton a supposé que les molécules lumineuses lancées des corps qui nous éclairent arrivent directement jusqu'à nos yeux, où elles produisent par leur choc la sensation de la vision. Descartes, Hooke, Huyghcns, Euler, ont pensé que la lumière résultait des vibrations d'un fluide universel extrêmement subtil, agité par les mouvements rapides des particules des corps lumineux, de la même façon que l'air est ébranlé par les vibrations des corps sonores; de sorte que, dans ce système, ce ne sont plus les molécules du fluide en contact avec les corps lumineux qui parviennent à l'organe de la vue, mais seulement le mouvement qui leur a été imprimé.

La première hypothèse a l'avantage de conduire à des conséquences plus évidentes, parce que l'analyse mécanique s'y applique plus aisément : la seconde, au contraire, présente sous ce rapport de grandes difficultés. Mais, dans le choix d'un système, on ne doit avoir égard qu'à la simplicité des hypothèses; celle des calculs ne peut être d'aucun poids dans la balance des probabilités. La nature ne s'est pas embarrassée des difficultés d'analyse; elle n'a évité que la complication des

ou seulement grammaticales, nous avons indiqué toutes les additions notables, et rétabli au bas des pages, comme variantes, tous les passages supprime» de quelque importance.

On trouve au lome XI des Annales de cbimie et de physique (cabiers de juillet et d'août 1819) une première édition incomplète de ce Mémoire, qui porte le titre d'Extrait, mais qui n'est en réalité qu'une reproduction textuelle de In deuxième section du Mémoire complet, sauf une suppression et des variantes de peu d'importance. L'introduction, la première section et les premières lignes de la deuxième sont remplacées par un court préambule que nous reproduisons plus loin à titre de variante. Nous indiquons également le passage supprimé de la deuxième section, mais nous avons cm inutile de relever d'insignifiantes différences de rédaction qui se rencontrent ça et là.

Voici ce que Fresnel lui-même écrivait à Young au sujet de cette première publication.

«r J'ai l'honneur de vous adresser deux exemplaires de mon Mémoire sur la diffraction, tel "qu'il vient d'être imprimé dans les Annales de physique et de chimie. Il ne pouvait pas y être f inséré en totalité, à cause de son étendue; mais la partie supprimée, ne contenant guère "que des objections contre le système newtonien, vous aurait présenté peu d'intérêt, etc.* (Lettre au docteur Thomas Young, du 19 septembre 1819.) — (Voy. N" LVL)

MÉMOIRE COURONNÉ SUR LA DIFFRACTION. -J/i'.l

moyens. Elle paraît s'être proposé de faire beaucoup avec peu : c'est iN" XIV un principe que. le perfectionnement des sciences physiques appuie sans cesse de preuves nouvelles (". L'astronomie, l'honneur de l'esprit humain, en présente surtout une confirmation frappante; toutes les lois de Kepler ont été ramenées par le génie de Newton à la seule loi de la gravitation, qui a servi ensuite à expliquer et même à découvrir les perturbations les plus compliquées et les moins apparentes des mouvements planétaires.

'2. Si l'on s'est quelquefois égaré en voulant simplifier les éléments d'une science, c'est qu'on a établi des systèmes avant d'avoir rassemblé un assez grand nombre de faits. Telle hypothèse, très-simple quand on ne considère qu'une classe de phénomènes, nécessite beaucoup d'autres hypothèses lorsqu'on veut sortir du cercle étroit dans lequel on s'était d'abord renfermé. Si la nature s'est proposé de produire le maximum d'effets avec le minimum de causes, c'est dans l'ensemble de ses lois qu'elle a dû résoudre ce grand problème.

Il est sans doute bien difficile de découvrir les bases de cette admirable économie, c'est-à-dire les causes les plus simples des phénomènes envisagés sous un point de vue aussi étendu. Mais, si ce principe général de la philosophie des sciences physiques ne conduit pas immédiatement à la connaissance de la vérité, il peut néanmoins diriger les efforts de l'esprit humain , en l'éloignant des systèmes qui rapportent les phénomènes à un trop grand nombre de causes différentes, et en lui faisant adopter de préférence ceux qui, appuyés sur le plus petit nombre d'hypothèses, sont les plus féconds en conséquences.

