Quand la vitesse U est devenue constante, on a dV

et l'équation (5) se réduit à

n'iP/ I I \

or, dans Fétat d'équilibre, la pression serait égale à V-h gp{x — h) : elle est doue moindre, dans l'état de mouvement, pour les sections telles que l'on ait w <^0, c'est-à-dire pour celles dont l'aire est moindre que la surface libre du liquide. Elle est au contraire plus grande pour les sections dont les aires sont plus grandes que O.

7S2. Le volume V du liquide qui est sorti du vase au bout du temps t s'obtient en intégrant ÙVdt entre les limites o et t. On aura

/- a t ko.t

im <?'• "' " -f- e ^'"" II 2

ÏP "~ o^

Au bout d'un certain temps, on pourra négliger la seconde exponentielle, et l'on aura sensiblement, en mettant pour k sa valeur \J'i-g{l -+- à) ,

\llg[l -+- 8) 2W I 2