A. A' ros2;i(;^(r/i^— sni ?cos2X,) — sin-/sin
»(-sin2Y
tano- .3(^ — 5/) = ^; — . ^^^7—r
i) 'A. A// m-ros2;(^— snv/
/«'■sin 2 Y 7//*sin2Y
Y //(' + sin^î — 2/»''sni-K'os2;(^ "
En remplaçant, dans l'expression de l'intensil*' R. m' pai' sa valeur,
on a
ou enfin
et
, cos^ i , cos / cos (y — Y ;
„COS-i , , cos/ cos (Y — Y j
p l)- + cos"-/ — 2Dcos/cos(;i(^ — % )
I )'" -+- cos^ / '+ 2 1 ) cos / cf )s (x — X >
^ 2Dcos/sm(x-x''
f' A COS-/— I)-
D cl X — X ''LanI des fondions connues de w et de x-
Pour le cas où la lumière incidente est polarisée perpendiculairement au plan d'incidence, les calculs se font comme dans le cas précédent. ¥.n désijjnant |)ar v' ram|)litude du rayon réiléclii. la théorie de Fresnel donne
, tang(/-r) tan2'(/4-/")'
liKI-'IJ'XION \IKTALIJ(H K. 5(;*»
d'où Ton (l<''(liiil
Slll /('OS/' 1 ; : ;
, Slll -i* — Slll :>.f sin / (OS/
' sin ?./+sin ;?/■ siii/cos/-
sin I (OS I
ol . on reiii|ila('nM( sin/- et cos y par Icm-s valeurs imaijinaii'cs,
Kn iiiiilli|)liaiil les (leii\ lerines du second meinhre par
mm' ^cos(x— )c\-~\ — i ^iulx + x',)'
il vient
nr m'-— i ^ j.niin' siii (X'^X '\ ~ ' nrni'-+ I +'î/u//i'cos(x-t-x")
On d<'(liiil de là. en désifjnant j^ar W rinfensi((ï fin ra\on r(Ml(''clii,
p, (/>."'/;/"- i )-'+4'"'^/" "'siir-(x,+X^
ni'-m"'-^ 1 - 'inini cos(x+X) ni'-iii '-+ 1 -H ■<»////' cosi^i^-i-X')
et ])oiir la dilf'éi'eiK^o de phase?.
S' ■>jiiiii'm\{x+x)
lang -iTr
A i)rw--\
En remplai'anf m' par sa valeur et en (hinnanl à D la mc'nie signification (|ue dans le cas pn'cédenl . on a
ni' VOS' i 2111' cosi
»(''(•() s-/ -î/j/'cos/
^__ + J + j-y 'OS (x+ X >
d'où
p, //('cos-Z-hD-— '>.|)//r^cos/cos (X+X ) ///'(•os-/ + 1)^-4- 'in/Jj-ros (Cos (^X+X^ * \ tKDET, VI. — U[jli(ind, 11. ;{-
Quant à la difTérenco de jdiase, ellp est donnée par la relation
S' 2l)/?('cos/sin(YH-y')
" A ni'cns'i -D^
En résumé on a , pour le cas de la lumière polarisée parallèlement au plan d'incidence.
T, n- + cns-/ — 2DcosiCOs(;^;— ;(^')
I )- + cos- / -h 2 1) cos ? cos (;(^ — ;^ V
o 2Dros/sin{Y — Y ) tanff-i7r^ = t^-^^~-^ ^