3. Sous ce rapport, le système qui fait consister la lumière dans les vibrations d'un fluide universel a de grands avantages sur celui de l'émission. II permet de concevoir comment la lumière est susceptible

(,) Si la chimie, dans ses progrès, parait faire une exception à cet égard , cela tient sans doute à ce qu'elle est encore peu avancée, malgré les pas rapides qu'elle a faite depuis trente ans. Mais on peut déjà remarquer

que les proportions des nombreuses combi-

d'abord soumises chacune à des lois particulières, sont embrassées maintenant dans des récries nénérales d'une irrande simplicité.

\" XIV. de recevoir tant de modifications diverses. Je n'entends pas ici celles qu elle éprouve momentanément dans les corps qu'elle traverse et qu'on peut toujours rapporter à la nature de ces milieux, mais je veux parler de ces modifications permanentes qu'elle emporte avec elle et qui lui impriment des caractères nouveaux. On conçoit qu'un fluide, assemblage d'une infinité de molécules mobiles soumises à une dépendance mutuelle , est susceptible d'un grand nombre de modifications différentes, en raison des mouvements relatifs qui leur sont imprimés. Les vibrations de l'air et la variété des sensations qu'elles produisent sur l'organe de l'ouïe en offrent un exemple remarquable.

Dans le système de l'émission, au contraire, la marche de chaque molécule lumineuse étant indépendante de celle des autres, le nombre des modifications diverses dont elles sont susceptibles paraît extrêmement borné. On peut ajouter un mouvement de rotation à celui 'de transmission; mais voilà tout. Quant aux mouvements oscillatoires, leur existence n'est concevable que dans des milieux qui les entretiendraient par une action inégale de leurs parties sur les divers côtés des molécules lumineuses, supposés doués de propriétés différentes. Dès que cette action cesse, les oscillations doivent cesser aussi ou se transformer en mouvements de rotation. Ainsi, le mouvement de rotation et la diversité des faces d'une même molécule lumineuse sont les seules ressources mécaniques de la théorie de l'émission pour représenter toutes les modifications permanentes de la lumière W. Elles pa-

cune d'elles. Mais ce serait, à notre avis, abuser de l'analogie, que de supposer des phénomènes aussi compliqués dans les dernières molécules du fluide le plus subtil que l'on connaisse w.

" Note primitivement rédigée de la manière suivante :

Via. En supposant que les molécules lumi- coup d'ail qu'on pourrait expliquer ainsi les phéneuses, au lieu d'être spbériques, ont des faces nomènes de U polarisation; car il serait naturel de formes et de dimensions inégales, sont par d'en conclure que l'action des corps sur la lumière exemple des ellipsoïdes, il semblerait au premier varierait selon les faces que leur présenteraient le*

(,) A moins qu'on ne suppose les molécules lumineuses susceptibles d'une sorte d'aimantation ou de modification interne résultant de la décomposition ou distribution inégale d'un fluide plus subtil renfermé dans cha-

paîtront bien insuffisantes, si Ton fait attention à la multitude de N° XIV. phénomènes qu'offre l'optique. On s'en convaincra davantage en lisant le Traité de physique expérimentale et mathématique de M. Biot, dans lequel sont développées, avec beaucoup de détail et de clarté, les principales conséquences du système de Newton. On y verra que, pour rendre compte des phénomènes, il faut accumuler sur chaque particule lumineuse un grand nombre de modifications diverses, souvent très-difficiles à concilier entre elles.

