SIL

On en voit que dans le système considéré le rayon r doit surpasser !/ et qu’à mesure que r s'approche de !/,, la valeur de l’angle de rotation du rayon OA, pour laquelle le point ÆZ reste entre les parallèles ci-dessus indiquées, décroit. De plus, comme on voit de la formule, qui détermine la distance D, ces parallèles se rapprochent rapidement, et par suite les déviations limites du point M de la ligne droite décroissent aussi rapidement.

$ 13. Passant à la supposition

nous remarquons que pour cette valeur de « les positions limites du rayon AO de l’un et de l’autre côté de la ligne des centres CO, coïncident avec cette dernière (fig. 6) ligne, et par conséquent les positions limites du point M sur chaque côté de l’axe de symétrie CM, doivent coïncider sur cette axe, Comme, d’après le $ 10, les extrémités de la trajectoire du point M

Fig. 6.

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ne cf

se trouvent sur le cercle décrit du centre O, par le rayon R, = M,0,, leur coïncidence doit se faire sur ce cercle et en ce point le cercle sera tangent à la trajectoire. A cause de cela et tenant compte de ce qu’on a dit en gé-

néral sur la trajectoire dans le $ 10, nous concluons que dans le cas particulier, quand A —=T,

le point ÆZ décrira une courbe fermée, restant entre deux cercles concentri-

ques décrits du centre O, par les rayons À, —M,0,, R,=M,0,; d’ailleurs on aura sur chacun d’eux trois points de tangence: un point sur l’axe de symétrie MO, et deux points de l’un et de l’autre côté de cet axe. Il est facile de voir que pen nee ne peut nee du cercle décrit du centre O, par le rayon Pot i Fi plus qu'à lä distance À mt! et sera par conséquent

ER, — . R diffère assez peu de zéro.

Pour appliquer à ce cas les formules déduites dans le $ 11, posons

peu distincte . ce cercle, si