Cas où le» deux milieux extrémea soni identique

— Au lieu de substituer une surface unique an système réfringent que nous étudions, il est souvent plus utile de considérer une lentille unique, infiniment mince et située dans la position du premier plan principal; et l'on arrive à des résultats simples, dans le cas où

Vrbdbt, IV. — Conférences de physique. 58

91î2 LEÇONS SI h I/OPTIQDK.

le premier milieu est le même que le dernier; soit doinî n =n^, Un«» des projections d'un rayon incident étant représentée par

nous savons que la projection sur le même plan du rayon réfracté par lo système des milieux réfrinfjents est représentée par

t)r, il In plare de re dïM'uier rayon, considérons un rayon nui lui soit parnlIMe i»t se projette suivant la droite

,,..êr:^M^,,. K) + H.

If ,

(ieiui-ci rst lié, comme on le voit facilement, avec le rayon incident par la même relation qui existe entre le rajon réfracté par une lentille d'épaissem* négligeable et le rayon incident d'où il provient: en effet, les abscisses ,r, .r' des jïoints où ils coupent Taxe sont déterminées par

seulement, avant de <*bercher si ces quantités entrent eAPpctivemn^nt dans une relation telb» cpio

il faut avoir égard aux conventions de signe; or, p est la distance du point lumineux à la lentille, distance comptée positivement du côté d'où vient la lumière: donc p^^K — .r, et l'on a de mênw p "=' K— X. peut-on égaler l'expression

à rinverse (fune constante? Si on le |)eut, il est clair que la confiante sera la distance focale d*une lentille qui produirait sur le» rayons incidents les mêmes changements de direction que tout notre