à. Suivant le système des ondulations, la variété infinie des rayons de diverses couleurs' qui composent la lumière blanche provient tout simplement de la différence de longueur des ondes lumineuses, comme les divers tons musicaux , de celle des ondes sonores. Dans la théorie newtonienne, on ne peut attribuer cette diversité de couleurs ou de sensations produites sur l'organe de la vue à des différences de masse ou de vitesse initiale des molécules lumineuses, car il en résulterait que la dispersion devrait toujours être proportionnelle à la réfraction , et l'expérience prouve le contraire. Alors il faut nécessairement admettre que les molécules des rayons diversement colorés ne sont pas de même nature W. Voilà donc autant de molécules lumineuses différentes qu'il y a de couleurs, de nuances diverses, dans le spectre solaire W.

W Les géomètres, dans leur» recherches pagent avec la même vitesse. Mais, en adsur les vibrations des fluides élastiques, ont mettant ce résultat pour un fluide

été conduits a cette conséquence, que les gène, on ne doit pas en conclure que la

ondulations de diverses longueurs se pro- même chose ait lieu lorsque ce fluide est

molécules lumineuse». Mais, pour concevoir la n'a pas encore donné l'explication de la polarisarégularité du phénomène dans cette hypothèse, il tion. Mais on conçoit que cette modification de la

reste constamment dans la direction du rayon , ce sauxde ses ondes , quoiqu'on I qui n'est pas admissible. La théorie des vibrations les définir avec précision.

(<> Le manuscrit ajoute au paragraphe 4 :

Via. Newton , ayant supposé pour expliquer la réfraction que les corps attiraient la lumière, fut obligé d'admeUre que leur surface possédait en même temps une puissance répulsive qui produisait la réflexion. Tout porte à penser que la répulsion s'exerce entre les molécules des corps à des distances plus petites que celles

N° XIV. 5. Après avoir expliqué la réflexion et la réfraction par l'action de forces répulsives et attractives émanant de la surface des corps, Newton,

inteq>osé entre les particules d'un corps beaucoup plus dense et d'une élasticité toute différente. Il est très-possible que le relard apporté par ces obstacles dans la marche des ondes lumineuses varie avec leurs longueurs, comme avec la forme, la masse et les intervalles des particules du milieu. El si la dispersion . le phénomène le plus irrégulier de l'optique, n'a point encore été expliquée dans la théorie des vibrations, on ne peut pas dire cependant qu'elle est en contradiction avec ce système. La théorie newtonienne n'en fait pas mieux connaître les lois; elle suppose que les attractions que les corps exercent sur la lumière varient avec leur nature et suivant des rapports différents

neuses; mais peut-on appeler explication ce qui ne simplifie en rien la science et remplace les faits par un nombre égal d'hypothèses particulières ?

Nota. Depuis la rédaction de ce Mémoire , j'ai remarqué que, dans le cas même où l'on pourrait considérer le milieu vibrant comme homogène, pour simplifier l'hypothèse qui sert de base aux calculs, le résultat obtenu par les géomètres ne serait exact qu'autant que la sphère d'action réciproque des molécules du fluide élastique serait très-petite relativement à la longueur d'une ondulation. Dès que l'étendue de celle sphère d'activité n'est plus négligeable relativement à la longueur d'ondulation , il n'est plus vrai de dire que les ondes de différentes longueurs ou largeurs se propagent avec la même vitesse. J'ai montré , par un raisonnement très-simple, dans mon Mémoire sur la double réfraction, qu'alors les ondes étroites doivent se propager un peu moins vite que les ondes plus larges, conformément à ce qu'on observe dans le phénomène de la dispersion, considéré sous le point de vue de la théorie des ondes1".

auxquelles l'attraction commence; car sans cela on ne voit pas ce qui pourrait empêcher le rapprochement complet de leurs particules. Newton a élé conduit à une hypothèse absolument opposée relativement à la lumière. Dans son système, la répulsion succède a l'attraction , qui décroit rapidement et ne se fait sentir que très-près de la surface. La force répulsive, au contraire, s'étend suivant lui à des distances sensibles, et il explique de cette manière comment il se fait que les surfaces polies réfléchissent régulièrement la lumière malgré la multitude de petites aspérités dont elles sont hérissées Mais, d'un autre côté, ce grand géo-

