CO C'O

ce qui, joint à la relation

CO-h C'O = CC,

détermine le point 0.

On voit (pie ce point est le centre optique indiqué, car la direction MOM' est arbitraire, et les plans tangents en M et M' aux surfaces spbériques étant parallèles, la lentille jouera le rôle d'un milieu à faces parallèles, pour un rayon incident qui se réfractera suivant MOM' et qui émergera, par conséquent, dans une direction parallèle à celle de l'incidence.

La direction du rayon incident ne sera donc point changée par son passage à travers la lentille, mais Ton admet encore qu'il ne sera point dévié parallèlement à lui-même, parce que Ton néglige l'épaisseur de cette lentille. Ainsi, les rayons qui passent en suivent leur chemin en ligne droite.

Si les deux rayons de courbures sont égaux dans une lentille biconcave ou biconvexe, le centre optique est évidemment au milieu de AA'; mais il n'en est pas de même si ces rayons sont inégaux : ce point O peut même être en dehors de la lentille pour certaines formes de lentilles.

APPLICATIONS PHYSIQUES. 2o5

VII. Nous pouvons maintenant construire géométriquement les images obtenues par les lentilles.

Fi&. 3 9 . SoitSP(^.39)

l'image perpendiculaire à Taxe CC; soient le centre optique , et F, F' les foyers principaux déterminés de part et d'autre de la lentille. On sait que