CHAP. XI. ~- GAZ PARFAITS ET GAZ RÉELS. I

équation qu'on peut écrire

( (m -^ fi)[c](T'- - T) r. - Aixmcp- mA^' [p - T ^) ch

et qui est valable aussi bien pour un gaz réel que pour un gaz parfait, puisque nous Pavons obtenue sans faire d'hypothèse sur le fluide soumis à Texpérience.

^ IV. — Rapport des chaleurs spécifiques des gaz parfaits.

L'équation à laquelle nous venons d^arriver se simplifie considérablement dans le cas des gaz parfaits. En effet, dans la compression isothermique réversible d'un gaz parfait, la chaleur et le travail mis en jeu sont équivalents. On peut donc, en appliquant le principe de l'équivalence, négliger les opérations de retour à l'état initial, de sorte qu'il vient

(4) (m-r-fi)c(T'-T)--. -A|jLTno,

la chaleur spécifique à volume constant des gaz parfaits étant constante ('). La simplification du second membre de l'équa-

(') On peut arriver plus directement à cette formule particulière en invoquant la théorie des modifications adiabatiques irréversibles que nous avons exposée au Chapitre VIII. La formule (1/ de ce Chapitre donne, pour les opérations adiabatiques,