M^-SY

Or, ces équations (3) sont précisément (n** 13) les équations différentielles que l'on obtiendrait pour le mouvement d'un point matériel libre, qui aurait une masse M, dont les coordonnées seraient œ^, y^, z^, et qui serait sollicité par une force dont les composantes seraient SX, SY, SZ, c'est-à-dire par une force égale à la résultante des forces extérieures transportées en ce point. On a donc le théorème suivant qui est le théorème du mouvement du centre de gravité :

Théorème. — Dans tout système matériel en mouvement, le centre de gravité se meut comme si toute la masse du systè^ne était concentrée en ce point, et si toutes les forces extérieures y étaient transportées parallèlement à elles-mêmes.

Il résulte de là que tout ce que nous avons dit du mouvement d'un point matériel est applicable au mouvement du centre de gravité d'un système matériel.