1,1 »Car il n'est pas concevable qu'avec du grès , f de la potée el du In poli , matières dont on se sert "pour liavailler les verres, on puisse donner à "leurs plus petites parties un assez beau poli pour «qu'elles ne Tassent toutes qu'une surface parfai- -rlem«Mit lisse. Il est clair, au contraire, que ces ^matières r

' Voyein XMII,S3i.

ruser ses aspérités. Plus elles seront réduites en r poudre fine, plus ces sillons seront petits; niais f quelque fine que soit cette poudre, jamais elle « ne parviendra a les effacer totalement » ( Optique de Aetrton, p. a3 du tome H de la li ailuction française de Maral, dite de Beauxée.)

pour concevoir le phénomène des anneaux colorés, imagina, dans les \° XIV. molécules lumineuses, des accès de facile réflexion et de facile transmission, revenant périodiquement à des intervalles égaux. H était naturel de supposer que ces intervalles, comme la vitesse de la lumière, étaient toujours les mêmes dans les mêmes milieux, et que, par conséquent, sous des incidences plus obliques, le diamètre des anneaux devait diminuer, le chemin parcouru ayant augmenté. L'expérience apprend, au contraire, que le diamètre des anneaux augmente avec l'obliquité de l'incidence, et Newton fut obligé d'en conclure que les accès augmentaient alors de longueur, et dans un bien plus grand rapport que les chemins parcourus W. Il devait s'attendre aussi à trouve!

mètre, en démontrant par ses belles expériences sur les anneaux colorés l'égalité périodique des accès, a supposé que les rayons réfléchis dans la lame d'air comprise entre deux objectifs étaient réfléchis à la surface même du verre, ou du moins à une distance très-petite relativement à la longueur d'un accès, qui n'est guère pour les rayons jaunes que le quart d'un millième de millimètre. Ainsi, dans le système de Newton, il faut admettre que les inégalités de la surface du verre sont extrêmement petites relativement à une quantité qui est elle-même très-petite par rapport à un quart de millième de millimètre; tandis qu'en adoptant la théorie des ondulations, il suffit de supposer que ces inégalités sont trèspetites relativement à la longueur d'une ondulation ou d'un accès, pour concevoir nettement la régularité de la réflexion et de la réfraction exercées par les corps polis; ce qui s'accorde mieux, ce me semble, avec l'idée qu'on doit avoir du poli, d'après les procédés employés pour le produire.

(,> Le manuscrit ajoute ici la note suivante.

Va«. Pour que le système de l'émission ait le même avantage que celui des ondulations, il faudrait expliquer comment les molécules lumineuses éprouvent ces modifications périodiques que Newton a appelées accèê. L'explication que ce grand géomètre en a donnée dans lea questions qui terminent son Traité d'optique me parait la plus simple et la plus satisfaisante qu'on puisse imaginer, et elle est loin cependant d'être à l'abri des objections. Il suppose que les molécules lumineuses sont précédées par les vibrations que leur

mouvement fait naître dans l'élher, et que les différents degrés de dilataUon ou de condensation de ce fluide au point où se trouve la molécule lumineuse accélèrent ou retardent son mouvement. Mais, dans un même corps, la longueur de «•«* ondulations devrait toujours être la même, quel que fût l'angle d'incidence, et comme la vitesse des molécules lumineuses est constante dans le même milieu , la longueur des accès ne de» rail pis varier avec l'inclinaison du rayon.

Nn XIV. les accès plus longs dans les milieux que la lumière traverse avec le plus de vitesse, qui, selon lui, sont les corps les plus denses; car il était naturel de supposer que leurs durées restaient isochrones dans les différents milieux. L'expérience lui prouva le contraire : il reconnut que l'épaisseur des lames d'air et d'eau, par exemple, qui réfléchissent la même teinte sous l'incidence perpendiculaire, est exactement dans le rapport du sinus d'incidence au sinus de réfraction, pour le passage de la lumière de l'air dans l'eau; ce qui est précisément une des confirmations les plus frappantes de la théorie des ondulations. Il lui fallut donc supposer que la longueur des accès était en raison inverse de la vitesse de la lumière, ou, ce qui revient au même, que le temps de leur durée diminuait suivant le même rapport que le carré de sa vitesse augmentait.

