REMARQUES DE BIOT SUR UN RAPPORT DWRAGO

vent pas se ressembler ou différer entre eux par d'autres propriétés distincte \" X\l iA.. des précédentes. Celles-ci sont les seules que j'aurai besoin d'employer.

J'appelle axes de double réfraction les directions qui sont telles dans un cristal que les deux vitesses ordinaire et extraordinaire y deviennent égales. Chaque cristal, doué de la double réfraction, offre généralement deux directions qui jouissent de cette propriété, et dont l'inclinaison mutuelle dépend de sa constitution propre. Je nomme cristaux à un seul axe ceux dans lesquels cette inclinaison est égale à zéro, en sorte que les deux axes s'y trouvent réunis. Tel est le cas de la chaux carhonatée.

La chaux sulfatée, au contraire, comme le D' Brewster l'a le premier découvert, possède deux axes qui sont situés dans le plan même des lames suivant lesquelles ce minéral se laisse diviser par un clivage naturel et facile. Ces deux axes font entre eux un angle d'environ bo°. J'appellerai section principale dex lames de cluiux sulfatée , un plan mené perpendiculairement à leur surface, cl divisant l'inclinaison mutuelle des deux axes en deux parties égales.

Enfin, je supposerai qu'ayant polarisé un rayon de lumière blanche par la réflexion spéculaire sur une glace polie, ou mieux encore sur une plaque d'obsidienne, substance qui imprime à toutes les parties du rayon une polarisation bien plus complète, on transmette ce rayon à travers un prisme de chaux carbonatée d'un petit angle, achromatisé approximativement par l'opposition d'un prisme de verre, et disposé de manière que la section principale de sa première surface soit parallèle à la direction du plan de réflexion et de polarisation du rayon. Alors, celui-ci, en pénétrant la substance du prisme cristallisé, s'y réfractera tout entier ordinairement, sans perdre sa polarisation primitive: et i\ conservera encore cette polarisation après être sorti du prisme, si, comme je le supposerai, la seconde surface de celui-ci est perpendiculaire à la section principale de sa première surface.

Concevons maintenant qu'avant d'arriver au prisme, et de là vers l'ail, le rayon soit transmis perpendiculairement à travers une lame naturelle de chaux sulfatée. L'interposition de celte lame troublera généralement le sens de la polarisation que le rayon avait reçue par la réflexion; et, sans le diviser ellemême, parce que sa route est perpendiculaire au plan des axes, elle le rendra apte à se diviser en traversant le prisme de chaux carbonatée. Celle division produira ainsi deux rayons émergents, que l'on pourra jeter sur un tableau blanc, ou recevoir directement dans l'œil.

Y XXI (A). 3. Cela posé, si l'épaisseur de la lame de chaux sulfatée excède de millimètre, elle produira ainsi généralement dans le prisme deux images blanches, dont les intensités seules varieront quand on tournera la lame sur son propre plan ; do manière que l'on verra tour à tour chacune d'elles s'évanouir dans certaines positions, puis reparaître et s'évanouir encore selon des lois que Malus <i données. Mais, si la lame de chaux sulfatée interposée a une épaisseur moindre que ,^ de millimètre, les deux images produites par la double réfraction du prisme cristallisé seront accompagnées de phénomènes de coloration, dont il s'agit de trouver les lois.

Un caractère saillant et général de ces phénomènes est le suivant : si l'on tourne la lame mince sur son propre plan, le prisme de chaux carbonatée restant fixe, celle des deux images qui sort de ce prisme avec la réfraction extraordinaire, et que, pour abréger, je désignerai par E, éprouve des variation.-» d'intensité considérables. Elle est d'abord nulle quand la section principale de la lame coïncide avec la direction de la polarisation primitive; elle augmente à mesure que la lame tourne, atteint son maximum quand l'angle de rotation est de /i5°, puis décroît jusqu'à ce qu'il soit de 908, où elle redevient nulle de nouveau, pour renaître ensuite et parcourir les mêmes périodes dans lesaulre> quadrants qui complètent la révolution entière que la lame peut faire. Mais tous ces changements n'affectent que l'intensité seule de l'image : sa couleur reste invariablement constante dans toutes les positions de la lame sur son plan.

Or, je dis que cette constance est un phénomène tout à fait caractéristique du mode d'action que la lame mince exerce sur l'ensemble des rayons polarisés qui l'ont traversée. Car supposez, pour fixer les idées, qu'avec une certaine épaisseur l'image E contienne, dans sa plus grande intensité, une certaine proportion de chaque couleur simple, par exemple £ de toute la lumière rouge qui se trouve dans la lumière incidente, i'orang»';, du jaune, et rien du tout des autres couleurs, auquel cas la teinte de cette image sera un orangé à peu près pareil à celui du premier ordre des anneaux de Newton; alors, quand cette image atteindra son maximum d'intensité, l'autre image, qui est donnée par la réfraction ordinaire du prisme, et que je nommerai, pour abréger. 0, contiendra donc le reste du rouge de l'orangé et du jaune, c'est-àdire r'- du premier, ~~ du second et du troisième, plus la totalité des rayons qui composent le reste du spectre; ce qui fera de cette image un bleu