T ^ ET

Tn-1

fs\

(Ao

Nous supposerons que les opérations autres que le passage isothermique de (Ao) en (A) soient réversibles ('). Par suite, nous pourrons aussi amener le système de l'état (A©) à l'état (A) par des opérations alternativement adiabatiques et îsothermiques, où les sources se succéderont dans l'ordre T|, T^, . . ., ï,ï i, et si L|, L2, . . . , L,i i sont les quantités de chaleur empruntées ou cédées aux diverses sources, la ligne brisée (Aq). • -(A) étant parcourue dans le sens des aiguilles d'une montre, on aura, d'après les propriétés des modifications réversibles,

Soient encore, pour ce même sens de parcours,

les travaux, produits ou consommés dans les opérations adiabatiques, et

les travaux mis en jeu dans les opérations isothermiques. Ces deux séries de nombres changeront de signe quand la ligne brisée (Ao). . .(A) sera décrite dans le sens inverse des aiguilles d'une montre, ce qui aura lieu dans le parcours du cycle total indiqué au début.

(') Il suffirait, pour ce qui va suivre, de les supposer renversables, au sens que nous avons déjà donné à ce mol (Chap. II, § VI ), mais toute opération adiabatique ou isothermique est nécessairement réversible par le fait seul qu'elle est renversable (Chap. V, § II).

I l4 THERMODYNAMIQUE GÉNÉRALE.

Avec ces notations, les relations (I) deviennent

A C'-2(«?; + G:)-eJ = Q -2 L/.

Nous les écrirons de la manière suivante