ml — dx— |- — i Sz l^S.(ox.oos.-t-y .cos.Ç-Wa.cos.y

11 est aisé d’en conclure , d’après ce qu’on a vu u° 325 , que l’on doit avoir les trois équations

dx, ,, dr, dz

— = S.<i>cos.a, — S.w=S.<l>cos.S , -^S.w=S.<j>cos.7i

doù il suit que le centre de gravité prend la vitesse qui aurait lieu si toute la masse du système était concentrée dans ce point , et si toutes les impulsions y étaient appliquées.

11 restera de plus , après avoir posé les trois équations précédentes, l’équation

^'"(y'di dtSr‘~^~-Jt ^^=S-‘t>(|3?cos. a-)-<î»cos . 6-j-Jt cos . 7) ,

à laquelle doivent satisfaire les vitesses relatives -r .

dri d%

^ , — imprimées aux points du système par rapport au centre de gravité.

Mouvement de rotation. Principe des aires.

ml — dx— |- — i Sz l^S.*(ox.oos.*-t-y .cos.Ç-Wa.cos.y

ml — dx— |- — i Sz l^S.(ox.oos.-t-y .cos.Ç-Wa.cos.y