I TRE MANIERE DR CALCULBR LA SURFACE DES ONDES

36. Seconde méthode; calcul moins laborieux. — L'auteur ne l'a pas effectué, étant arrivé par voie synthétique à une équation qui satisfait à la dernière équation de condition, qu'il s'agissait de dif-

icaiun

'i»nnr'"i tiïn

MAIL férentier par rapport à deux variables à t; I i m i nnr. — Considérations

géométriques qui ont conduit à ce résultai (a) jâo,

* (a) [Note d'h. Verdet. — MM. Ampère, de Senarmont et Plûcker ont successivement suppléé à cette démonstration incomplète. — Procédé le j>lus élégant dû à M. Mac-Cullagh (1 83oJ. | 56t

CALCLL TRES-SIMPLE QUI CONDUIT DE L'EQUATION D'UN ELLIPSOÏDE À CELLE DE LA SURPACB DES ONDES.

,37. L'auteur procède en parlant de l'équation d'un ellipsoïde qui a les

iiième.- arcs que la surface d'élasticité 50 i

38. L'équalion trouvée, étant transformée en équation polaire, donne le moyen de calculer la viteete de propagation suivant la direction même du rayon lumineux quand on connaît les angles qu'il Fait avec les axes d'élasti'ilé du cristal. Les intersections de la surface, représentées par l'équation de l'onde avec les plans coordonné*, se composent d'un cnrle et d'une ellipse ôti.'i

Lt CONSTRUCTION d'HuïGIIENS Ql'l DETERMINE LK CHEMIN DE PLUS PROMPTE ABRITEE, OU LA DIRECTION Dl RATON REFRACTE, SAI'PLIQIE AUX CRIS- TAUX À DEUX AXES, COMME AT SPATH CALCAIRE ET, EN GENERAL, À TOUTES LES ONDES DE FORME QUELCONQUE.

•3»|. Il faut, dans le cas général, mener un plan tangent à chacune des deux nappes de la surface représentée par l'équation trouvée. — Les rayons vecteurs menés aux deux points de contact seront le rayon extraordinaire, et )c rayon improprement appelé ordinaire. . . 56 h (■onslnictioii avec f;ntre explicative. — Elle s'applique à toute espèce d'onde Bfi/i

Détermination des axes D'Élasticité et des trois constantes a, b et c