CONSERVENT LA MEME DIRECTION DANS TOIÎTK LKLH ETENDUE

•'■'i. \ l'aide du principe précédent (vérifié par de nombreuse- uIjm-i\,i- I ions sur la topaze), il devient facile de comparer les élasticités mise.- ru jeu par deu.r mouvements vibratoires de dirrrttinis différentes et nppartenant à deux systèmes d'onde» faisant entre eux un un;;!' quelconque 531 "i

Développements théoriques et calcul conduisant à l'expression de la valeur tic ht forer élastique parallèle à la direction du déplinement (a) 536

* (a) [ Note d'É. Verdet au sujet d'un second poÏDt faible dans la série île» raisonnements d' A. Fresnel.] 53y

Sl'RPACE D'ÉLASTICITÉ , QUI REPRÉSENTE LA LOI DES ÉLASTICITÉS RT DES VITESSES DK PROPAGATION (à).

' i' [ \otr préliminaire d'il. \rrdit. — l'on r las paragraphes -j 'i u -Jt), renvoi au» paragraphes 11 et III du Commentaire de H. de SenannonL |. . . . .r>3ft

■ih. tionstruction . d'aprè> l'équation v1 = a1 c os7 \ t-6'Jco>-^ - >- r'J cos-Z .

d'une surface pour laquelle 1rs carrés des rayons recteurs donneront le* i /imposantes d'' la force élastique, et <|iii pourra conséqiieunnent éliv appelée subpack d'Élasticité. — Propagation d'un système d'onde* planes et indéfinies dans un milieu dont l'élasticité est représentée par eelte surlare

Remarques sur le» applications à ce cas général, où la direction des vibrations et l'élasticité ne restent pas constantes 539

Les pktits déplacements parallèles aux «ers d'inb section diamétrale qlblcohqi b dr la surface d'élasticité nb tendent point à écarter