la on a
la section |)rincipale do la laino cristallisée, HH' et RR' denx droites respectiveinenl perpendiculaires à PP' et à SS', et désignons par i l'anj;le que fait la section principale de la lame cristallisée avec le plan primitif de polarisation, •^n convenant de compter cet angle positivement à gauche du plan de polarisation. Au moment où le rayon incident pénètre dans la lame, les vibrations s'efTectuent parallèlement à la droite HH', et en reprédistance de la molécule vibrante à sa position l'origine du tem|)s étant convenablement choisie,
(T= (I sni -m: .
Si nous appelons ^ et n les coinposantes de ce mouvement qui sont respectivement l'une parallèle et l'autre perpendiculaire n la section principah^ de la lame, c'est-à-dire les projections de o- sur SS et sur RR', nous aurons
^ = asin< sin '2% r.-,-
rj^ (t COSî Sm QTTFp •
Les vd)rati()ns parallèles à SS' correspondent au rayon extraoj'dinaire, celles cpu son! parallèles à RR' correspondent au ravon ordinaire. L'incidence étant normale, les deux réflexions qui s'opèrent sur les deux faces de la lame modifient sensiblement dans la même proportion les amplitudes des mouvements vibratoires sur les deux rayons rc'fractés; au sortir de la lame, ces amplitudes peuvent donc être représentées respectivement par as\ni et par acosi. Soient 0 el E les épaisseurs de deux lames d'air telles, que le rayon ordinaire ri II' rayon extraordinaire enijdoient respectivement pour traverser
ces lames clair des tem[)s égaux à ceux qui leur sont nécessaires pour traverser la lame cristallisée : nous aurons au point d'émergence, pour le déplacement d'une molécule vibrante sur le rayon extraordinaire,
a sin« sin 9 7r( ;j; — j-
A étant la longueur d'ondulation dans l'air: et de même, pour le déplacement d'une molécule vibrante sur le rayon ordinaire,
ri = n cos i SI n 9 77 ( tt. — y I •
Ces écpiations se rapportent au point d'émergence; mais elles peuvent convenir à un point rpielconque situé sur le rayon émergent
à une distance D de la lame; il suffit ])our cela de déplacer l'ori-
DT , D , gine du temps d'un intervalle égal à -^ ou à ^^ V étant la vitesse
de propagation de la lumière dans l'air. En ajoutant et en retranchant, dans la valeur de ^, la quantité y sous le signe mi , nous
aurons définitivement, pour les composantes du mouvement vibratoire parallèle et du mouvement vibratoire perpendiculaire à la section principale de la lame sur le rayon émergent,
Ç = r/ SHl î Sm 9 TT .y, — — H ï ^
\ î] = f' cos< sin 97r I rp — ^ j • C'est sous cette forme que nous discuterons ces équations.