Ainsi le système de l'émission suffît si peu à l'explication des phénomènes, que chaque phénomène nouveau nécessite une nouvelle .hypothèse.

6. Si l'hypothèse des accès est déjà improbable par sa complication , elle le paraît bien davantage encore lorsqu'on la suit dans ses conséquences.

Il faut d'abord remarquer qu'elle n'était pas seulement nécessaire à l'intelligence du phénomène des anneaux colorés, dans le système de l'émission , mais qu'elle était encore indispensable pour expliquer comment une partie des molécules lumineuses, qui arrivent à la surface d'un corps transparent, pénètre dans son intérieur, tandis que les autres sont repoussées et réfléchies. Gomme les circonstances sont semblables et constantes de la part du milieu réfringent, il est clair qu'elles doivent être variables et différentes dans les molécules lumineuses, ou, en d'autres termes, que celles-ci doivent apporter avec elles certaines dispositions physiques en vertu desquelles elles sont tantôt attirées et tantôt repoussées par le même corps. La réflexion partielle de la lumière qui a déjà traversé une plaque diaphane, sur la surface d'une seconde plaque de même nature et semblablement inclinée, démontre que ces dispositions physiques ne restent pas cons-

tantes, mais varient dans la même molécule lumineuse; et les belles N° XIV. observations de Newton sur les anneaux colorés font connaître la périodicité de leurs variations. Il devient facile alors, à l'aide de ces hypothèses, d'expliquer pourquoi une partie des molécules lumineuses est réfléchie â la surface d'un corps transparent, tandis que les autres sont transmises; c'est que les premières se trouvent, à leur arrivée, dans un accès de facile réflexion, tandis que les autres sont dans un accès de facile transmission. Mais, en arrivant à la surface, toutes les molécules transmises ne sont pas au milieu ou au maximum de l'accès de facile transmission, comme toutes les molécules réfléchies ne sont pas au maximum de leur accès de facile réflexion. En raison de la multitude des chances, elles doivent se trouver à tous les différents degrés de ces deux sortes d'accès, et le nombre des molécules lumineuses qui, en cet instant, sont à un même période de l'accès de facile transmission, est beaucoup moindre nécessairement que celui des molécules lumineuses qui se trouvent à des périodes différents. Mais cette différence de leurs dispositions physiques, au moment où elles sont réfractées, doit en apporter une dans l'intensité de la force attractive; car on a supposé que ces dispositions périodiques modifiaient l'action exercée par le corps réfringent, au point de changer souvent l'attraction en répulsion. Or, quelle que soit la fonction qui représente les modifications qu'éprouve l'action du milieu réfringent en raison des variations des dispositions physiques des molécules lumineuses, il est clair qu'elle ne peut point passer ainsi du positif au négatif, sans passer par zéro et tous les autres degrés intermédiaires. On ne peut donc supposer que toutes les molécules transmises soient attirées avecla même énergie; il faut admettre, au contraire, que cette énergie varie beaucoup en raison de -la diversité de leurs dispositions physiques, el que le nombre des molécules pour lesquelles la force accélératrice se trouve sensiblement la même est beaucoup moindre que le nombre de celles pour lesquelles elle est différente. Ainsi, puisque c'est l'intensité de la force attractive qui détermine la direction des rayons réfractés, ils devraient affecter des directions diverses : ce qui contrc-

v' XIV. dirait l'expérience; car on sait que, lorsque le milieu réfringent est bien diaphane, et sa surface parfaitement polie, il y a très-peu de lumière diffuse, c'est-à-dire, irrégulièrement réfractée, et que presque tous les rayons de même nature éprouvent exactement le même degré d'inflexion. H me paraît donc très-difficile de concilier la régularité de la réfraction avec ces dispositions variables et périodiques des molécules lumineuses, qui, d'un autre côté, sont indispensables, dans le système de l'émission, pour expliquer comment une partie de la lumière incidente est réfléchie par un corps transparent, tandis que l'autre est transmise .

