GAZEUX DE DENSITÉ CONSTANTE

767. On admet que la force élastique du gaz à T.ouverture O du tuyau est la même que celle du gaz extérieur

344 COURS DE MÉCAVIQCE.

en repos, et par conséquent la dilatation -p est nulle

pour j? = o, à cause de^=:car[i — ;t-)"

Il en résulte, quel que soit t,

(p'(a/)4->|i'( — û/)=o ou

En supposant le luyau et le fluide prolongés indéfiniment à gauche de O, on aura, d* après les formules (5) et (6), pour la tranclie dont Tabscisse est — x.

Ainsi, dans deux sections également distantes de Tori* gine, les vitesses sont égales et de même signe, et les dilatations ^ales et de signes contraires.

II suit de là que si l'ébranlement initial n'a lieu que dans une étendue limitée, il y aura dans le tuyau réel une onde s'éloignant indéfiniment de l'origine, et dans le tuyau prolongé indéfiniment, deux autres ondes marchant vers Forigine, se pénétrant et se traversant sans s'altérer, de sorte que dans le tuyau réel à un instant quelconque se trouvera Tonde qui se dirigeait d'abord vers Torigine et qui s'y réfléchit ensuite de manière à former une nouvelle onde dirigée en sens contraire^ les vitesses dans les difierentes sections sont les mêmes et de même sens que quand Tonde s'approchait de Torigine, tandis que la dilatation change de signe.

C'est eu cela que consiste la réflexion du mouvement r un milieu de densité constante.