Solutions particulières
d: ER d?z d?z 8 OR | L'équation : R,, +28 dre +T De 0, (1) admet l'intégrale particulière :
3 — a, sin | n(Vy + x) — à,|, (2)
qui rentre dans la forme générale (2) du K 493. Nous avons déjà fait observer qu'en vertu de la forme linéaire de l'équation (1), la somme d'autant de solutions particulières qu'on voudra est une solution. Nous savons, d'autre part ($ 265), que toute fonction périodique de x peut êlre développée en série de la forme :
ee 3— A+ a, sin (nz— 2.) (3)
Nous concluons que toutes les fonctions périodiques qui satisfont à l'équation (1), peuvent être mises sous la forme :
00 : y 4 © j F : ges FAT > a, Sin | nViy + x) — a | + a", Sin La(V y x) — à qe
contenant les quatre infinités de constantes : a,, 4,, 4,, #,.
Comment sont déterminées ces constantes est une question que nous ne traiterons päs ici; nous renverrons au Cours de Mécanique physique, qui contient de nombreux exemples, et où les quantités se trouvent concrétisées en notions expérimentales.
| cours DE Ma THÉMATIO 1 À
ne 499. ons qui se ramènent # Téquation ions. | 560 du second ordre.
1°. — Dans la propagation des ondes, on rencontre l'équation d(xZ d(xZ é FE Sn E — SA (1)
Nous en avons immédiatement la solution générale : Le LVy x},
où / représente deux fonctions arbitraires, une pour chaque signe.
dZ 4: d On a : RER Pre 0e La = VyS, 2%. — On rencontre aussi l'équation : | d2z d / dz 23 | ’ dy? ES ts +4); (2) l'intégrale générale en est :
1 Der ei 2= 3 FO 77 (VU
Les équations (1) et (2) reviennent donc exactement au même, à la condition de poser :
re D =, dx x 3°. — L'équation du premier ordre :
0z 0z * rentre comme cas particulier dans l’équation : d?z d?z dy? ERA dr?
En effet, dérivons (3) successivement par rapport à x et à y: d°z d?z d?z d?z + d?z d2?z dy dr RMC. PTE dx dy ? CORNE pe
La solution générale de (3) est : z—/f(Vy + x).
On trouverait de même : z—/f(Vy—x), comme solution géné- 0z 0Zz
Le Toutes ces remarques sont capitales dans les théories des cordes Pe vibrantes et des tuyaux sonores.
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