*' U paragraphe 6 était primitivement rédige" ainsi :

Vab. Si le système des accès est déjà improbable par sa complication, il le parait bien davantage encore lorsqu'on le suit dans ses conséquences.

Pour concevoir la régularité de la réflexion, il faut supposer que les deux brandies de la petite courbe décrite par la molécule lumineuse dans le voisinage de la surface polie sont parfaitement symétriques par rapport à la normale; autrement l'angle de réflexion ne serait plus égal à l'angle d'incidence. Mais les accès de facile réflexion et de facile transmission, augmentant et diminuant alternativement la force répulsive, doivent nécessairement altérer cette symétrie toutes les l'ois que la molécule lumineuse ne se trouve pas précisément dans la même période du même accès aux points correspondants des deux branches de la trajectoire, r'est-à-dirc presque toujours. Ainsi, il n'y aurait qu'une très-petite partie de la lumière réfléchie régulièrement, et le reste serait dispersé dans une foule de direclions différentes, ce qui serait contraire à l'expérience, car on sait que la lumière régulièrement réfléchie sur une surface bien polie est beaucoup plus abondante que la lumière diffuse, et que c'est là la cause de la netteté des image».

Il est aussi difficile de faire concorder le système des accès avec la régularité de la réfraction. Kn effet, comment ces dispositions périodiques des molécules lumineuses, assez puissantes pour les enlever à la réflexion ou les retenir dans sa sphère d'activité, ne feraient-elles pas varier, en raison de leur différence d'intensité, la force attractive qui détermine l'angle de réfraction? Car on ne peut pas supposer, ainsi que l'a remarqué M. Biot , que les rayons transmis se trouvent tous h\\ même degré de leur accès à l'instant de leur immersion; et, comme ce n'est ijue dans un intervalle très-court par rapport à la longueur des accès que l'attrac-

7. Non-seulement l'hypothèse des accès est improbable par sa complication, et difficile à concilier avec les faits dans ses conséquences, mais elle ne suffit pas même à l'explication du phénomène des anneaux colorés, pour lequel elle a été imaginée. Elle fait bien voir comment l'intensité de la lumière réfléchie sur la seconde surface de la lame d'air dépend du chemin parcouru dans cette lame, mais elle n'explique pas les variations de la réflexion produite par la première surface : or l'expérience démontre que les parties obscures des anneaux ne résultent pas seulement de l'affaiblissement de la seconde réflexion, mais encore de celui de la première. Pour s'en convaincre, il suffit de placer un prisme sur une glace dont la surface inférieure a été noircie, de sorte que l'œil ne reçoive de lumière sensible que celle qui est réfléchie par les deux surfaces de la lame d'air comprise entre ces deux verres. Si on les dispose de façon que le prisme dépasse la glace, et que le point de contact se trouve vers l'extrémité de celle-ci, on pourra alors comparer aisément les anneaux obscurs à la partie de la base du prisme qui dépasse la glace, et n'envoie à l'œil que le produit d'une seule réflexion : or l'on verra, en se servant de lumière homogène, que cette partie du prisme est beaucoup plus éclairée que les anneaux obscurs, qui ne peuvent plus ainsi être considérés comme résultant seulement de la suppression de la réflexion inférieure, mais encore d'une diminution considérable de la réflexion supérieure, particulièrement dans les points les plus sombres du premier et du second an-

tion se fait sentir <n, sa force dépend de l'intensité de l'accès au moment où ta molécule lumineuse traverse la surface qui sépare les deux milieux. Ainsi les mêmes espèces de rayons devraient être réfractés dans une infinité de direction? différentes.

<" En déduisant de ses observations sur les diamètres des anneaux colorés le chemin parcouru dans la lame d'air par les molécules lumineuses , Newton l'a compté d'une surface à l'autre ; il a donc supposé que les rayons étaient réfléchis , sinon à la surface même, du moins à une di*-

tance peu sensible par rapport à l'épaisseur de la lame d'air. La force attractive ne commençant à se faire sentir que là où finit la réflexion , il s'ensuit que la sphère d'activité, d'après Newton, n'a qu'une étendue très-petite par rapport à la longueur des accès.

