Coaip»rAls«ii de» différents systéaic» d*axea

Nous avons appris à connaître dans les cristaux à deux axes trol^ systèmes différents d'axes : les trois axes d'élasticité, les deux axes de réfraction conique intérieure et les deux axes de réfraction conique extérieure. Il s'agit maintenant de savoir quels sont parmi ces axes ceux qui méritent, à proprement parler, la dénomination d'curei optiques.

Remarquons d'abord que dans les cristaux à un axe l'axe unique jouit de trois propriétés essentielles :

1* Tout plan mené par l'axe est un plan de symétrie pour le cristal.

n"* Suivant la direction de Taxe peuvent se propager deux rayons provenant d'un même rayon incident et animés de la même vitesse: ces deux rayons ne se séparent pas à l'émergence , quelle que soit

l'inclinaison de la face de sortie, et ne présentent aucune différence de marche.

3* Toute onde plane perpendiculaire k l'axe se propage avec une vitesse constante, quelle que soit sa polarisation.

Dans les cristaux à deux axes , aucune direction ne possède k la fois les trois propriétés que nous venons d'énamérer. Les axes d'élasticité et les axes de réfraction conique extérieure ne sont caractérisés par aucune de ces propriétés. Car, si parallèlement k chacun des axes d'élasticité peuvent se propager deux rayons provenant d'un même rayon incident, ces rayons n'ont pas même vitesse et se séparent par conséquent à l'émergence toutes les fois que la face de sortie n'est pas parallèle à ta face d'entrée. Quant aux axes de réfraction conique extérieure, il est vrai que suivant chacun de ces axes peuvent cheminer dans le cristal une infinité de rayons se propageant avec la même vitesse, mais ces rayons proviennent de rayons incidents différents et présentent à l'émei^nce une différence de marche.

Les axes de réfraction conique intérieure ont ce caractère commun avec l'axe unique des cristaux k un axe, que toute onde plane pei^ pendiculaire k l'un de ces axes se propage avec une vitesse constante quelle que soit sa polarisation. De plus, lorsqu'il y a réfraction co-

nique intérieure, les rayons qui forment le faisceau cylindrique émergent ne présentent auruiic différence de marche. Soient en nffi'l ( fig. I 06 ) SI Ir> niyon incjdpnl . HIT le faiîwfau conique formé

Les droites qui joignent le centre à ces points singuliers ont par suite pour équation