N° XIV. neau, où toute réflexion paraît éteinte, lorsque le» verres sont bien polis, et que la lumière incidente est suffisamment simplifiée. Il est évident que, s'il n en est pas de même des autres anneaux, cela tient uniquement au défaut d'homogénéité de la lumière. Mais, si Ton ne parvient pas à y produire un noir complet, on peut aisément, jusqu'au sixième ordre même, les rendre assez obscurs pour mettre en évidence l'affaiblissement de la réflexion supérieure.

Ce phénomène me paraît difficile à expliquer dans la théorie newtonienne. Dira-t-on que les molécules lumineuses, en arrivant à la surface du prisme, se trouvent attirées par la glace? On pourrait admettre à la rigueur cette hypothèse pour la tache noire centrale, où le contact des deux verres est très-intime ; mais il n'en est pas de même pour les auneaux obscurs qui l'entourent. Outre qu'il n'est pas probable que l'attraction des corps sur les molécules lumineuses s'exerce à des distances aussi sensibles, comment concevoir que le même verre qui les attire à une distance deux, les repousse à une distance trois, les attire à une distance quatre, et ainsi de suite?

Il est bien plus naturel de supposer que ce phénomène résulte de l'influence que la lumière réfléchie à la seconde surface de la lame d'air exerce sur celle qui l'a été à la première, et que cette influence varie avec la différence des chemins parcourus. Ainsi les anneaux colorés conduisent au principe de l'influence mutuelle des rayons lumineux, comme les phénomènes de la diffraction, quoiqu'ils ne le démontrent pas avec la même évidence.

8. Dans la théorie des ondulations ce principe est une conséquence de l'hypothèse fondamentale. On conçoit en effet que, lorsque deux systèmes d'ondes lumineuses tendent à produire des mouvements absolument opposés au même point de l'espace, ils doivent s'affaiblir mutuellement, et même se détruire complètement, si les deux impulsions sont égales, et que les oscillations doivent s'ajouter, au contraire, lorsqu'elles s'exécutent dans le même sens. L'intensité de la lumière dépeudra donc des positions respectives des deux systèmes d'ondes, ou, ce qui revient au même, de la différence des chemins parcourus,

quand ils émanent d'une source commune WW. Dans le cas contraire, les perturbations qu'éprouvent nécessairement les vibrations des deux points éclairants, et qui doivent se succéder avec une grande rapidité, n'ont plus lieu simultanément et de la même manière, puisqu'ils sont indépendants; en conséquence, les effets de l'influence des deux systèmes d'ondes qu'ils engendrent variant à chaque instant, l'œil ne peut plus les apercevoir W.

9. Dans l'hypothèse de l'émission, on ne peut pas admettre d'influence mutuelle entre les molécules lumineuses; car leur indépendance est indispensable pour expliquer la régularité de leur marche :

H A l'aide do principe des interférences, on explique aisément la loi des anneaux colorés , lorsque 1 incidence est perpendiculaire; et, sans supposer que l'obliquité de la lame d'air apporte aucun changement dans la longueur des ondes lumineuses qui la traversent, on voit pourquoi le diamètre des anneaux augmente avec l'angle d'incidence. Ce principe conduit à une formule très-simple, qui représente fort bien le phénomène , excepté pour les grandes obliquités; du moins, dans ce cas, les résultats qu'elle donne diffèrent sensiblement des ob-

servations de Newton. Mais il est très-possible que cette différence entre la théorie et l'expérience tienne à des modifications qu'éprouve la loi ordinaire de la réfraction, lorsque les rayons passent très-obliquement entre deux verres aussi rapprochés que ceux qui réfléchissent les anneaux colorés

(,) On trouvera une explication plus détaillée de la théorie élémentaire du phénomène des interférences dans l'article sur la lumière du Supplément à la traduction française de la cinquième édition de la Chimie de Thomson par Riffaulf».

(>1 Le paragraphe 8 du manuscrit se termine de la manière suivante.

Vak. Dans le cas contraire, les instants de leur départ n'étant plus liés entre eux, puisque la cause quelconque qui les engendre n'opère pas des changements simultanés dans les deux points lumineux, les effets de leur influence mutuelle varieront à chaque instant, et l'œil ne les apercevra plus.

141 La note se termine ainsi sur le manuscrit :

Va». Je suis très-porté i croire que cette différence entre la théorie et l'expérience provient de ce que les rayons en se réfractant ne se brisent pas brusquement à la surface do réparation des deux milieux , comme on le suppose dans le calcul ,

sions sont sensibles par rapport à la longueur des i, et qui a d'autant plus de déat que l'obliquité est plus considérable.

« Vovex ff XXXI.

Je me propose de vérifier cette conjecture par des expériences qui , quoique extrêmement délicates , ne me paraissent pas impraticables.

\" Xl\. mais il semble qu'on pourrait se rendre compte des mêmes phénomènes, d'une manière analogue, en supposant que les vibrations du nerf optique, occasionnées par les chocs des molécules lumineuses sur la rétine, varient d'intensité, selon la manière dont ils se succèdent l"). On conçoit en effet que, lorsque deux molécules viennent frapper successivement le même point de la rétine, l'intensité de l'ébranlement qui en résulte doit dépendre du rapport de la durée d'une vibration du nerf optique à l'intervalle de temps qui s'est écoulé entre les deux chocs; car le second peut affaiblir aussi bien qu'augmenter les vibrations produites par le premier, selon qu'il conspire avec elles, ou qu'il les contrarie. Mais cette hypothèse ne suffit pas; il faut encore admettre que les molécules lumineuses qui sont situées sur une même surface sphérique, ayant pour centre le point radieux, sont toutes parties en même temps de cette source commune, et que les diverses rangées qui se succèdent sont lancées périodiquement à des intervalles égaux, comme si leur émission résultait de ses vibrations. Dans le système des ondulations, on ne peut aussi concevoir d'effets sensibles produits par l'influence mutuelle des rayons lumineux qu'autant qu'ils partent d'une source commune; mais alors le départ simultané des rayons est une conséquence immédiate du système adopté, tandis qu'il exige une nouvelle hypothèse dans la théorie de l'émission. Dans celle des ondulations, la couleur des rayons lumineux, ou la sensation qu'ils produisent sur l'œil, dépendant de la durée des oscillations, ou de la longueur des ondes, il est évident que l'intervalle d'accord et de discordance entre ces vibrations, qui détermine les épaisseurs de la lame d'air aux points où se peignent les anneaux obscurs et brillants, doit varier avec l'espèce de lumière qu'on emploie. Dans le système de l'émission, où la diversité de couleur résulte de la différence de nature

1J Celte explication des phénomène» d'interférence, adaptée au système de l'émission . est due à M. YotinB">.

• Art. Œ-omaticê from the Supplément to llic F.nr)rlopedia Britannica, art. a (sert, it ») (Mnetl-

des molécules lumineuses, il faut supposer que les intervalles de dé- N'° XIV. part des molécules lumineuses qui s'échappent d'une particule éclairante, ou, si l'on aime mieux, les vibrations de cette particule, varient avec la nature des molécules lumineuses qu'elle envoie, et qu'elles sont toujours les mêmes pour les molécules de même espèce. Cette dernière hypothèse paraît tout à fait gratuite, tant il est difficile d'en concevoir la raison. Cependant il serait indispensable de l'ajouter au système de l'émission, pour y introduire le principe si fécond des interférences.

10. La multiplicité et la complication des hypothèses n'est pas le seul défaut du système de l'émission. En admettant même toutes celles que je viens d'énoncer, je ferai voir, dans la suite de ce Mémoire, qu'on ne parviendrait pas à l'explication complète des phénomènes, et que la seule théorie des ondulations peut rendre compte de tous ceux que présente la diffraction de la lumière.

DIFFRACTION DE LA LUMIÈRE